СОг-лазер продольной быстрой

ТЕ СОг-лазеры с быстрой поперечной прокачкой высокой выходной мощности (1—20 кВт) широко применяются во многих приложениях, связанных с обработкой металла (резание, сварка, поверхностная закалка, поверхностное легирование металлов). ПО Сравнению с лазерами с быстрой продольной прокачкой эти лазеры имеют более простую конструкцию, поскольку для поперечной прокачки не нужна большая скорость прокачки, как [c.372]

В случае продольной. Однако лазеры с быстрой продольной прокачкой имеют значительно лучшее качество пучка, поскольку у них ток разряда имеет цилиндрическую симметрию, что делает эти лазеры особенно привлекательными для механической обработки резанием. [c.373]

Селекция продольных мод в лазере происходит в то время, когда световой импульс постепенно нарастает из шума. В течение времени формирования светового импульса моды, которые имеют более высокое усиление или меньшие потери, будут возрастать по амплитуде быстрее, чем другие моды. Это различие по амплитудам между двумя модами становится тем больше, чем больше число полных проходов в резонаторе. Следовательно, для хорошей селекции мод при данном различии в потерях между ними важно обеспечить как можно больше полных проходов света в резонаторе. [c.282]

В лазерах с быстрой прокачкой достигаются более высокие мощности излучения (>1 кВт). По направлению газового потока относительно электродов газоразрядной камеры и зеркал резонатора различают лазеры с продольной прокачкой Латус-31 , ИЛГН-707, VFA-500-5000, RS-1200-5000 и лазеры с поперечной прокачкой мод. 971, 973, 820, ЛГТ-2.01, ЛГТ-2.02, Плугон-1 (ЛН-12НО), ТЛ-1,5, ТЛ-5М, ТЛ-7,5 и др. Возбуждение, т.е. накачка рабочей газовой смеси, осуществляется разрядом постоянного тока (лазеры ЛН-1,2НО, ТЛ-5М, мод. 973, RS-1000 и др.) высокочастотным разрядом- (лазеры VFA-1200 VFA-2500) [c.436]

Рис. 6.21. Схема лазера с быстрой продольной прокачкой, используемая в лазерной технологической установке для сварки Латус-31

Первые экспериментальные результаты по активной синхронизации поодольных мод были получены на гелий-неоновом лазере [33]. В 1966 г. в [34] было показано, что при определенных условиях в лазере с быстро релаксирую-щим просветляющимся фильтром может осуществляться пассивная синхронизация самосинхронизация) продольных мод. Вопросы реализации и специфика режимов генерации сверхкоротких световых импульсов на основе активной либо пассивной синхронизации продольных мод рассматриваются, например, в [35—41]. [c.277]

Следующий крупный успех — прорыв в область пикосекундных масштабов времени (t 10 с) датируется 1966—1968 гг. В эти годы были предложены и реализованы методы синхронизации продольных мод лазеров и созданы первые пикосекундные лазеры на стекле с неодимом, генерировавшие импульсы с длительностями до нескольких пикосекунд (их стали называть сверхкороткими ) и мощностями 10 —10 Вт. В те же годы были предложены и впервые продемонстрированы методы нелинейно-оптического формирования и сжатия пикосекундных импульсов, запущены параметрические генераторы перестраиваемых по частоте пикосекундных импульсов, позволившие перекрыть видимый и инфракрасный диапазоны спектра. Таким образом, была продемонстрирована эффективность использования быстрой электронной нелинейности в пико- и субпикосекундной оптической технике. [c.9]

На рис. 6.21, а, б представлена схема с быстрой продольной прокачкой, которая используется в лазерной технологической установке для сварки Латус-31 . Быстрая продольная прокачка смеси осуществляется с высокой скоростью (у = 120 м/с) через четыре пары параллельных газоразрядных трубок при последовательном сложении лучей общая оптическая длина активной среды Z = 1,6 м. В блоке питания лазера используется трехфазный высоковольтный регулятор переменного напряжения. Модулятор питания позволяет перейти на импульсный режим. Газовакуумная система имеет ручное и автоматическое управление, осуществляющее откачку и напуск смеси за 2 мин. При этом обеспечивается поддержание давления в газовакуумном конт)фе. [c.437]

