О поправке для открытого конца

Поправка на открытый конец [c.44]

Наряду с фазой представляет интерес отношение поправки на открытый конец а к расстоянию d между пластинами волновода. Для основной волны 00 [c.45]

При q < 1 выражение для поправки на открытый конец упрощается [c.45]

Полученную из строгой теории поправку на открытый конец интересно сравнить с результатами Рэлея [9] для звуковой волны в двухмерной органной трубе (т. е. в том же плоском волноводе с открытым концом). Из анализа Рэлея можно получить при <7 1 выражение [c.47]

Сам термин поправка на открытый конец взят из акустики (см. ниже гл. III и особенно 23). Мы будем его применять, в соответствии с формулой (9.02), и к электромагнитным волнам. [c.48]

На рис. 22 и 23, наряду с = 0i,i, дано отношение поправки ка открытый конец а (см. выше 9) к радиусу трубы а для тех значений х, когда в трубе распространяется только одна волна данного типа. [c.79]

Поправка на открытый конец а, связанная с фазой 9 коэффициента отражения (20.17) соотношением [c.99]

Рис. 28. Фазы коэффициентов отражения и трансформации. Поправка на открытый конец.

Сравнение рис. 27 и 28 с соответствующими графиками для плоского волновода (гл. I, рис. 6 и 16) показывает, что существует близкое сходство между волнами Лоо и Aqi в круглом волноводе и волнами оо и 02 в плоском (напомним, что электрические волны Еоп в плоском волноводе могут быть одновременно интерпретированы как акустические). Сходство теряется лишь при очень длинных волнах в частности, в предельном случае бесконечно длинных волн поправка на открытый конец для круглой трубы имеет конечное значение (20.23), а для плоского волновода — бесконечное [формула (9.07)]. [c.101]

На рис. 35 дано также отношение поправки на открытый конец а к радиусу трубы а для волны Ли. [c.108]

Рис. 43. Фазы коэффициентов отражения электрических волн, и и коэффициентов их взаимной трансформации. Поправка на открытый конец для волны п.

Рис. 45. Фазы коэффициентов отражения волн Ни и п коэффициентов их взаимной трансформации. Поправка на открытый конец для волны Яц.

Приведенные в гл. I и II графики для фазы коэффициента отражения (и для поправки на открытый конец) показывают, что (при наличии только одной распространяющейся волны данного типа) открытый конец является в эквивалентной схеме для магнитных волн индуктивной нагрузкой, а для электрических — емкостной. Этот результат имеет, очевидно, тот физический смысл, что при отражении магнитной волны появляется на краю скопление поперечного тока, благодаря чему на конце преобладает магнитное поле, как если бы к концу была присоединена индуктивность. Наоборот, при отражении электрической волны на крае должен быть узел продольного тока (/z=0) и пучность заряда, вследствие чего на конце преобладает, как при наличии емкости, электрическое поле. Графики 27 показывают, что то же имеет место и для несимметричных электрических волн. Несимметричная магнитная волна Яц [c.142]

Рис. 72. Поправка на открытый конец для двухпроводной линии.

Если через ос обозначить поправку, которую нужно прибавить к I, чтобы учесть открытый конец, то [c.180]

Поправка на открытый конец а есть функция L, совпадающая [c.182]

TaiKHM образом, резонаисные частоты цилиндрического резонатора оказываются связанными с поправкой на открытый конец, вычисленной нами в 20. Отметим, что зависит от х, [c.112]

Рис. 64. Поправка на открытый конец для коаксиальной линии (рис. 63) в зависимости от а и Ь (--------экст(ра-

Коэффициент отражения N при М = О для открытой трубы без фланца вычислен в [9]. Если рассматривать задачи, когда скорость течения газа мала (например, в явлении Рийке, о котором подробно речь будет идти в 5, М Ю" ), то учет скорости течения дает малую поправку при SaR/с0,1 получим N S) -Гг 1 — S /2. При этом следует учесть поправку на конец, составляющую 0,613 Л. [c.479]

