Угол давления телесный

В этих уравнениях Ij z O) — интенсивность излучения, p z) — давление, p z) — плотность, T z) — абсолютная температура, f]u z) — коэффициент излучения, ajy z) — коэффициент поглощения, д — ускорение силы тяжести, R — газовая постоянная, к — постоянная Больцмана, h — постоянная Планка, с — скорость света. В интеграле J 1у duo duo представляет бесконечно малый телесный угол, ось которого совпадает с направлением рассматриваемого луча. Интеграл распространен на поверхность сферы радиуса единица. [c.528]

Рассмотрим движение элемента сферического слоя (рис. 12, а), ограниченного сферами радиуса г и г- -Аг и четырехгранным телесным углом с вершиной в начале координат, с гранями, имеющими угол Дер при вершине. Масса элемента будет равна 2г Дгр, где 2 = Д<р — телесный угол. Давление в среде зависит только от г и бремени t. Обозначим через р звуковое давление, отнесенное к центральной точке элемента. Тогда можно считать, что на боковые грани элемента действуют извне две пары сил, равные (гД срДг) р и направленные под 5ТЛ0М Дф друг к другу (рис. 12, б). Равнодействующая [c.57]

Импульс фотона частоты v равен /iv/ . Если 0 —угол падения фотона на зеркало, то изменение его импульса в результате удара о зеркало будет 2Av os0/ , так как изменяется только нормальная его составляющая. Если падающее излучение полностью диффузное, то число фотонов, падающих со всех сторон на площадку, одно и то же. Поэтому, если в 1 см содержится п фотонов, то плотность фотонов, направление движения которых заключено внутри телесного угла doj, равна pdw, где р не зависит от 0 и определяется из того, что полная плотность р=я/(4я). Таким образом, число фотонов, падающих на 1 см в секунду в телесном угле d o с осью, наклоненной под углом падения 0, равно p osGdm, а давление этих фотонов [c.355]

Яркость лазерного излучения на несколько порядков величины больше, чем яркость наиболее мощных некогерентных источников. Это обусловлено чрезвычайно высокой направленностью лазерного пучка. Сравним, например, одномодовый Не—Ме-лазер, длина волны излучения которого Х=0,63 мкм, а выходная мощность равна I мВт, с наиболее ярким источником света. Таким источником может быть ртутная лампа с высоким давлением паров ртути (лампа фирмы РЕК Labs типа 107/109), имеющая выходную мощность 100 Вт и яркость iB 95 Вт/(см -ср) для наиболее интенсивной излучаемой ею зеленой линии (X = 546 нм, АХ = 10 нм). Чтобы получить дифракционно-ограниченный пучок света, можно воспользоваться схемой, показанной на рис. 7.9. Телесный угол света, излучаемого точечным отверстием и собираемого линзой L, равен Й = = я )2/4р, а площадь излучающей поверхности А=псР/4. Поскольку яркость изображения лампы в плоскости диафрагмы не может быть больше яркости самой лампы, выходная мощность пучка равна по крайней мере [c.471]

Если основной целью является высокая эффективность счета р-частиц или у-квантов, то исследуемый образец можно распо ложить вокруг стенки счетчика. Если, с другой стороны, желательно подробнее исследовать свойства излучения (энергетический спектр или природу его), то предпочтительнее использовать счетчики с тонким плоским слюдяным окошком (торцевой счетчик) (см. [30, 39, 61, 146]), хотя телесный угол в этом случае и меньше. Слюду можно скрепить с металлом с помощью легкоплавкого стекла [142]. Если окошко достаточно тонкое, такие счетчики будут хорошо регистрировать и а-частицы. В случае исключительно мягкого излучения можно сконструировать счетчик, в котором активное вещество (пленка) помещается внутри прибора. В качестве катода здесь можно использовать экранирующую стенку между пленкой и анодом [86] (см. также [148]). Роль катода может исполнять также тонкая фольга между активной пленкой и анодом (давление воздуха в области вне фольги поддерживается равным давлению газа внутри ее) [78, 121, 126]. На- [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...