Эйнштейна для фотоэффекта уравнения

Это соотношение называется уравнением Эйнштейна для фотоэффекта. [c.302]

С учетом этого условия уравнение Эйнштейна для фотоэффекта будет иметь вид [c.341]

При 8=e . получаем отсюда я-фотонный аналог уравнения Эйнштейна для фотоэффекта [c.229]

Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. М. Планк для теоретического вывода предложенной им формулы излучения черного тела (см. 11) вынужден был предположить (1900), что энергия атомов, испускающих и поглощающих электромагнитную энергию, может иметь лишь дискретный набор значений. Разность между соседними значениями энергии в этом дискретном наборе равна Яш (Я-постоянная, и-круговая частота, входящая в формулу Планка). При этом вопрос об энергетической структуре электромагнитного излучения План-ком не рассматривался. [c.21]

Из уравнения Эйнштейна (82.4) для фотоэффекта при условии . = 0 имеем [c.340]

Запишем уравнения фотоэффекта Эйнштейна для обоих случаев [c.256]

Уравнение Эйнштейна. Полагая, что излучение не непрерывно, а состоит из квантов энергии йсо, Эйнштейн сделал вывод, что оно не только испускается, но и поглощается в виде квантов. При облучении вещества светом его электроны получают энергию не непрерывно, а порциями. Электрон полностью поглощает энергию одной порции. Так что ни о каком раскачивании электрона, ни о каком постепенном накоплении им энергии, достаточной для вылета из вещества, не может быть и речи. Если энергия Йсо одной порции достаточна для освобождения электрона из данного материала, то фотоэффект наблюдается, причем, естественно, без запаздывания . В этом случае чем больше интенсивность света (чем больше в световом пучке квантов), тем чаще будут происходить акты поглощения кванта электроном и тем, следовательно, больше будет сила фототока. Если же энергии одного кванта недостаточно, чтобы освободить электрон, то фотоэффекта не будет, сколько бы таких квантов ни падало на вещество. Подразумевается, что конкретный электрон может поглотить сразу только один квант вероятность же одновременного поглощения электроном двух (или более) квантов ничтожно мала. Таким образом, возникновение фототока зависит не от определяющего интенсивность света количества квантов в световом пучке, а от энергии кванта со и, следовательно, от частоты света. [c.49]

Очевидно, что при Й(о< >1 электрон не может выйти из металла. Это значит, что существует некоторая минимальная частота излучения о)п, =>4/Й, при которой еще возможен фотоэффект. При меньших частотах (оСо),,, фотоэффект не наблюдается. Мы видим, что уравнение Эйнштейна (9.40) сразу объясняет существование красной границы фотоэффекта. Для различных металлов работа выхода А и, следовательно, граничная частота о),п имеют разные значения. Кроме того, на работу выхода существенное влияние оказывают состояние и чистота поверхности металла, в особенности наличие пленки адсорбированного газа. Для большинства металлов красная граница фотоэффекта приходится на ультрафиолетовую область спектра (в опытах Столетова с освещением цинковой пластинки фотоэффект пропадал при переходе от ультрафиолетовых к видимым лучам). Только у щелочных металлов красная граница попадает в область видимого света. Поэтому они используются для покрытия поверхности фотокатода у фотоэлементов. [c.458]

Это и есть знаменитое уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. Само по себе оно очень простое все дело в той необычной для начала XX века физике, которая заложена в этом уравнении. Легко видеть, что предложенное Эйнштейном простое уравнение исчерпывающе объясняет все отмеченные выше закономерности фотоэффекта, которые на могла объяснить классическая электродинамика. Из (2.3.8) следует, в частности, выражение для красной границы фото-э зфекта озо [c.50]

Внешний фотоэффект в металлах объясняется з квантовой оптике (V.S.l.l"). Для выхода из металла электрон должен совершить работу выхода А (111.3.7.3°). В результате поглощения фотона металлом энергия фотона hv может быть целиком передана электрону ). Если hv A, то электрон сможет совершить работу выхода и покинуть металл. Наибольшая кинетическая энергия mvlz j2 вылетевшего фотоэлектрона по закону сохранения энергии находится из уравнения Эйнштейна для внешнего фотоэффекпш [c.412]

ФОТОЭФФЕКТ [внешний (закон третий число фотоэлектронов, вырываемых из катода за единицу времени, пропорционально нн генсивности света красная граница — минимальная частота света, при которой еще возможен фотоэффект и которая зависит от химической природы вещества и состояния его поверхности уравнение Эйнштейна определяет кинетическую энергию фотоэлектрона как разность энергии, приобретенной электроном от поглощения фотона, и работы выхода, совершаемой электроном для выхода из металла) внутренний <есть перераспределение электронов по энергетическим состояниям в твердых и жидких полупроводниках и диэлектриках, происходящее под действием света имеет красную границу, определяемую равенством энергии активации и энергии фотона) многофотонный происходит при очень больших интенсивностях света, достижимых с помощью лазеров] [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...