Диффракционные картины при отражении света

При рассмотрении диффракционных спектров колеблющегося стеклянного куба (фиг. 380) обращает на себя внимание совершенно нерегулярное распределение интенсивностей диффракционных световых точек на обоих кольцах. Это обусловлено следующей причиной. В кубе возбуждается волна, распространяющаяся горизонтально волны, распространяющиеся в других направлениях, представляют собой отражения первичной волны от граней куба. Кроме того, при каждом отражении продольной волны возникает также и поперечная волна. Все эти волны имеют самые различные интенсивности. Таким образом, хотя, как это уже многократно подчеркивалось, форма диффракционной картины не зависит от формы границ тел, распределение интенсивности света обычно от нее зависит. Совершенно равномерное распределение интенсивности можно получить, например, для изотропного тела, ограниченного цилиндрической поверхностью (см. фиг. 383, а). [c.353]

Фиг. 400. Схема установки для получения диффракционных картин при отражении света от поверхности колеблющегося тела.

Фиг. 401. Диффракционные картины, получающиеся при отражении света от поверхности колеблющегося куба.

Фиг. 402. Диффракционные картины, получающиеся при отражении света от поверхности кристаллов кварца (а) и известкового шпата (б) перпендикулярно оптической оси.

Фиг. 404. Диффракционные картины, образующиеся при отражении света от поверхности колеблющейся стеклянной пластины. а—частота 7477 кгц, б—частота 5485 кгц.

Диффракционные картины при отражении света 365 [c.715]

Наряду с распространяющимися в теле упругими волнами он рассматривает также и неоднородные поверхностные волны, обусловливающие в основном диффракцию при отражении. Учет этих волн приводит к усложнению геометрического места концов волновых векторов (фазовой поверхности), поскольку теперь приходится учитывать и мнимые значения волнового вектора. Казалось бы, что при этом каждая из плоских волн, входящих в двумерное многообразие, соответствующее фазовой поверхности, должна проявляться на отражающей грани тела и участвовать в формировании интерференционной картины. Это значит, что для монохроматического падающего света каждая из таких плоских волн должна давать, подобно штриховой решетке, диффракционный спектр, отклоненный на угол, соответствующий длине упругой волны. Но тогда плоскость изображения была бы заполнена двумерным континуумом интерференционных точек. В действительности же возникает одномерный континуум—интерференционная кривая. Следовательно, существует принцип отбора, ограничивающий множество интерференционных точек. [c.366]

Для измерения скорости звука в жидкостях при очень низких температурах или в сжиженных газах используются специальные установки. Бэр [144] первый измерил скорость звука в сжиженном кислороде при атмосферном давлении. Специальная аппаратура для этих измерений описана Липманом [1206]. На фиг. 280 изображен измерительный сосуд и крепление пьезокварца. Сжиженный газ находится в дьюаров-ском сосуде D с плоскопараллельным дном. Через латунную крышку К с резиновой прокладкой, закрывающую сосуд сверху, в жидкость опущена кварцевая трубка, закрытая с обоих концов окошками. К ее нижней части пр1Гкреплен при помощи особого держателя пьезокварц Р. Свет падает сверху сквозь трубку и диффрагирует на звуковой волне. При таком устройстве устраняются искажающие диффракционную картину отражения от поверхности сжиженного газа, всегда неспокойной и не поддающейся полной очистке. Дальнейшее понижение температуры сжиженного газа осуществляется отсасыванием пара через отверстие Л. Измерение давления пара при помощи присоединенного к отверстию В манометра позволяет определить температуру. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...