Прямоугольный эшелетт. 5-поляризация

ПРЯМОУГОЛЬНЫЙ ЭШЕЛЕТТ. Е-ПОЛЯРИЗАЦИЯ [c.141]

Вначале рассмотрим возможность существования очевидных решений задачи дифракции плоских волн на прямоугольном эшелетте (см. рис. 77, а). Легко показать, что структура поля четырех попарно встречных волн одинаковой амплитуды имеет вид прямоугольных ячеек с нулевым значением поля на сторонах прямоугольников. Картина суммарного поля не нарушится, если металлический эшелетт поместить в узлы поля при 5-поляризации либо в пучности при Я-поляризации, так как в местах расположения металла граничные условия выполняются автоматически. Если подобрать параметры задачи такими, чтобы этим четырем волнам соответствовали падающая волна и три гармоники дифрагированного поля, то [c.142]

Одно из важнейших свойств эшелетта — расширение области поляризационной восприимчивости, обусловленное взаимодействием электромагнитной волны с глубокими эшелеттами. Характер этого взаимодействия связан с величиной проникновения поля разной поляризации в глубь канавок в Я-случае амплитуда поля практически одинакова всюду в канавке, в -случае поле всегда спадает при стремлении ко дну канавки. Именно вследствие этого поведение коэффициента отражения сильно отличается в - и Я-случаях у глубоких решеток. Частотная зависимость jOo и в - и Я-случаях для симметричного прямоугольного эшелетта в диапазоне изменения длин волн от много больших периода решетки до много меньших приведена на рис. 103. Из него следует важное заключение решетка чувствует поляризацию волны на всем представленном интервале к, т. е. даже X = 10 для этой решетки еще лежит за пределами применимости методов геометрической оптики. Поляризационная восприимчивость решеток особенно необходима при создании преобразователей вида поляризации и т. д. [c.155]

Рассматриваемый эшелетт для Я-поляризованной волны представляет собой гораздо более неоднородное препятствие, чем для -поляризованной. Поэтому зависимости, отражающие дифракционные свойства эшелетта, в этом случае более сложны и ярче выражены максимумы кривых, хотя н расположенные вблизи расчетных точек, могут быть неожиданно очень широкими, или, напротив, очень узкими по сравнению со случаем -поляри-зации. Дифрагированное поле варьированием параметров задачи можно формировать с большим произволом как с точки зрения диапазонности, так и в смысле величин интересуюш,их нас гармоник. В Я-случае эшелетт позволяет сконцентрировать почти всю энергию вторичного поля в одной выбранной гармонике, период решетки при этом может быть одного порядка с длиной волны. Для -поляризации такая возможность представляется при более коротких длинах волн. Таким образом, дифракционные зависимости для прямоугольного эшелетта всегда можно объяснить и предугадать, имея в виду установленные нами режимы рассеяния. [c.154]

Для несимметричного прямоугольного эшелетта в момент геометрического резонанса пороговый эффект обычно имеет то же значение, что и в симметричном случае. Заметим, что в случае -поляризации при увеличении глубины эшелеттных канавок аномалии Вуда не становятся более значительными. Даже когда аномалии существенны, значения их всегда меньше соответствующих значений в аналогичных случаях для Я-поляри-зации. В общем случае несимметричного острого эшелетта наиболее интенсивные аномалии происходят, когда зеркально резонирующий спектр является скользящим вдоль решетки (рис. 106). При этом впервые сталкиваемся с ситуацией, когда аномалии Вуда на эшелетте столь же значительны, как и в случае Я-поляризации. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...