Термические напряжения и деформации в активных элементах

ПОЛЯ ТЕМПЕРАТУРЫ, ТЕРМИЧЕСКИХ НАПРЯЖЕНИЙ И ДЕФОРМАЦИЙ В ЛАЗЕРНЫХ АКТИВНЫХ ЭЛЕМЕНТАХ [c.9]

Термические напряжения и деформации в активных элементах. Установившееся в активных элементах неоднородное температурное поле вызывает появление механических напряжений и деформаций, характеризуемых То тензорами второго ранга с компонентами ау и ВЦ соответственно для описания взаимного перемещения элементов объема друг относительно друга вводится вектор перемещений с компонентами Ut. [c.23]

В заключение обратим внимание на случай, когда, несмотря на наличие неравномерного распределения температуры в поперечном сечении активного элемента, температурные напряжения в нем не возникают. Это происходит тогда, когда температурное поле линейно зависит от декартовых координат при любой конфигурации поперечного сечения активного элемента [126], причем это утверждение справедливо также и для анизотропных сред. Тепловые поля, характеризуемые подобной зависимостью от координат, реализуются в системах накачки с безжидкостным охлаждением. В них активный элемент, находясь в температурном поле, имеющем практически постоянный однонаправленный градиент, претерпевает в основном деформацию изгиба, не приводящую к. возникновению термических напряжений. [c.26]

Термические напряжения и деформации в активных элементах. Устанавливающееся в активных элементах неоднородное температурное поле вызывает появление механических напряжений [c.123]

Кубические кристаллы (как и среды с аморфной структурой) в отсутствие механических напряжений оптически изотропны. Однако их фотоупругое поведение отличается от поведения аморфных сред и термооптические искажения в кристаллических средах зависят от взаимной ориентации осей кристалла и активного элемента. Аналитический расчет термических деформаций для произвольной ориентации весьма трудоемок и не приводит к удобному для практического использования виду выражений для термооптических характеристик даже для таких высокосимметричных кристаллов, как кубические кристаллы класса тЪт, к которому принадлежит наиболее распространенный в настоящее время кристаллический активный материал — алю-моиттриевый гранат, активированный неодимом (Y3AI5O12 Nd +). [c.43]

Наглядное объяснение этого можно получить из следующего. Представим активный элемент как набор вложенных друг в друга цилиндров (рис. 1,20). Если бы эти цилиндры были взаимно свободны, не скреплены друг с другом, то наличие осесимметричного распределения температуры привело бы к независимому удлинению каждого из них и удлинение центра активного элемента по отношению к его краям было бы равно приблизительно а/ЛГ. Однако между указанными вложенными цилиндрами в действительности имеется связь, препятствующая свободному их расширению наличие этой связи и приводит к появлению зависящих от г продольных нормальных напряжений Ozz-Эти напряжения компенсируют продольные деформации элементарных объемов почти по всей длине активного элемента, и элементарные поперечные слои сохраняются плоскими. Вместе с тем на торцовой поверхности величина Ozz обязана быть равной нулю и указанной компенсации термического расширения не происходит. Приторцовая зона, в которой происходит изменение величины Огг ОТ характерной для бесконечно протяженного стержня [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...