Схема оптическая с большой дисперсией КСА

Рис. 117. Оптическая схема спектрографа типа КСА-1 с большой дисперсией.

Принципиальные вопросы, касающиеся трехлучевой интерференции, ранее обсуждены . Обратимся к оптической схеме трехлучевого интерферометра (например, см. рис. 16.3). Для получения интерферограммы, которая позволила бы исследовать ход дисперсии вблизи линий поглощения вещества, необходимо использовать источник света, дающий сплошной спектр. Тогда в фокальной плоскости спектрографа, расположенного после трехлучевого интерферометра, будем иметь картину, состоящую из интерференционных полос, которые как бы прерываются с большей или меньшей частотой около полосы поглощения (рис. 20.8). Такая картина получится из-за того, что вблизи линии поглощения коэффициент преломления быстро меняется и результат интерференции будет разным для разных порядков горизонтальных интерференционных полос. Можно найти такие точки в картине, для которых интенсивности для разных порядков интерференционных полос будут равны. Эти точки называются разрывами . В соответствии с (6.8) разрывы появятся при разности фаз р = кп 2, где к = 1, 3, 5,. .. — номер разрыва или [c.163]

Гфоме рассмотренного спектрометра ДФС-4, оптико-механическая промышлепность выпускает светосильные спектрометры ДФС-12. Оптическая схема прибора построена по принцииу двойного монохроматора (см. рис. 109), что обеспечивает большую дисперсию, высокую монохроматичность и чистоту снектра. [c.453]

Для понимания нелинейных явлений в волоконных световодах необходимо рассмотреть теорию распространения электромагнитных волн в нелинейной среде с дисперсией. Цель этой главы-получить основное уравнение распространения оптических импульсов в одномодовых световодах, В разд. 2,1 вводятся уравнения Максвелла и основные понятия, такие, как линейная и нелинейная индуцированная поляризация и диэлектрическая проницаемость, зависящая от частоты. Понятие мод волоконного световода вводится в разд, 2,2, в котором обсуждается также, при каком условии световод будет одномодовым, В разд. 2,3 рассматривается теория распространения импульсов в нелинейной среде с дисперсией в приближении медленно меняющихся амплитуд в предположении, что ширина спектра импульса много меньше частоты электромагнитного поля, В разд. 2,4 обсуждаются численные методы, используемые для решения уравнения распространения. Особое внимание уделено методу расщепления по физическим факторам с использованием быстрого преобразования Фурье на дисперсионном шаге (SSFM) он отличается большей скоростью счета по сравнению с большинством разностных схем. [c.33]

Недостатком пары решеток является то, что спектральные компоненты импульса диспергируют не только во времени, но и в пространстве. В результате оптический пучок расходится между двумя решетками поперечное сечение его напоминает вытянутый эллипс, а не круг. Такая деформация пучка явно нежелательна и становится просто недопустимой при больших расстояниях между решетками. Самое простое решение - отразить пучок обратно на решетки [52]. Такая двухпроходная схема не только восстанавливает исходное поперечное сечение пучка, но и удваивает величину дисперсии групповых скоростей, тем самым уменьшая расстояние между решетками в 2 раза [21]. Небольшой наклон отражаюшего зеркала позволяет разделить траектории сжатого и входного импульсов. На практике почти повсеместно применяется двухпроходная схема. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...