Модель дискретной зернистой среды

МОДЕЛЬ ДИСКРЕТНОЙ ЗЕРНИСТОЙ СРЕДЫ [c.31]

Рассмотренная выше модель дискретной среды отрал<ает следующие важнейшие факторы, определяющие свойства зернистой среды геометрию частиц и структуры ансамбля, упругость частиц, контактное трение. Без каких-либо принципиальных затруднений она мол<ет быть обобщена иа случай дисков неправильной формы. [c.36]

Для идеально упругих дискретных сред порозаполнитель в процессе распространения волн должен считаться неподвижным относительно скелета, т.е. колеблющимся вместе со скелетом. Это обстоятельство может специально не оговариваться, но, строго говоря, идеальная упругость подразумевает отсутствие потерь на трение между скелетом и порозаполнителе.м (обладающим ненулевой вязкостью). Отсутствие трения в свою очередь подразумевает отсутствие относительных перемещений твердой и жидкой фаз, а последнее - закрытость пор, т.е. нулевую проницаемость. В большинстве случаев, однако, модели идеальных дискретных сред применяют к любым, в том числе высокопроницаемым зернистым или трещиноватым породам, просто пренебрегая их неупругостью (наличием поглощения). Это оправдано практически во всех случаях, когда поглощение не является предметом самостоятельного интереса. [c.140]

На основе полученных результатов возможна схематизащгя отдельных горных пород путем отнесения их к той или иной разновидности деформируемых тел, изучаемых в механике. При этом в зависимости от представлений о распределении массы вещества в пространстве и вычленении взаимодействующих тел выбираются модели сплошной или дискретной зернистой среды. [c.20]

В качестве примера рассмотрим модель дискретной среды, предложенную в работе 116], и приведем некоторые конкретные результаты расчетов. Модель предназначается для описания механического взаимодействия элементов зернистой среды, которые схематизируются плоскими упругими дисками. В точечных контактах между дисками передаются нормальная и касательная силы и момент. Принимается простейший закон упругой деформируемости дисков считается, что действие радиальной силы N в контакте приводит к сокращению материального отрезка между точкой контакта и центром диска, пропорциональному величине силы. Аналогично действие в контакте касательной силы Т и момента М приводит к тангенциальному смещению контакта и повороту радиального волокна, пропорциональным величинам силы и момента. Подобного рода зависимость между контактными смещениями и усилиями можно рассматривать как линеаризацию нелинейных связей. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...