Фазовая плоскость х, у при — f 0. Скачки напряжения

При малом г, что соответствует большим С , изоклины близки к прямым, и такую автоколебательную систему можно считать близкой к линейной консервативной с фазовыми траекториями, близкими к эллипсам. При большом е (С мало) изоклины сильно отличаются от прямых, и фазовые траектории содержат быстрые изменения производной от координаты. В пределе при = 0 процесс описывается уравнением первого порядка, и на фазовой плоскости останется одна-единственная фазовая траектория. В этом случае периодические движения возможны лишь при наличии скачков производной при сохранении непрерывности изменения X, т. е. напряжения на емкости, определяющего запас энергии системы. [c.196]

Фазовая плоскость х, у при -> -f О- Скачки напряжения и. Рассмотрим разбиение фазовой плоскости х, у на траектории для случая малого х, точнее, для предельного случая х — 0. Прежде всего выделим на фазовой плоскости кривую F [c.774]

Скачки напряжений и токов. Однако при выполнении условия (10.56) на фазовой плоскости и, Ua заведомо существует некоторая кривая (будем обозначать ее через Г), в точках которой [c.828]

Следовательно, вне линии Q = О (в области быстрых движений) при L, достаточно малом, фазовые траектории близки к прямым и = onst. При L О фазовая плоскость вне линии Q = О заполнена вертикальными прямолинейными траекториями, соответствующим-и скачкообразному изменению тока. Это значит, что для всех начальных условий (вне линии Q = 0) имеют место скачки тока i через неоновую лампу при неизменяющемся напряжении и на конденсаторе. Медленные движения при L -> О происходят только на том участке линии Q = О, где < О (1J3 (г) > 0), [c.234]

Разбиение фазовой плоскости i, и на траектории для предельного случая С—.+0 дано на рис. 519, а все траектории быстрых движений ( скачков напряжения и при г = onst) идут на фазовую прямую и = —Ri системы без емкости. [c.753]

Так как на траекториях медленных изменений состояний и F нет состояний равновесия и изображающая точка движется по ним соответственно к точкам В и D, из которых начинаются скачки силы тока, то при любых начальных условиях в схеме устанавливаются разрывные (релаксационные) автоколебания, которым на фазовой плоскости соответствует предельный цикл AB DA (рис. 542) и при которых колебания силы тока г носят разрывный характер, а колебания напряжения и имеют пилообразную форму (рис. 543). Мы не будем вычислять амплитуд и периода автоколебаний, так как они, очевидно, будут выражаться формулами, полученными в 6 гл. IV. [c.789]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...