Дегазация с статического давления

О. А. Капустина. О влиянии статического давления и температуры на дегазацию жидкостей в звуковом поле. — Акуст. ж., 14, вып. 1, 1968. [c.335]

Наличие кавитации в струе фонтана, как и образование капиллярных волн на поверхности распыляемой жидкости, еще не может служить достаточно веским аргументом в пользу той или иной гипотезы. Необходимы эксперименты, которые показали бы, что кавитация управляет распылением, а не просто сопутствует этому процессу. Такие ключевые эксперименты [26] показали, что дегазация и повышенное статическое давление угнетает, а вблизи порога и совсем прекращает образование аэрозоля в фонтане (см. 3 гл. 3). [c.377]

Максимум измельчения зерна затвердевшего расплава при изменении внешнего статического давления ниже и выше атмосферного лежит в районе Ро=1 [121, 164]. Эффект кавитационного разрушения (паровая кавитация) возрастает [168], а степень дегазации жидкости в звуковом поле уменьшается с увеличением статического давления [166]. По-видимому, можно считать, что ультразвуковая кавитация сильно затрудняется дегазацией кристаллизующейся жидкости и поэтому проявляются пузырьковые эффекты. Интенсификация газовыделения из расплава звуковыми вибрациями (несколько десятков герц) [167] не может привести к заметному измельчению зерна вследствие того, что условие (87) не выполняется и максимальная величина всплывающих пузырьков для таких частот колебаний далека от резонансного размера (см. гл. 2). [c.570]

О. А. Капустина. Влияние статического давления и температуры на дегазацию жидкости в звуковом поле. — Акуст. ж., 1968, 14, вып. 1, 129—130. [c.578]

Этот недостаток устраняется путем проведения вакуумной обработки совместно с продувкой аргоном [11, 30, 40]. Первые опыты в этом направлении провел Верже [41, 49]. Он установил, что в результате продувки аргоном достигается больший эффект, чем при статическом атмосферном давлении. При продувке расплав хорошо перемешивается лучше распределяются твердые или жидкие добавки, вводимые в конце процесса дегазации. Кроме того, аргон снижает парциальное давление выделяющихся газов. [c.60]

Все эти выводы подтверждаются соответствующими экспериментами. Хорошо известно, что с увеличением частоты ультразвука порог кавитации резко повышается, и при частотах выше 10 МГц кавитацию удается возбудить только в фокальном пятне концентрирующих излучателей, где амплитуда давлений может достигать сотен и тысяч атмосфер [51]. Порог кавитации возрастает с увеличением статического давления в жидкости Р . о объясняется уменьшением размеров содержащихся в ней зародышей и увеличением плотности газа в них. Напротив, уменьшение статического давления приводит к понижению порога кавитации, так же как и повышение температуры жидкости. Дегазация жидкости тоже спссобствует увеличению ее кавитационной прочности. Имеются опытные данные по изменению кавитационной прочности в электрическом поле, влияющем на условия адсорбции гидрофобных ионов на поверхности пузырька, и по уменьшению кавитационного порога в воде при растворении в ней солей, вызывающих отрицательную гидратацию [52]. [c.129]

В статических условиях понижение парциального давления газа над жидкостью приводит к уменьшению величины равновесной концентрации, чем способствует выделению газа, но препятствует его поглощению. Так как разность равновесной концентрации и той, которая имеется в жидкости в данный момент, представляет собой двин ущую силу процесса и, наряду с коэффициентом массообмена, определяет его скорость, можно ожидать, что понижение статического давления приведет к изменению скорости массообмена. Имеющиеся в литературе сведения указывают на то, что действие ультразвуковых колебаний в сочетании с понижением давления значительно ускоряет массообмен (например, при дегазации расплавов металлов [104]). Однако каких-либо ко.личественных оценок, позволяющих установить изменение эффективности воздействия звука при различных величинах статического давления, нет. [c.306]

Таким образом, в рассмотренном интервале температур направление процесса массообмена определяется соотношением между С,,, С, и С". При (Со—Ср) > О происходит выделение газа из жидкости, при (Со—С ) <0 — его поглощение. Действие звуковых колебаних ускоряет указанные процессы и не влияет на их направление, причем при дегазации эффективность действия звука выше, чем при аэрации. Однако, независимо от направления процесса, воздехгствие звуковых колебаний приводит к установлению квазиравновесного состояния, которому соответствует постоянное значение концентрации газа Ср = С" (при данной температуре и статическом давлении). [c.309]

