С чего начинается вычислительный эксперимент

Однако есть один интересный факт, связанный с численными экспериментами. Как только мы начинаем численно решать уравнение (2.1) с начальными условиями типа ступеньки, то это решение всегда сходится к волне, распространяющейся со скоростью Vie- Дело в том, что любой вычислительный процесс имеет дело с конечной областью, поэтому и устойчивость волны здесь имеет смысл рассматривать по отнощению к конечным возмущениям, равным нулю вне конечной области, заключающей в себе волновой фронт. Другими словами, возмущение и(х, 0) должно задаваться финитной функцией, например [c.127]

С точки зрения программной реализации вычислительного эксперимента, наиболее существенны такие особенности метода, как многомодельность и многовариантность. Они проявляются прежде всего в том, что основная работа приходится не на выполнение первого эксперимента, а на многократное повторение описанного цикла. Характерные особенности метода состоят также в том, что при уточнении программ очередного цикла предыдущие не отбрасываются и могут быть использованы впоследствии для других расчетов. В процессе работы таким образом создается значительный объем программного фонда. При этом возникают трудности в его систематизации, хранении и использовании. Преимущество в том, что любой вычислительный эксперимент практически никогда не начинается с нуля, а ведется на базе имеющегося программного фонда. [c.93]

Недавно Бруст и др. [70—72] провели широкий круг исследований, касающихся использования Т для анализа устойчивого роста трещины при монотонно возрастающей нагрузке, а также вычислительных возможностей Т при оценке роста трещины в ситуации, которая характерна тем, что после цикла нагружения и разгрузки с полным снятием нагрузки следует повторное нагружение. Результаты тщательно проведенных совместных экспериментально-расчетных исследований показали [72], что параметр Т прогнозирует точно поведение трещины, наблюдаемое в эксперименте (рост трещины начинается при до- [c.166]

Предлагалось много моделей турбулентности, начиная от простейшей концепции вихревой вязкости Прандтля (см. Шлихтинг [1968]) и кончая теориями замыкания высокого порядка, включающими систему из десяти и более взаимосвязанных дифференциальных уравнений в частных производных. Недостатками концепции вихревой вязкости являются отсутствие универсальности входящих в нее коэффициентов и передача энергии только от осредненного движения к турбулентным вихрям, в то время как в экспериментах обнаружены ситуации, когда имеет место обратный процесс. К недостаткам более сложных теорий можно отнести именно то, что они слишком сложны и предположения, которые необходимо сделать для замыкания, весьма не очевидны. Орсаг [1970] дал обзор недостатков теории замыкания. Некоторые из наиболее интересных современных подходов настолько тесно срослись с методом конечных разностей (например, применение теории вихревой вязкости только в масштабах размера ячейки расчетной сетки), что их можно назвать вычислительными теориями турбулентности. (Орсаг даже употребляет слово ompulen e , т. е. турбулентность, моделируемая вычислительными средствами.) [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...