Степень нелинейности . 3.3.3. Вероятность ионизации

Здесь Ж 1 — степень нелинейности процесса ионизации. Таким образом, при увеличении кратности заряда вероятность ионизации резко уменьшается (при неизменных параметрах поля лазерного излучения). [c.214]

При взаимодействии интенсивного лазерного излучения с атомом могут возникать так называемые динамические одно- или многофотонные) резонансы, индуцированные этим излучением, которые отсутствуют в невозмущенном атоме или в слабом поле (см. разд. 6.6). Это приводит к изменению степени нелинейности процесса многофотонной ионизации атома. Сдвиг основного состояния изменяет также вероятность туннельной ионизации и порог надбарьерного развала атома (см. гл. IX, X). [c.78]

Таким образом, интерференция рамановских переходов электрона различной степени нелинейности является деструктивной, вероятность ионизации уменьшается по сравнению с вероятностью однофотонной ионизации из ИСХОДНОГО ридберговского состояния, и возникает так называемая интерференционная стабилизация процесса фотоионизации. [c.272]

Зависимость миогофотоииых сечеиий от поляризации излучеиия. Как уже говорилось выше (раздел 5.2), при ионизации атома водорода в случае не очень большой степени нелинейности К 3) реализуется факториальная формула (5.7) для отношения вероятности ионизации в поле циркулярной и линейной поляризации. Согласно этому соотношению при фиксированной интенсивности излучения в случае циркулярной поляризации вероятность ионизации всегда больше. Исключение составляют узкие интервалы в окрестности особых точек. Первая особая точка — это нерезонансные частоты в каждом межрезонансном промежутке, при которых из-за интерференции отдельных слагаемых в составном матричном элементе сечение многофотонной ионизации обращается в нуль (см. раздел 5.2.5). Вторая особая точка отвечает резонансным частотам, при которых переход в поле циркулярной поляризации через резонансный канал запрещен [c.130]

На начальной стадии исследования процесса резонансной многофотонной ионизации атомов в экспериментальном плане основное внимание уделялось степени нелинейности dlogw/dlogl при настройке и расстройке резонанса (I — интенсивность излучения), зависимости вероятности ионизации W от настройки Ani частоты электромагнитного поля на резонанс, проявлению штарковского сдвига резонансного уровня [6 Л]. Основным вопросом теории было получение соотношений, описывающих зависимость вероятности ионизации в резонансе от напряженности поля F и абсолютных величин различных других параметров, характеризующих резонансное состояние и ионизующее излучение. Этот круг вопросов обсуждается в книге [6Л, гл. III и VII], а также в ряде обзоров [6.2-6.5 . [c.142]

В качестве примера обратимся к рис. 8.1, на котором приведены результаты эксперимента [8.2] по ионизации атома стронция (Ei = 5,7 эВ) излучением с частотой ш = 1,2 эВ при F <С F - Из этих данных, во-первых, видно, что степень нелинейности процесса образования ионов К2 = 8 существенно меньше величины К = 15, соответствующей прямому пороговому процессу одновременного отрыва двух электронов от атома стронция. Помимо этого, видно, что двухзарядные ионы стронция образуются в таком интервале интенсивностей излученш, где вероятность образованш ионов Sr+ велика и близка к насыщению. [c.202]

Выбор нормировки на максимум в распределениях соответствует физике нелинейной ионизации, вероятность которой нелинейно увеличивается при увеличении интенсивности излучения. Такая нормировка, очевидно, более обоснована, чем стандартная для линейных процессов нормировка на среднее значение интенсивности в распределеннн (т.н. ширина на полу-высоте). Нормировка на максимум тем ближе к истине, чем больше степень нелинейностн процесса К. [c.65]

Введение. В гл. I уже речь шла о том, что сильное внешнее поле лазерного излучения изменяет структуру самого атома, что, в свою очередь, приводит к изменению вероятности его ионизации. В гл. VI обсуждался один из наиболее ярких примеров такого процесса—динамические штарковские резонансы, возникающие при субатомной напряженности поля и изменяющие, при изменении интенсивности излучения (и неизменной его частоте), как характер процесса ионизации (прямой или резонансный), так и степень его нелинейности. В этом разделе обсуждаются качественно аналогичные процессы, возникающие в атомах при атомной и сверхатомной напряженности. Такие процессы в последние два десятилетия детально изучались теоретически и экспериментально на примере фотоионизации однофотонной ионизации) атома. Результативно эти процессы приводят к уменьшению вероятности фотоионизации по сравнению с теми величинами, которые следуют в соответствии с золотым правилом Ферми [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...