Коэффициент динамической вязкости т при повышенных давлениях

Коэффициент динамической вязкости 1] при повышенных давлениях [c.65]

Для газов коэффициент динамической вязкости ц связан с их теплопроводностью, ц Х/су. Для жидкостей и газов ц=ру практически не зависит от давления, так как для газов V обратно, а р прямо пропорционально давлению, а для жидкостей р и V практически не зависят от давления. Вязкость жидкостей и газов зависит от температуры. Для капельных жидкостей вязкость убывает с повышением температуры, рис. 7.2, а для газов возрастает. [c.298]

Коэффициент динамической вязкости для газов зависит от давления только для разреженных газов при низких давлениях и газов, близких к сжижению. В этих случаях с повышением давления вязкость увеличивается. [c.9]

В целях улучшения условий выделения газов из воды необходимо максимально приблизить все частицы потока деаэрируемой воды к поверхности раздела фаз, с тем чтобы растворенные газы могли быстро переходить из воды в паровую фазу. Чем больше поверхность раздела вода — пар, через которую происходит десорбция газов, тем быстрее система приближается к равновесию, т. е. тем полнее из воды удаляются растворенные газы. Это достигается усилением турбулентности потока воды путем ее распыливания, разбрызгивания или сливания через мелкие отверстия и перегородки для разделения ее на мелкие капли, тонкие струйки или пленки, что значительно увеличивает поверхность воды и облегчает удаление из нее газов. Увеличение поверхности соприкосновения воды с паром может быть достигнуто также путем барботирования через воду греющего пара, подаваемого под давлением через сопло или другие устройства. С ростом скорости греющего пара увеличивается динамическое воздействие парового потока на деаэрируемую воду, что способствует повышению эффективности термической деаэрации. С увеличением средней температуры деаэрируемой воды или температуры исходной воды снижаются вязкость и поверхностное натяжение воды и увеличивается коэффициент диффузии кислорода в ней, вследствие чего повышается значение коэффициента десорбции (массопередачи) и в конечном итоге уменьшается остаточное содержание кислорода в деаэрированной воде. [c.193]

Вязкость газообразного фреона-22 при повышенном давлении. Зависимость коэффициента динамической вязкости от давления была исследована Беннингом и Марквудом [461 на изотерме 79° С и Макитой [48] в интервалах температур 25—200° С и давлений до 19 бар. Оказалось, что эти опытные данные, включающие значительную область состояний при температурах ниже критической, не могут быть воспроизведены формулами Варгафтика [49] и Голубева [50] с погрешностью менее 7—10%. Поэтому была проведена графическая обработка опытных данных в координатах 1] — Т ИТ] — р, результаты которой приведены ниже. Они отличаются от опытных данных [46, 48] менее чем на 2%. [c.38]

Беннингом и Марквудом измерен коэффициент динамической вязкости фреона-22 при повышенных давлениях (6 и 9 бар) только при температуре 79° С. Макита [3] измерил вязкость газообразного фреона-22 при давлениях 1 -ь 20 бар в диапазоне температур 25 200° С. [c.73]

Повышение давления оказывает большое влияние в (ервую очередь на такие физические характеристики аза, как плотность и коэффициент кинематической вяз- ости. Казалось бы, история повторяется. Однако ки-1ематическая вязкость, как ранее было показано, может )ыть представлена в виде отношения динамической вяз-сости газа ц к его плотности р. Что касается динамиче- кой вязкости, то вплоть до 8 и даже 10 МПа она оста- тся равнодушной к давлению. А это значит, что по-федником влияния давления на скорость минимально- 0 псевдоожижения может быть лишь плотность газа, г. е. анализ упрощается. Необходимо проследить только за одной переменной. [c.153]

Из приближенной формулы Графа следует, что в ламинарной области фильтрации линейная критическая скорость псевдоожижения не должна зависеть, даже для сжимаемых жидкостей (газов), от давления, по крайней мере в области невысоких давлений порядка 1 —10 ата. Для этой области, как известно [Л. 98], влиянием давления на динамический коэффициент вязкости можно пренебречь. Независимость от давления (в ламинарной области) подтверждена опытами Сеченова и Альтшулера [Л. 336] по псевдоожижению алюмосиликатного катализатора азотом при давлениях от 1 до 16 ата. Для так называемой турбз лентной области фильтрации Сеченов и Альтшз лер обнаружили, что линейное Шц.у изменяется обратно пропорционально корню квадратному из плотности газа, т. е. несколько уменьшается с повышением давления. [c.60]

Для произвольных чисел Прандтля применимы способы Н. Кёрла [ ], 1 4 и Г. М. Лиллея [ ]. В обоих способах используется закон вязкости (13.4а) с коэффициентом Ь, определяемым формулой (13.23) и зависящим самое большее еще только от х, следовательно, функция fx (Т) предполагается линейной. Н. Кёрл вычисляя параметры динамического пограничного слоя при повышении давления, предполагает известным профиль температур, но допускает при этом возможность переменной температуры стенки. В работе того же автора указывается способ расчета теплопередачи, если известно распределение касательного напряжения на стенке. Г. М. Лиллей определяет поверхностное трение и коэффициент теплопередачи при переменной темпера- [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...