Динамический штарковский сдвиг атомных состояний

Динамический штарковский сдвиг атомных состояний. Динамический штарковский сдвиг атомных состояний влияет на процесс многофотонной ионизации двумя путями. Во-первых, штарковский сдвиг может создать резонанс, отсутствующий в отсутствие внешнего электромагнитного поля. Во-вторых, штарковский сдвиг может разрушить резонанс, имеющий место в отсутствие этого поля. Появление и исчезновение резонанса исследовалось вариацией частоты излучения [6.14-6.16]. Кроме того, эти эффекты изучались путем изменения напряженности поля в лазерном импульсе при фиксированной частоте поля, т.е. в реальных экспериментальных условиях возникновения динамических резонансов. [c.146]

Возникновение динамического штарковского сдвига атомных уровней приводит к ряду весьма существенных эффектов при нелинейной ионизации атомов. Увеличение потенциала ионизации может приводить к изменению степени нелинейности процесса (порогового числа поглощенных фотонов). Сдвиги атомных уровней нарушают возможность выделения прямого (в отсутствие промежуточных резонансов с реальными возбужденными состояниями, см. гл. V) и резонансного (см. гл. VI) процессов многофотонной ионизации путем подбора частоты излучения. Из-за гауссовой формы импульса лазерного излучения (гл. III) по мере нарастания интенсивности излучения на фронте импульса из-за сдвига уровней чередуются прямые и резонансные процессы ионизации (так называемые динамические резонансы, см. гл. VI). [c.20]

Помимо появления и исчезновения резонансов, динамический штарковский сдвиг может приводить также и к другим эффектам. Мы видели выше, что неравенство (6.7) может быть выполнено для большого числа атомных состояний п. Такая ситуация имеет место, когда энергия (К — 1) фотонов соответствует возбуждению высоковозбужденных атомных состояний, где К = + —пороговое число поглощенных фо- [c.146]

Различные примеры динамических резонансов обсуждались выше в гл. IV при описании динамических штарковских сдвигов. Там приведены также соответствующие ссылки. Из результатов многочисленных экспериментов видно, что условия резонанса могут быть удовлетворены для многих атомных состояний в течение лазерного импульса (см. рис. 6.8 из работы [6.60]). [c.160]

Влияние электромагнитного поля лазерного излучения на энергии атом ных уровней рассматривалось в гл. IV в рамках теории возмущений. При этом штарковские сдвиги уровней являются квадратичными по напряженности поля. Коэффициент пропорциональности, представляющий собой динамическую поляризуемость, зависит от частоты лазерного излучения. При частоте, малой по сравнению с частотами характерных атомных переходов, динамическая поляризуемость переходит в статическую поляризу емость. При увеличении частоты поля имеет место резонансное увеличение динамической поляризуемости, когда эта частота совпадает с частотой какого-либо перехода в дискретном спектре атома. При частоте поля, превышающей потенциал ионизации атома, штарковские сдвиги перестают зависеть от квантовых чисел исходного состояния и становятся равными средней колебательной энергии свободного электрона в поле электромагнитной волны. [c.253]

Следовательно, во всех трех случаях возмущение сводится к динамическому штарковскому сдвигу атомного уровня. Однако в общем случае, при произвольном соотношении между параметрами атомной системы и электромагнитного поля, возбуждается много квазиэнергетических состояний, и понятие штарковского сдвига исчезает. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...