Об их существовании прежде всего свидетельствуют экспериментальные данные о низкой прочности реальных жидкостей, противоречащие теоретическим ее значениям (около 2000 атм) [46]. Эти гипотетические пузырьки, по-видимому, обладают особыми свойствами, обеспечивающими возмоншость их длительного существования в жидкости даже при больших внешних статических давлениях. Не останавливаясь на известных гипотезах о природе стабилизирующих сил [60], заметим, что, не прибегнув к предположению о существовании пузырьков, нельзя объяснить целый ряд эффектов, сопровождающих распространение интенсивных звуковых волн, в частности дегазацию жидкостей. [c.320]

Ильин и Экнадиосянц [26] показали, что как дегазация жидкости, так и создание избыточного статического давления газа над ней подавляет процесс распыления ее в фонтане. Нанример, в результате дегазации тетралина и изобутилового спирта частота импульсов распыления этих жидкостей снижалась приблизительно в полтора раза. При распылении тетралина экспериментальные кривые зависимости частоты импульсов распыления от полного статического давления рд воздуха над жидкостью имеют вид, показанный на рис. 31, где кривая 2 соответствует напряжению на излучателе 7,3 в, кривая 2 — напряжению 5,0 в. Аналогичная зависимость (кривые 3 ж 4) получена и для изобутилового спирта. Кривые 3 тз. 4 проведены по точкам, соответствующим двум сериям измерений при одной и той же температуре и одинаковом напряжении на излучателе. [c.363]

На рис. 33 приведены экспериментальные [39] кривые зависимости высоты фонтана в воде от избыточного статического давления газовой среды (воздуха). Верхняя ветвь кривой 1 соответствует увеличению избыточного давления в свежей водопроводной воде, нижняя — отражает изменение высоты фонтана при снижении давления до атмосферного, Напряжение на излучателе, имеющем частоту собственных колебаний 2,0 Мгц, в течение всего эксперимента поддерживалось постоянным. В этой работе [39] показано, что совсем другие результаты получаются при проведении того же эксперимента с тщательно дегазированной (ва-куумированной с наложением ультразвука) дистиллированной водой. Кривая изменения высоты фонтана (кривая 3) в такой воде не имеет провала, а прямой ход полностью совпадает с обратным. С увеличением избыточного давления происходит лишь незначительное монотонное уменьшение высоты фонтана. При давлении 10 атм высота фонтана уменьшается не более чем на 6% от первоначальной (при р = 0). При повторном измерении изменения высоты фонтана в этой же воде без ее дополнительной дегазации оказалось, что на кривой Н появляется небольшой провал, глубина которого растет с увеличением количества циклов повторных измерений. Это объясняет гистерезис кривой зависимости высоты фонтана Н от величины избыточного давления р . Кривая 2 на рис. 33 соответствует эксперименту с дистиллированной водой, отстоявшейся в течение длительного времени (без дегазации). По своему типу эта кривая занимает промежуточное положение между кривыми 1 та. 3. Ильин и Экнадиосянц исследовали экспериментально зависимость высоты фонтана в органических жидкостях (тетралин, фталаты, спирты) от величины избыточного статического давления воздуха над жидкостями. Найденные в результате этих экспериментов кривые похожи на кривую 3 рис. 33. Таким образом, эти экспериментальные результаты позволили установить, что характерный провал на кривых изменения высоты фонтана есть свойство, присущее только недегазированной воде. Тщательно дегазированная вода и органические жидкости этим свойством не обладают. [c.364]

Нагревая жидкость при постоянном давлении или понижая давление при постоянной температуре статическим способом или динамическим способом, т. е. в процессе движения жидкости, можно в конце концов достичь такого состояния, при котором в жидкости становятся видимыми и начинают расти паровые, газовые или парогазовые пузырьки, или каверны. Пузырек может расти с умеренной скоростью, если процесс роста определяется диффузией растворенных газов в пузырек или просто расширением содержащегося в нем газа при повышении температуры жидкости или понижении давления в ней. Рост пузырька будет взрывоподобным , если он обусловлен главным образом испарением окружающей жидкости в этот пузырек. Рост пузырька, вызванный повышением температуры жидкости, называется кипением, а если этот процесс обусловлен динамическим понижением давления, происходящим по существу при постоянной температуре, то он называется кавитацией. Рост пузырька вследствие диффузии в него газа при динамическом понижении давления называется дегазацией. Иногда этот процесс также называют газовой кавитацией (в отличие от паровой кавитации). [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...