Полосковый лазер р—п-переходом

При анализе протекания тока в полосковых лазерах были затронуты вопросы, связанные с боковым ограничением. Од-нако в лазере с полосковой геометрией р — п-перехода и поло- [c.263]

Рис. 7.7.9. Полосковый лазер с поперечным р — -переходом, в котором для устранения шунтирующих токов введен дополнительный п-слой, в результате чего создается Р — п-переход, включенный в запорном направлении [144].

Рис. 7.10.1. Схематическое изображение фазового фронта волны в полосковом лазере, а—геометрия волновода б — поле, удерживаемое скачком показателя преломления в слоях гетероструктуры перпендикулярно плоскости р — п-перехода в — поле, удерживаемое волноводным эффектом, связанным с усилением, в плоскости р — п-перехода г — фазовый фронт цилиндрической формы,

Рис. 7.11.2. Модовая структура вдоль плоскости р —п-перехода в зависимости от ширины полоски 5 в планарном полосковом ДГС-лазере [103]. а — картины ближнего поля б — картины дальнего поля.

Измерения коэффициента усиления в полосковых лазерах по Методу, описанному в 9, позволяют сравнить его с расчетами, проделанными в 8 гл. 3. Экспериментальные измерения коэф-ициента усиления необходимы для численной оценки волно-одного эффекта в плоскости р —п-перехода ( 10 настоящей лавы). Показано, что волноводный эффект в плоскости р — п-ерехода, возникающий в лазерах полосковой геометрии, обу-ловлен в основном оптическим усилением. Модель двумерного олновода для полоскового лазера является развитием анализа, а иного в гл. 2 для волноводного эффекта в плоскости, перпен-икулярной переходу. [c.183]

Рис. 7.7.1. Схема растекания тока в лазере с полосковым контактом [103]. 1 — суммарный ток, 1е — ток через активную область под полосконым контактом (плотность тока — /е), /о—ток растекания в боковом направлении. 1у у)—распределение плотности тока через р — п-переход по оси у.

Многие излучательные свойства полосковых лазеров идентичны свойствам лазеров с широким контактом, описанным ранее. В силу того что площадь сечения полосковых лазеров меньше, чем у лазеров с широким контактом, получаемые значения выходной мощности здесь меньше. Для лазеров с шириной полоски 15 мкм и длиной резонатора 250 мкм с одного зеркала обычно получают 20—30 мВт световой мощности в непрерывном режиме при типичном значении рабочего тока 200 мА [149]. На таких лазерах были получены значения выходной мощности вплоть до 85 мВт при 310 мА, прежде чем происходило катастрофическое разрушение зеркала [149]. Сообщалось о лазерах мезаполосковой геометрии с шириной полоски 80 мкм и длиной резонатора 300 мкм, в которых была достигнута мощность 390 мВт [119]. На рис. 7.11.1 показана картина-дальнего поля излучения полоскового ДГС-лазера. Для случая, показанного на этом рисунке, толщина активной области и ширина полоски достаточно малы, чтобы обеспечить излучение в основной моде в параллельном и перпендикулярном плоскости р — п-перехода направлениях. Типичные значения полного угла расходимости пучка, взятого по точкам половинной интенсивности (угловой полуширины), равны 45° в направлении, перпендикулярном плоскости р — л-перехода, и 9° в направлении вдоль плоскости р — п-перехода. [c.288]

При увеличении ширины полоски свыше 12 мкм в направлении вдоль плоскости р —п-перехода наблюдается появление мод высокого порядка. Используя планарные полосковые лазеры, Ёнезу и др. 103] продемонстрировали, как изменяется порядок моды с увеличением ширины полоски. На рис. 7.11.2 показаны полученные ими картины дальнего и ближнего поля. Как показано на рис. 7.11.2, для случая S = 20 и 30 мкм порядок моды. увеличивается с увеличением тока. Эти моды характерны для эрмито-гауссовского распределения, представленного выраже-, нием (7.10.12). Нужно отметить, что регулярная модоваяструк- тура вдоль плоскости р — п-перехода встречается не всегда. Если ширина полоски превышает 10—12 мкм, очень часто на- [c.289]

Было показано, что в полосковых лазерах / ор (300 К) увеличивается примерно в два раза с уменьшением ширины полоски от 25 мкм до 10 мкм. Такое увеличение /пор (300 К) происходит главным образом вследствие боковой диффузии в плоскости р — п-перехода носителей, инжектированных в активную область. Было показано, что на пороге температура активной области увеличивается на 5—10°С. Также было показано, что в полосковых ДГС-лазерах, полученных протонной бомбардировкой, ограничение для света вдоль плоскости р — -перехода обеспечивается волноводным эффектом, связанным с усилением. Были описалы излучательные свойства, такие, как поперечные моды, продольные моды, моды в направлении плоскости р — п-перехода и расходимость излучения. [c.309]

В этой главе выводятся выражения для распределения оптического поля в направлении, перпендикулярном плоскости р — п-перехода в гетеролазерах, и даны характерные численные примеры для GaAs—Al.,Gai-.tAs-reTepo TpyKTyp. Рассмотрение распределения оптического поля вдоль плоскости перехода проводится после обсуждения в гл. 7 лазеров с полосковой геометрией, Уравнения Максвелла приведены в 2 настоящей главы, где также выводятся соотношения, связывающие проводимость и диэлектрическую проницаемость с коэффициентом поглощения и показателем преломления. Вывод этих соотношений помогает лучше понять процесс распространения волн и позволяет [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...