Существует большое количество вопросов, относящихся к ДГС-лазерам на GaAs — ALGai j As с широким контактом, которые для сохранения разумной краткости здесь не рассматриваются. Эти вопросы включают, например, рассмотрение мощности, приходящейся на моду резонатора [77, 78], а также из-гибные и продольные колебания, встречающиеся при импульсной накачке [79]. Имеются модификации обычного ДГС-лазера, в которых введен дополнительный р — п-переход. При этом получается iV — jO — п — Р-структура с быстрым включением [80, 81]. Соответствующим образом сконструированный ДГС-лазер с широким контактом может служить модулятором интен- сивности [83] или фазовым модулятором [82]. Нужно заметить, что при удалении одного из зеркал ДГС-лазер становится супер-люминесцентным светоизлучающим диодом (СИД) с большей яркостью и меньшим углом расходимости, чем в других конфигурациях СИД [84]. [c.227]

В идеальном случае излучение должно быть сосредоточено в единственной продольной моде. В некоторых полосковых ДГС-лазерах на GaAs — ALGai ArAs, полученных протонной бомбардировкой, действительно наблюдается одномодовое излучение с выходной мощностью до 3 мВт с одного зеркала. В то же время в других идентичных лазерах наблюдается многомодовая генерация [165]. Отсюда сразу встает вопрос, однородно или неоднородно уширен спектральный профиль усиления. В случае однородного уширения убыль носителей, давших вклад в увеличение стимулированного излучения на одной частоте, компенсируется быстрой термализацией внутри зон. Такая быстрая тер-мализация поддерживает распределения, определяемые квази уровнями Ферми. В случае неоднородного уширения концентрация носителей на длине волны генерации уменьшается и увеличение накачки приводит к возрастанию усиления на других длинах волн, в результате чего возникают другие продольные моды. Таким образом, при однородном уширении нужен другой механизм, ответственный за появление многомодовой генерации. [c.291]

На рис. 7.12.2, а показан спектр генерации этого РОС-лазера. Нижний спектр снят при токе 1,1 /пор, а верхний — при токе 1,5/пор. На рис. 7.12.2,6 для сравнения приведены спектры лазера с плоским резонатором, сделанным из того же самого материала. Сравнение показывает, что РОС-лазер обладает селективностью по длине волны. Также видно, что длина волны генерации остается постоянной при изменении уровня накачки. Излучательные свойства этого РОС-лазера, а также лазера с плоским резонатором для рабочих температур между 150 и 400 К приведены на рис. 7.12.3. Показаны температурные зависимости как длины волны генерации, так и пороговой плотности тока. В этом интервале температур наблюдаются две поперечные ТЕ-моды и одна ТМ-волна. Между 300 и 360 К в диоде наблюдалась генерация в основной поперечной (т = 0) ТЕ-моде, при этом / ор был приблизительно на 20% больше, чем в лазере с зеркалами, полученными скалыванием. Минималь-ное значение /пор составляло 3,4 кА/см при 320 К. Рассогласование между брэгговской частотой и спектром усиления приводит к быстрому возрастанию /пор ниже 700 и выше 360 К. Рис. 7.12.3 ясно показывает, что в лазере с плоским резонатором сдвиг длины золны генерации с температурой происходит гораздо быстрее, чем в РОС-лазере. Излучение лазера с плоским резонатором следит за температурной зависимостью ширины запрещенной зоны, а длина волны генерации РОС-лазе-ра — за более слабой температурной зависимостью показателя преломления. Спектральные измерения с высоким разрешением показали, что спектральная ширина единственной продольной [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...