Аргон Параметры критические

Таблица 5.3. Значения критических параметров и коэффициентов уравнения состояния (5.6) для аргона [202, 203]

Ковальчук Б. А. Экспериментальное исследование изохорной теплоемкости аргона в широкой области параметров состояния, включая критическую точку Дис. на соиск. учен, степени канд. физ.-мат. наук. М., 1977. [c.182]

Приступая к рассмотрению расчетов вблизи или ниже критической температуры, мы дадим прежде всего в табл. 4 сводку результатов для молекул Леннарда-Джонса (6, 12) при 0 = 1,0579. Ранее эти результаты не публиковались, за исключением данных относительно функций распределения нри т = 1,528 [94]. Они были получены несколько лет назад на машине 1ВМ 704 с помощью программы Вуда и Паркера [93]. Используя для согласования с более ранними работами следующие значения параметров потенциала Леннарда-Джонса для аргона [60] [c.365]

При импульсно-дуговой сварке плавящимся электродом на базовый сварочный ток налагаются импульсы тока, управляющие переносом капель электродного металла. Параметрами режима, наряду с базовым током, являются амплитуда, частота импульсов, которая регулируется в пределах 25... 100 Гц. Алюминий, магний, медь, титан и их сплавы свариваются в аргоне, высоколегированные стали -в смеси аргона с 1...5 % О2. При импульсной сварке обеспечивается перенос металла без разбрызгивания на токах меньше критического для данного диаметра проволоки. Появляется возможность сварки тонколистового металла проволокой диаметром 1,6... 2,0 мм. [c.180]

Количественный анализ уравнения (4.60) выполнен автора ми [187] на основании полученных ими термических данны для аргона и метана. Следует отметить, что критические пока затели и критические параметры были включены в общую схе му оптимизации набора подгоночных параметров уравнени (4.60). Естественно, что при таком подходе полученные значе ния критических параметров оказались отличными от наиболе надежных экспериментальных значений, а критические показа тели существенно отличаются от теоретических значений. Тако му результату не в малой степени способствовал структурны, недостаток уравнения (4.64), поскольку в окрестности критн ческой точки в выражении для второй производной присутст вует доминирующее слагаемое [c.126]

Используя наряду с методом Монте-Карло расчеты на базе интегрального уравнения Перкуса — Йевика П, Верле и Левек [87, 88] пришли к выводу, что приведенная критическая температура 0с для молекул Леннарда-Джонса (6, 12) должна лежать в интервале 1,32—1,36. Экспериментальное определение критической температуры для аргона и параметров (145) дает 0 = 1,26. По мнению Верле и Левека, такое расхождение свидетельствует о несовершенстве модельного потенциала Леннарда-Джонса они отмечают, однако, что расхождение увеличивается при использовании для расчета уравнения Перкуса — Йевика II, но-видимому, более совершенных межмолекулярных потенциалов. Подробное обсуждение этой интересной проблемы выходит за рамки настоящего обзора. Если отказаться от обсуждения результатов для уравнения Перкуса — Йевика и рассматривать лишь результаты Монте-Карло для 0 = 1,35 с присущей им неопределенностью (фиг. 28), то становится ясно, что а) рассчитанные точки хорошо согласуются с изотермой аргона 161,7 К и б) непосредственное определение критических параметров методом Монте-Карло является очень трудной задачей. [c.370]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...