Методы измерения оптического усиления

Методы измерения оптического усиления [c.238]

Метод цветовой температуры обладает некоторыми преимуществами, свойственными относительным измерениям. Например, изменение в процессе измерения величины поглощения в оптических деталях (загрязнение кварцевых окон) и в некоторых случаях колебания коэфициента усиления при применении фотоэлементов в известных пределах не вносят существенных погрешностей в результаты измерения. Однако необходимо принимать во внимание инструментальные погрешности установок для измерения цветовой температуры, так как точность существующих цветовых пирометров обычно значительно ниже точности пирометра для измерения яркостных темпера-гур. [c.368]

Измерения коэффициента усиления в полосковых лазерах по Методу, описанному в 9, позволяют сравнить его с расчетами, проделанными в 8 гл. 3. Экспериментальные измерения коэф-ициента усиления необходимы для численной оценки волно-одного эффекта в плоскости р —п-перехода ( 10 настоящей лавы). Показано, что волноводный эффект в плоскости р — п-ерехода, возникающий в лазерах полосковой геометрии, обу-ловлен в основном оптическим усилением. Модель двумерного олновода для полоскового лазера является развитием анализа, а иного в гл. 2 для волноводного эффекта в плоскости, перпен-икулярной переходу. [c.183]

Профилометрический метод. Так же, как и в двух описанных выше оптических методах, в профилометрическом методе определения толщины покрытия необходимо получить уступ между покрытием и основным металлом при удалении покрытия на локальном участке поверхности. В данном случае, однако, толщина определяется из профилограммы, полученной путем регистрации изменений положения стальной иглы при ее перемещении по испытуемой поверхности. Для усиления передаваемого движения иглы увеличения графического изображения исследуемого профиля поверхности, по которому можно провести непосредственные измерения, используются электронные приборы. [c.141]

Кроме методов суммирования частот и двухфотонной люминесценции для измерения кросскорреляционной функции интенсивности применяются и другие нелинейно-оптические эффекты. К ним относится, например, параметрическое усиление, особенно пригодное для измерения слабых сигналов (см. п. 8.2.2). [c.124]

Для измерения усиления методом усилителя необходима ап паратура, которая позволила бы расширить методику, применяемую в случае лазеров непрерывного действия, с учетом того, что усиление зависит от времени. При методе усилителя входной и выходной сигналы подаются на осциллограф. Ослабленный соответствующим образом выходной импульс можно задержать оптическим методом, заставив луч после отражения пройти расстояние 20—30 м (в случае лазеров с малой длительностью импульса), а затем подать на ту же самую развертку, что и входной импульс. При длительности импульсов в 1 мксек и больше можно пользоваться методом динамического нуля. Соответствующим образом ослабленный сигнал от луча, выходящего из усилителя, вычитается из сигнала от входного луча, и их разность подают на осциллограф. Тогда за изменением насыщения усиления во времени можно наблюдать по временной зависимости отклонения сигнала от нуля. Сумма значений оптического и электронного ослабления, при которых отклонение равно нулю, дает усредненное по диаметру трубки усиление на один проход. [c.245]

В целом результаты поляритонного рассеяния позволяют сделать важные выводы о свойствах вещества молекул (в жидкостях) и кристаллов. Во-первых, возникает связь между величинами, доступными измерениям, и атомными величинами в качестве примера можно указать на соотношение (3.16-60) для стоксова коэффициента усиления. Во-вторых, становится возможным определение важных макроскопических оптических величин, таких как характеристические параметры в нелинейных восприимчивостях, в дисперсионных и в релаксационных соотношениях. В определенных случаях из поляритонного рассеяния определяются оптические величины в таких областях длин волн, для которых при других методах возможны только экстраполяции. Например, в области сильной поляритонной дисперсии были определены коэффициенты поглощения и показатели преломления в инфракрасном диапазоне. Большой интерес представляют измерения времен жизнц возбужденных колебательных состояний решетки. Изменяя направления входного луча и поляризации по отношению к пространственному положению кристалла и измеряя угловое распределение возникающего излучения, можно [c.394]

Голографическая интерферометрия, будучи бесконтактным методом испытания, может быть использована для измерения деформаций внутри пространства, ограниченного прозрачными стенками, например вакуумных баллонов или элементов, заключенных в капсулы. Проведение испытания оказывается возможным при условии наличия какого-либо окна для ввода и вывода света, причем низкое оптическое качество этого окна не играет роли. В 1966 г. Гейенс и Гильдебранд [12] продемонстрировали движение проволочной сетки внутри блока усиления изображения, обусловленное электростатическими силами, возникающими при приложении напряжения. Таким же образом могут быть измерены изменения распределения плотности газа внутри прозрачного баллона. Гефлингер с сотр. [13] в 1966 г. проиллюстрировали эту возможность, получив замороженные интерференционные полосы, сформированные при прохождении тока через нить обыкновенной электрической лампы. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...