Ядерные силы спиновая зависимость

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Спины нейтрона и протона ib ядре дейтона не компенсируются, а складываются нейтрон и протон могут образовать связанную систему — дейтон—только при одинаковом направлении своих спинов . Ядра, состоящего. из нейтрона и протона с противоположно направленными спинами, не существует. Этот результат является следствием спиновой зависимости ядерных сил (подробнее см. 70, я. 2). [c.84]

Спиновая зависимость и тензорный характер ядерных сил [c.502]

Дальнейший анализ (л—р]-рассеяния при малых энергиях. Спиновая зависимость и тензорный характер ядерных сил [c.41]

Изучение рассеяния нейтронов на свободном и молекулярном водороде. позволяет сделать важный вывод о спиновой зависимости ядерных сил. Нейтрон и -протон с параллельно направленными спинами взаимодействуют настолько сильно, что об- [c.46]

Общий вид потенциала, описывающего взаимодействие между нейтроном и протоном с учетом спиновой зависимости ядерных сил и их тензорного характера, изображается трехчленной формулой [c.47]

Таким образом, общий вид потенциала, описывающего взаимодействие между нейтроном и протоном с учетом спиновой и спин-орбитальной зависимости ядерных сил И их тензорного характера, должен содержать по крайней мере четыре слагаемых [c.46]

Существование в природе простейшего ядра — дейтона, состоящего из нейтрона и протона с параллельно направленными спинами, и отсутствие аналогичного ядра с антипараллель-ными спинами у нуклонов указывает на спиновую зависимость ядерных сил. Об этом же говорит эффект, компенсации спинов, проявляющийся в разной устойчивости четно-четных, нечетнонечетных и нечетных ядер. [c.486]

Простейшей формой ядерного взаимодействия является рассеяние нуклона на нуклоне, а простейшей связанной системой, простейшим ядром, является дейтон, состоящий из двух нуклонов. Поэтому построение теории ядерных сил начинается с исследования особенностей рассеяния нуклонов и свойств дейтона и попытки описать их с помощью подходящего потенциала. Выбор потенциала определяется следующими условиями. Сначала делаются наиболее общие предположения, которым заведомо (во всяком случае в первом приближении) удовлетворяет ядерное взаимодействие. Затем на потенциал накладываются дополнительные ограничения, которые приводят его в соответствие с известными свойствами ядерных сил, такими, как ко-роткодействие, насыщение, спиновая зависимость и пр. [c.487]

Наблюдающееся расхождение объясняется тем, что до сих пор рассматривался самый общий вид центрального потенциала V(r), не зависящего ни от скорости, ни от опинов взаимодей ствующих частиц. Однако из самого факта существования дей тона, состоящего из нейтрона и протона с одинаково направлен ньгми спинами, и отсутствия в природе ядра, состоящего из ней трона и протона с противоположно направленными спинами следует, что ядерные силы зависят от спинов частиц. Спиновая зависимость ядерных сил и проявляется в виде отмеченного на рис. 209 расхождения кривых. [c.503]

Самосогласованный ядерный потенциал вследствие короткодей-ствия ядерных сил должен приближенно иметь ту же радиальную зависимость, что и плотность ядерного вещества (см. гл. II, 6, п. 9). Для средних и тяжелых ядер он примерно постоянен внутри ядра, а в области ядерной границы довольно быстро (но все же не скачкообразно, а плавно) спадает практически до нуля. Для легких ядер самосогласованный потенциал внутри ядра по форме близок к осцилляторному. Кроме того, ядерный гамильтониан, оказывается, зависит еще от взаимной ориентации спинового и орбиталь- [c.91]

Посмотрим теперь, что нового могут дать опыты по высоким энергиям в отношении зависимости ядерных сил от спинов. Как мы видели в 3, п. 2, уже в опытах при низких энергиях удалось установить, что взаимодействие нейтрон — протон различно при параллельных (триплетное состояние) и антипараллельных (син-глетное состояние) спинах этих частиц. Однако эта информация была получена лишь благодаря тому, что вид зависимости сечения от энергии оказалось возможным рассчитать теоретически, а не путем раздельных измерений рассеяния в различных спиновых состояниях. [c.185]

Однако полученная зависимость для св не является полной. К величине св надо добавить еще одно слагаемое — спиновый член, характеризующий тот факт, что ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов нуклонов одинаковые нуклоны в ядре спариваются . Эта дополнительная энергия (1Есв называется энергией спаривания и за счет нее энергия связи возрастает в среднем на 2-3 МэВ. Эта поправка имеет вид [c.491]

Нолярнзованпые пучки медленных нейтронов можно также получить на основе спиновой зависимости ядерных сил. Используется различие сечений взаимодей-10 [c.147]

С помощью поляризованных пучков было произведено весьма тщательное измерение магнитного момента нейтрона [15]. Появление поляризованных мишеней дало возможность разделить эффекты двух возможных спиновых состояний составных ядер и тем самым изучать спиновую зависимость ядерных сил [16]. Свойства составных ядер и их излучений изучаются также путем измерения циркулярной поляризации у-пзлучепия и анизотропии р-распада, возникающих после захвата ядрами поляризованных нейтронов [17]. [c.147]

ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ НУЧКИ нуклонов — пучки нуклонов, спипы к-рых ориентированы преимущественно вдоль нек-рого выделенного направления. П. н. применяются для исследовапия зависимости ядерных сил от спинов взаимодействующих частиц, поскольку спиновые взаимодействия играют чрезвычайно важную роль как в п])оцессах рассеяния нуклонов на нуклонах и сложных ядрах, так и в ядерных реакциях [1—5]. [c.153]

Изучение сечений наиболее важных замедляющих материалов показывает, что в пределах экспериментальных погрешностей рассеяние нейтронов на бериллии, углероде и кислороде оказывается полностью когерентным. Следует ожидать, что для двух последних элементов преобладающие изотопы углерод-12 и кислород-16 имеют ядерный спин, равный нулю. Рассеяние нейтронов дейтерием в основном когерентное (а ог = 5,4 барн н Oj, — 7,6 барн), в то время как рассеяние водородом почти полностью некогерентное (Oj-op = 1,8 барн и Oj, = 81,5 барн). Приведенные выше значения относятся к ядрам с произвольно ориентированными спинами. Некогерентность рассеяния водородом является следствием сильной спиновой зависимости нейтрон-протон-ных сил. Интересно отметить, что этой зависимостью частично определяется наблюдающееся различие в когерентном рассеянии нейтронов молекулами ортоводорода с параллельными спинами ядер и параводорода с антипараллель-ными спинами ядер [81. [c.255]

В СВЯЗИ С чем казалось, что в качестве потенциальной ямы можно взять хорошо изученную яму из дейтронной задачи. Но спины нуклонов в дейтроне параллельны, а в опытах по изучению (я—/>)-рассеяния могут быть как параллельны, так и ан-типараллельны (неполяризо-ванные пучки и мишени). Pao хождение эксперимента с теорией означает несправедливость предположения об отсутствии спиновой зависимости ядерных сил. [c.40]

Поскольку для очень медленных нейтронов (около 0,002 эВ) длина волны много больше расстояния между протонами в молекуле (примерно 0,75 А = 0,75 10 м), рассеяние обоими протонами будет когерентным, причем (в случае существования спиновой зависимости ядерных сил) интерферен-щюнный эффект должен быть различен для орто- и параводорода. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...