Сферически симметричные рассеиватели

Сферически симметричные рассеиватели [c.39]

Сферически симметричные рассеиватели 41 [c.41]

Сферически симметричные рассеиватели 43 [c.43]

Сферически симметричные рассеиватели 45 [c.45]

Сферически симметричные рассеиватели 4Т [c.47]

Сферически симметричные рассеиватели 49 [c.49]

Сферически симметричные рассеиватели 51 [c.51]

Сферически симметричные рассеиватели 53 [c.53]

Сферически симметричные рассеиватели 55 [c.55]

Сферически симметричные рассеиватели 57 [c.57]

Если рассеиватель является сферически симметричным, то п можно вынести за знак интеграла в (4.27) [c.105]

Вообще произвольный рассеиватель дает одновременно и монопольное, и дипольное рассеяние. Сечения рассея-, ния для обоих типов аддитивны вследствие ортогональности полей монопольного и дипольного типа р1 ир . В самом деле, характеристика направленности монополя сферически-симметрична, а характеристика диполя меняет знак при перемене направления на обратное. Поэтому в симметричных относительно рассеивателя точках давления в рассеянном поле будут соответственно Р1 + Р2 ч Р1 — Рг- В выражения для потоков мощности члены с произведением давлений войдут с разными знаками и в сумме уничтожатся, так что останутся только квадраты давлений, отвечающие обоим типам рассеяния в отдельности. В частности, для несжимаемой закрепленной сферы найдем > [c.362]

В настояш ее время развиваются различные способы для устранения погрешностей самого МТ-приближенпя, например, [247—249] и ссылки в [249]. Но даже есдп такой НМТ-потенциал построен, то решение уравнения Шредингера для него представляет собой трудную задачу. На эту тему выполнен ряд интересных работ. В частности, проведено [250, 251] обобщение метода фазовых функций на случай сферически-несимметричных потенциалов. Имеется серия работ [252—258], основанных на идее [259] замены орбитальных квантовых чисел I, т для сферически-симметричного рассеивателя на новые квантовые числа, в представлении которых матрица фазовых сдвигов снова становится диагональной. (Так как для несферического рассеивателя орбитальный момент количества движения перестает быть интегралом движения, то матрица фазовых сдвигов в представлении орбитальных чисел I не может быть диагональной.) Однако все эти методы весьма сложны и не получили широкого распространения. [c.120]

Уравнение (5.74) в связи с этим может быть наглядно истолковано следующим образом (рис. 1.29). Эффективная среда, окружающая данный МТ-потенциал (в случае кристалла — кристаллическая решетка), рассматривается как некоторый рассеиватель. Этот рассеиватель несферичен, так как матрица фазовых сдвигов недиагональна. МТ-потенциал в данном случае оказывается сферически-симметричным рассеивателем. Условие того, чтобы электрон, испытавший рассеяние на одном из этих рассеивателей, не рассеивался на другом, т. е. условие совнаде- [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...