Взаимодействие неэкранированно

По способу передачи тепла пароперегреватели делятся на две группы конвективные и радиационные. В первых передача тепла происходит в основном соприкосновением, во вторых лучеиспусканием (последние на паровозах не применяются). Конвективные пароперегреватели делятся на экранированные (испарительная и перегревательная поверхности находятся в тепловом взаимодействии) и неэкранированные (перегревательная поверхность удалена от испарительной). Как первые, так и вторые могут быть внешне или внутренне обтекаемыми и в зависимости от направления газового потока—продольного или поперечного обтекания. Иногда пароперегреватели классифицируют по месту их расположения на паровозе (жаротрубные, камерные и т. д.). [c.63]

Вычислим Де для трехмерного случая. Для простоты будем рассматривать неэкранированное кулоновское взаимодействие и р > Ро Имеем [c.191]

В случае более коротких волн, сравнимых по длине с межатомными расстояниями, было бы уже совершенно незаконно заменять потенциальную энергию голого взаимодействия с ионом А ь (г) на соответствующее его заряду кулоновское выражение (10.20). Однако поскольку остовные области соседних ионов фактически никогда не перекрываются, мы все же вправе записать полную потенциальную энергию неэкранированного взаимодействия в виде суперпозиции вкладов от отдельных ионов [c.459]

Заключение, к которому пришли Пайне и Бом, по существу восстанавливает статус-кво, и поэтому поведение электронов можно с полным основанием рассматривать па основе одноэлектронной модели, предполагая, что взаимодействие электрон—электрон распространяется только на близкое расстояние. Это позволяет определить поперечное сечение соударений (Абрагамс [163]) (напомним, что если пользоваться неэкранированным куло-новским потенциалом, то такое определение невозможно произвести аналитическими методами). Оказывается, что это сечение имеет порядок тсГс, т. е. соответствует сечению рассеяния на отдельном ионе. Однако следует иметь в виду, что, в то время как соударение электрона с ионом может сопровождаться только очень малым обменом энергии, в случае соударения двух одинаковых частиц этого утверждать нельзя. Принцип Паули ограничивает соударения электрон—электрон по существу теми электронами, тепловая энер- [c.216]

В завершение раздела приведем следзпющее замечание. Было бы совершенно неправдоподобно, если бы нам вдруг удалось построить оператор П для всех возможных систем взаимодействуювщх частиц. Система, состоящая из трех взаимодействующих между собой частиц, не релаксирует к равновесному состоянию, а система с неэкранированным дальнодействующим межчастичным взаимодействием, например с гравитационными силами, по-видимому, вообще не может достичь равновесия. Поэтому область применимости нашей схемы обязательно должна быть как-то ограничена. Действительно, будет показано, что нетривиальный оператор П существует лишь в том случае, если система удовлетворяет некоторым дополнительным условиям. В эти условия, с одной стороны, входит требование существования термодинамического предела. [c.167]

Данный нами анализ оптических свойств с самого начала базировался на приближении самосогласованного поля. Мы заметили, однако, что прямое использование формулы Кубо — Гринвуда с моделью невзаимодействующих электронов ведет к ошибке (даже если включить статическое экранирование псевдопотеициала).Если вычислять вместо этого отклик системы в присутствии трех возмущений (света, неэкранированного псевдопотеициала и электрон-электронного взаимодействия), то мы придем к замене статической диэлектрической проницаемости диэлектрической проницаемостью, зависящей от частоты. Если говорить на языке процессов, происходящих во время поглощения (или на языке теории возмущений), то более точные вычисления соответствуют учету вкладов от процессов, в которых, например, электрон поглощает фотон, сталкивается со вторым электроном, рассеивается решеткой и снова сталкивается со вторым электроном. Обескураживает, что этот более сложный процесс, который соответствует высшему порядку теории возмущений, ведет тем не менее к поправкам псевдопотеициала того же порядка, что и для невзаимодействующих электронов. Б этом случае э< х])ект оказывается малым, но нельзя быть уверенным, что дело будет обстоять так же и для всех других возможных процессов. Эта проблема была недавно частично решена, по крайней мере для мягких рентгеновских спектров, работами Нозьера и др. 133, 34). Хотя они основаны на технике теории многих тел, которую мы здесь не обсуждаем, центральные результаты можно понять и иа основе развитых в этой книге представлений. Более обширная дискуссия с точки зрения, подобной нащей, была дана Фриделем [36]. [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...