Конвекция между горизонтальными плоскостями

Весьма своеобразным случаем конвекции является движение, возникающее в жидкости между двумя бесконечными горизонтальными плоскостями, нагретыми до различной температуры (причём температура Тд нижней плоскости выше температуры верхней плоскости). Если разность температур —7 не слишком велика, то жидкость остаётся неподвижной и возникает режим чистой теплопроводности, причём температура и плотность жидкости являются функциями только от вертикальной координаты г и плотность возрастает снизу вверх. Если же разность —7 превышает некоторое критическое значение (зависящее от расстояния / между плоскостями), то такой [c.263]

Вывести уравнения, определяющие начало возникновения стационарной конвекции между двумя горизонтальными плоскостями, поддерживаемыми при заданных температурах Рэлей, 1916). [c.267]

Асимптотическое поведение функций 1з,. .., /7 при —со, при и при 1С1 0 может быть установлено, исходя из формул (7.82) — (7.84),. подобно тому как это было сделано выше в применении к функциям Д /1 и /"г, описывающим осредненные профили. При возрастании неустойчивости (т. е. при —оо) величина и должна выпасть из всех равенств (7.85) следовательно, функции fз, /4 и /5 должны при этом возрастать асимптотически пропорционально UГ функция —стремиться к нулю асимптотически пропорционально а функция — стремиться к некоторой постоянной. Кроме того, надо еще иметь в Виду, что при 0 и м(2) 0, т. е. турбулентность приближается к режиму, при котором в плоскости Оху уже нет никакого выделенного направления, и пульсации и и V ничем не различаются между собой (режим истинной свободной конвекции при отсутствии средней горизонтальной скорости). Поэтому следует ожидать, что при --оо [c.401]

Как уже говорилось, дифференциальные уравпепия Лоренца возникли как трехмодовое дискретное приближение в задаче о тепловой конвекции между горизонтальными плоскостями. В гл. 1 было показано, что уравнения Лорбпца с параметром Ъ — 1 являются основными в описании конвективной циркуляции жидкости в замкнутом круговом контуре. Наличие в них непериодических установившихся движений было установлено в 1963 г., но достаточно полное исследование было выполнено только в 1976—78 гг. сразу в нескольких работах [46, 68, 69, 276—278, 280, 539, 551, 552, 679], среди которых можно выделить два направления одно, идущее от подковы Смейла , и второе — от гомоклинических структур А. Пуанкаре. [c.184]

Примечательно, что этот новый тип поведения систем наблюдается в типичных ситуациях, давно известных классической гидродинамике. Примером, впервые проанализированным с упомянутых мной выше позиций, может служить так называемая неустойчивость Кенара . Рассмотрим поведение горизонтального слоя жидкости, находящегося между двумя бесконечно большими параллельными друг другу плоскостями в постоянном гравитационном поле. Пусть температура нижней плоскости поддерживается равной Ti, а верхней — Тг, и пусть Т >Т2- Когда величина обратного градиента Т - Т2)I Т -Т2) становится достаточно большой, система выходит из состояния покоя и начинается конвекция. Производство энтропии возрастает, ибо конвекция создает новый механизм переноса тепла. Более того, состояние потока, инициируемого нарушением устойчивости системы, отвечает большей степени организации системы, чем состояние покоя. Действи- [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...