Ванадий Электросопротивление

Чистый ванадий перспективен для применения в приборостроении благодаря высокому значению электросопротивления и малому температурному коэффициенту. [c.353]

Электросопротивление алюминия высокой чистоты (99,99 %) при температуре 20 °С составляет 2,6548-10 Ом-м (0,0265 МКОМ М). В интервале температур 273—300 К температурная зависимость электрического сопротивления чистого алюминия почти линейна при постоянном коэффициенте 1,15-10 Ом-м-К . Электрическая проводимость алюминия в значительной степени зависит от чистоты металла, причем влияние различных примесей на электрическое сопротивление зависит не только от концентрации данной примеси, но и от ее нахождения в твердом растворе или вне его. Наиболее сильно повышают сопротивление алюминия примеси хрома, лития, марганца, магния, титана и ванадия [5]. Удельное электросопротивление р (мкОм м) отожженной алюминиевой проволоки в зависимости от содержания примесей (%) можно приближенно определить по следующей формуле [9] [c.12]

Ванадий — металл светло-серого цвета, атомная масса 50,9, валентность 2, 3, 5. Плотность ванадия 6,1, температура плавления 1990 °С. Твердость ванадия 2—3 ГПа. Удельное электросопротивление 24,8 мкОм-см. [c.310]

Рис. 1. Коэффициент теплопроводности удельное электросопротивление р и число Лоренца Ь ванадия

Проведено комплексное исследование физических свойств ванадия термического расширения, теплопроводности, удельного электросопротивления и числа Лоренца в температурном интервале 20 -ь 1400° С, интегрального и монохроматического коэффициента излучения в температурном интервале 900 т- 1400° С, теплоемкости, модуля упругости и внутреннего трения в температурном интервале 20 -г- 1000° С. [c.179]

Холла и электросопротивление ванадия в интервале температур 20—300 К, — Физика твердого тела, 1967, т, 9, 3, с, 905—909, [c.89]

Большинство карбидов переходных металлов относится к фазам внедрения и обладает явно выраженными металлическими свойствами [15], т. е. имеет металлическую проводимость, высокие значения электропроводности и теплопроводности, характерное для металлов падение электросопротивления с понижением температуры и т, д. К указанным фазам относятся карбиды со структурой типа МеС — фаз внедрения углерода в поры кубических решеток металлов (титана, циркония, гафния, ванадия, ниобия и тантала). Такие карбиды, как Мо С, V , Та С, Wj являются также фазами внедрения, но они имеют гексагональные структуры. В карбидах хрома СГ3С2, Сг,Сз, СггзСв атомы углерода образуют обособленные структурные элементы — цепи, существенно затрудняющие деформирование кристаллической [c.417]

В работе [72] определялись прочностные характеристики при 20° С образцов ниобия и ванадия, облученных при 600—1300 С до интегральной дозы 3,7 10 н/см . Обнаружено незначительное возрастание пределов текучести и прочности по сравнению с необлу-ченным состоянием вплоть до 1000° С и резкое увеличение этих характеристик после облучения при 1100° С. В этой же области температур наблюдался максимум прироста электросопротивления от температуры облучения ниобия. Данные электронно-микроскопических исследований, электросопротивления и механических свойств облученных образцов в области порядка 0,5 T j, свидетельствуют о качественном изменении характера дефектообразования по сравнению [c.78]

На рис. 2.19 показаны кривые [16] электросопротивление — температура при замещении части титана ванадием. При легировании 2% V отчетливо прюявляется точка A . Ясно, что превращение развивается как двухступенчатый процесс. Точка при которой резко уменьшается электросопротивление, при увеличении концентрации ванадия смещается в сторону более низких температур, причем даже при увеличении числа валентных электронов < 7, точка не повышается. Изменение M при замещении титана ванадием, хромом и марганцем или при замещении никеля кобальтом и железом показано на рис. 2.20. Если отложить по оси абсцисс концентрацию валентных электронов, то видно (рис. 2.21), что по мере отклонения концентрации валентных электронов (е/э) от 7 M смещается в сторону более низких температур [16]. Тот факт, что при замещении хромом понижение аномально высокое, свидетельствует, что валентность хрюма некорректно принята равной 5. По-видимому, теоретическое исследование причин пони- [c.75]

Вакансии 20 Валентные электроны 9 Ванадий в стали 314, 350, 377 Вандервальсовская связь 15, 17 Видманштеттова структура 140 Возврат (отдых) 67 Волокна в макроструктуре 75 Волосовины 135 Вольфрам в стали 315 Вторичные превращения 103 Высокого электросопротивления стали и сплавы 410 Высокотемпературная термомеханическая обработка 398 Вязкое течение металлов 61 [c.495]

Селениды V6 подгруппы. Электрофизические свойства селенидов ванадия не изучены. Селениды ниобия также плохо изучены, за исключением NbSe2. NbSe2 обладает металлическим типом проводимости, его свойства приведены в табл. 63. Зависимость удельного электросопротивления от температуры показана на рис. 75. Как следует из рисунка, NbSe2 ведет себя подобно металлу. [c.34]

Экспериментально определены коэффициенты линейного расширения, теплопроводности, удельное электросопротивление, число Лоренца, теплоемкость, плотность, модуль нормальной упругости и внутреннее трение ванадия в широком интервале температур. Исследование такого комплекса свойств ванадия проведено впервые. Измерения проводились на образцах ванадия, выплавленного электронным лучом в вакууме из прессованного порошка марки ВЭЛ2. Химический состав (в вес. %) образцов приведен ниже [c.63]

Образцы отжигались при 900° С в вакууме 10 мм рт. ст. Измерение коэффициента теплопроводности Х, удельного электросопротивления р и числа Лоренца Ь в области температур 20 ч- 1100° С проводилось методом Егера — Диссельхорста [11, а от 900 до 1400° С — методом Боде [2]. Образец, проходивший испытания при высоких температурах, дополнительно отжигался 25 мин при 1540° С в вакууме 1 -Ю мм рт. ст. Удельное электросопротивление образцов ванадия, на которых измерялись Я, р и Ь, в исходном состоянии при 20° было равно 21,3-10" ом-м. На рис. 1 представлены результаты измерения А,, р и Ь ванадия. Исследования, проведенные на двух различных установках, дают удовлетворительно согласующиеся между собой результаты. Максимальные отклонения экспериментальных точек по X при 900 и 1480° С не превышают максимальной ошибки измерений при высоких температурах, которая оценивается в 15% [21. [c.63]

Егеру—Диссельхорсту, при температуре выше 800° С лежат выше этой кривой. Причиной этого является снижение вакуума в установке (до 10 мм рт. ст.) в связи с форсированным нагревом образца. Поскольку ванадий обладает геттерными свойствами, то его удельное электросопротивление увеличилось. Значение р при 20° С после нагрева образца до 1100°С стало равно 27,3-10 ом-м. Число Лоренца ванадия, по нашим измерениям, постоянно во всем диапазоне исследованных температур и равно 2,60-10 в 1град . [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...