Эти формулы показывают, что если оставить без учета диссипацию, то потенциал скорости оказывается таким, как будто труба удлинена на 8/Зтс радиуса, и открытый конец ведет себя тогда как пучность. Величина этой поправки согласуется с тем предположительным результатом, какого, согласно предыдущему исследованию, мы могли бы ожидать от введения поршня. Мы видели, в чем причина того, что истинное значение а лежит между kRiA и SRIZr. и что присутствие поршня не влияет на член. [c.194]

На графиках (рис. 2.26), показывающих линии равных уровней сопротивления излучения (нормированного к рс5, где 5 = 2тН — площадь боковой поверхности), видны резонансные области, в которых нагрузка со стороны среды сильно возрастает. Максимумы вблизи оси ординат соответствуют продольным резонансным колебаниям внутреннего столба жидкости. Первый из них соответствует длине цилиндра, близкой к Х/2, а второй — к ЗХ/2. Заметим, что максимальная величина достигается не при кН = тг, а при несколько меньщем значении кН. Разность I = тг — ЛЯ близка к удвоенной величине поправки на открытый конец полубесконечного волновода [10] и составляющей 2-0,61- Лд при Лд <1 (поправка удваивается, так как открыты оба конца трубы). Узкие вертикальные гребни рельефа, изображенного на рис. 2.26, являются следствиями резонансов при радиальных колебаниях, которые могут существовать лишь при достаточной высоте. Области, в которых находятся эти подъемы, примерно соответствуют корням уравнения JI (д ) = О, где = (ка)п, и= 1, 2,. .. [строго говоря, эти области следует называть не резонансными, а антирезонансными, так как для [c.124]

Для правильного освещения спектрографа источник света должен быть установлен строго на оптической оси коллиматора, а оптическая ось конденсорной линзы должна совпадать с его осью. Установка дуги и конденсорной линзы выполняется следующим образом. Сначала штатив с электродами (дуга не горит ) придвигают ближе к щели и устанавливают дуговой промежуток точно против центра щели (перекрестие линий на крышке щели). Затем штатив передвигают на конец рельса, зажигают дугу и уточняют положение электродов с помощью конденсорной линзы, перемещаемой по рельсу так, чтобы на крыщке щели получались то уменьшенное, то увеличенное изображение. Внося поправки сначала в положение конденсора при уменьшенном изображении дуги, затем в положение дугового промежутка на оси при увеличенном его изображении, добиваются симметричного относительно центра щели положения изображения дуги. Если смотреть со стороны камерного объектива (конденсор предварительно убрать с рельса) при широко открытой щели, то изображение правильно установленного источника света будет казаться расположенным в центре призмы (несколько правее). Расстояние от источника света до щели не должно быть меньше 4/конд. В данной задаче фокусное расстояние конденсорной линзы /конд=75 мм ее диаметр конд=40 мм. [c.25]

Тщательные экспериментальные определения поправки на откоы-тый конец без фланца были проделаны Блэйк 1И ), который применял вертикальную трубу из тонкой латуни в 2,08 дюйма (5,3 см) диаметром. Нижняя часть трубы была погружена в воду, поверхность которой определяла закрытый конец эксперимент заключался в изменении степени погружения, пока не достигался максимальный резонанс с камертоном известной высоты. Если два наиболее коротких расстояния поверхности воды от открытого конщ, найденные таким путем, были и / , то (/ — / ) представляет половину длины [c.199]

Поправка имеет при определении давления положительный знак, а разрежения — отрицательный и примерно равна + ( 1 2) кгс/м . Для исключения температурной поправки рекомендуется рядом с соединительной трубкой проложить (рис. 7-17) компенсационную резиновую трубку, няжний конец которой следует надеть на свободный штуцер прибора, а верхний, расположенный около точки отбора импульса, оставить открытым. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...