Коэффициент пропускания тепла

Поскольку течение тепла в материалах может быть нелинейным в настоящее время и почти наверняка будет нелинейным в будущем, мы отказались от формулы Фурье и соответствующего понятия коэффициента теплопроводности. В новой теории мы заменяем их соотношением (5.33) и концепцией, которую я назвал "режимом пропускания тепла". [c.109]

Для изучения закономерностей распространения тепла в однородном и изотропном теле составим уравнение, описывающее изменение температуры в любой точке нагреваемого тела в зависимости от времени. Коэффициент теплопроводности и другие физические характеристики будем считать постоянными и допустим, что деформацией тела от изменения температуры можно пренебречь. В объеме тела могут действовать внутренние источники тепловыделения (например, при нагреве тела путем пропускания электрического тока), но эти источники распределены равномерно. [c.139]

При исследовании нестационарного перемешивания теплоносителя в пучке витых труб использовался метод диффузии от системы линейных источников тепла, впервые примененный для исследования стационарного перемешивания в таких пучках [9]. Этот метод заключается в исследовании процесса диффузии тепла от группы нагретых труб вниз по потоку. Для экспериментальных установок и участков различного масштаба обычно нагревались группы из 7 и 37 витых труб [39]. При исследовании нестационарного тепломассопереноса на пучках с 127 трубами нагревалась центральная зона из 37 витых труб. Нагрев труб осуществлялся благодаря их омическому сопротивлению при пропускании электрического тока. Создаваемая при этом неравномерность тепловыделения по радиусу пучка формирует неравномерность полей температуры теплоносителя, в качестве которого использовался воздух. Неравномерность температур частично выравнивается благодаря межканальному поперечному перемешиванию теплоносителя. Этот процесс характеризуется эффективным коэффициентом диффузии который определяется путем сопоставления экспериментально измеренных и теоретически рассчитанных полей температур в рамках принятой модели течения гомогенизированной среды, которая заменяет течение теплоносителя в реальном пучке витых труб. [c.56]

По сравнению с обычными источниками лазеры с их высокой спектральной интенсивностью существенно повысили предельную чувствительность оптико-акустического метода. Он позволяет при мощности излучения в 1 Вт регистрировать очень малый коэффициент поглощения в газе при атмосферном давлении, когда вся поглощенная энергия переходит в тепло, на уровне 10 см". Это для многих молекул соответствует их относительному уровню концентрации в газовой смеси 10 — 10 %. Оптико-акустический эффект можно использовать и для анализа жидких и твердых образцов при возбуждении в них звуковых колебаний. Однако гораздо чувствительнее этот метод оказывается при регистрации звука не непосредственно в исследуемых образцах, а в находящемся вокруг них газе, формирование звука в котором происходит за счет процесса теплопередачи от поверхности образца. Наиболее перспективен такой метод для определения коэффициента пропускания прозрачных диэлектриков (приблизительно до 10 см ), помещаемых внутрь замкнутой камеры, заполненной каким-либо непоглощающим излучение газом (рис. 11.63, б). Кроме того, он эффективен в спектроскопии сильнопоглощающих сред (рис. VII.63, е), когда газ нагревается за счет поглощенной в образце мощности при отражении. По последней схеме можио [c.442]

Представленные выше расчетные формулы отражают принциниальные-особенности метода, но не являются рабочими, так как не учитывают ряда поправок, возникаюш,их при технической реализации метода. Основными из них являются поправка на показания термопар, измеряюших перепад температуры в слое, поправка на перенос тепла от блока к ядру через паразитные тепловые каналы и поправка на возможную пеизотермичность рабочих поверхностей ядра и блока. Первая поправка обычно возникает из-за паразитных э.д.с. в цепях термопар и заметного удаления спаев термопар от лицевых поверхностей блока и ядра. В условиях постоянного монтажа термопар эта поправка зависит только от уровня температуры и скорости разогрева, поэтому может отыскиваться из градуировочных опытов, как постоянная прибора. Вторая поправка складывается в обш,ем случае из теплообмена излучением через слой исследуемого вещества, а такн е утечек тепла по крепежным деталям ядра и электродам термопар. Поправка на излучение существенно зависит от природы исследуемого вещества, и для ее оценки приходится использовать сведения об интегральном коэффициенте пропускания слоя как функции температуры. Если вещество практически не поглощает излучение, поправка АЯд становится постоянной прибора и может отыскиваться с помощью градуировочных опытов. Поправка на утечки тепла по крепежным деталям ядра и термопарным электродам АХт в условиях постоянного монтажа может рассматриваться как постоянная прибора и вычисляться аналитически. Расчетные формулы (4) и (5) с учетом двух рассмотренных поправок приобретают вид [c.114]

При измерениях таким методом возникают две трудности создание чисто синусоидального изменения температуры на одном из концов образца и постепенный рост средней температуры. Последнюю проблему решили Грин и Коулее [88], у которых нагрев и охлаждение осуществлялись током, пропускаемым через контакт между р- и п-типами теллурида висмута, причем направление тока периодически менялось на противоположное. Вследствие эффекта Пельтье тепло выделялось в контакте при одном направлении тока и поглощалось при другом. Выделяемое джоулево тепло компенсировалось за счет пропускания большого тока в направлении, вызывающем охлаждение образца. Этот метод нагрева также помогает создавать синусоидальное изменение температуры. Конец образца вместе с нагревателем имеет температуру, периодически меняющуюся со временем, которую можно разложить в ряд Фурье с небольшим числом гармоник. Главные члены тогда имеют частоты со, Зсо и т, д., но, так как поглощение волны больше при высоких частотах, волна становится почти строго гармонической уже на небольшом расстоянии от нагревателя. Затем можно найти поглощение и скорость волны и с помощью этих величин вычислить коэффициент [c.21]

Ранее в данном разделе было показано, что коэффициенты объединения по входу н разветвления по выходу взаимосвязаны с шириной полосы пропускания системы. Одно из преиму-пгеств применения ОПЛМ заключается в том, что использова-нне отдельных электронных компонент с волоконно-оптическими межэлементными соединениями позволяет использовать очень низкие плотности размещения реальных вентилей по сравнению с интегральными схемами со сверхвысокой степенью интеграции. Таким образом, в значительных по объему волоконно-оптических системах может быть рассеяна существенно ббльшая мощность, чем в компактных интегральных схемах со сверхвысокой степенью интеграции. Так как скорости переключения в конечном счете ограничены возможностью отвода выделяемого тепла, волоконно-оптические системы позволяют, крохме того, достичь более высоких тактовых частот. В самом деле, обычным явлением стала работа волоконно-оптических систем в области гигагерцевых частот, тогда как очень трудно добиться работы микроэлектронного чипа со сверхвысокой степенью интеграции при таких частотах. [c.253]

При включении зежигания блок управления начинает подавать в щуп ток силой около 0.25 А короткими импульсами длительностью около 2 секунд. Если резистор находится ниже уровня масла, тепло быстро отводится маслом. Если же уровень масла опустится ниже резистора хотя бы на 3 мм, тепло не будет отводиться маслом и резистор нагреется за время пропускания тока до более высокой температуры. При этом сопротивление резистора увеличится за счет положительного температурного коэффициента, блок управления почувствует это иэменение и включит сигнальную лампочку. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...