Блоховская стенка

Стенка беспредельно возрастала бы по толщине, если бы этому не препятствовала анизотропия, которая ограничивает ширину переходного слоя. Спины, составляющие блоховскую стенку, ориентированы большей частью не вдоль осей легкого намагничивания, вследствие чего доля энергии анизотропии, связанная со стенкой, приближенно пропорциональна ее толщине. [c.584]

Легкость, с которой ферромагнетик при температуре ниже сохраняет или теряет (из-за разбиения на домены) свою спонтанную намагниченность, а также процесс восстановления спонтанной намагниченности под действием приложенного внешнего поля, тесно связаны с физическими механизмами изменения размеров и ориентации доменов. Структура границы между двумя доменами (называемой доменной, или блоховской стенкой) играет важную роль в этих процессах. Образование резкой границы (фиг. 33.13,а) приводит к слишком большому проигрышу в обменной энергии. Поверхностную энергию доменной стенки можно понизить, распределив полное изменение направления намагниченности между многими спинами ). Если переворот спина распределен между п спинами, то, как легко видеть, при переходе через стенку направления соседних спинов отличаются на угол п1п (фиг. 33.13,6). В грубой классической схеме обменная энергия пары соседних спинов будет иметь не минимальную величину —JS , а окажется равной —JS os (л/п) — JS [1 — 1/2 (лпУ]. Поскольку для переворота спина необходимо совершить п шагов, изменение направления [c.334]

Превратим теперь резкую границу нашего домена в блоховскую стенку (рис. 2.13). В последней переход от области со спинами вверх в области со спинами вниз осуществляется посредством т шагов, в каждом из которых отклонение увеличивается на угол [c.67]

В тонких плёнках магнитных микроструктура Б. с. более сложная, и частности распределение может быть асимметричным относительно плоскости, нормальной к поверхности плёнки. Возможна также стыковка двух Б. с. с разной полярностью, что ведёт к образованию т. н. стенки с переменной полярностью. Переходный слои, образующийся в области стыковки, наз. блоховской линией (см. Блоха линия). [c.215]

Схематическое и юб-ражсние поворота вектора намагниченности М в 180-градусной блоховской стенке толщиной Плоскосгьстенки перпендикулярна оси X. [c.214]

Схематическое инображение (5ло-ховсной точки (3) на блоховской стенко, содержащей вертикальную блоховскую линию (й). Стрелками изображено распределение М в срединной плоскости вертикальной блоховской стенки (J) вблизи блоховской точки. [c.215]

Граничный слой между магнитными доменами называют границей доменов или блоховской стенкой. Границы доменов делятся на два больших типа 180-градусные стенки и 90-градусные стенки. Границу доменоз [c.198]

Благородные металлы 1287—292 дырочные орбиты в них 1291 зонная структура и поверхность Ферми 153 коэффициент Холла 130 магнетосопротивление 171, 292 модуль всестороннего сжатия оптические свойства 1297, 298 постоянная решетки I 82 теплоемкость 162 Ближайший сосед I 83 Блоховская стенка II334—336 [c.401]

Флори — Хаггинса 322 Ток фермиевский 510 Толщина блоховской стенки 46 Трансформанта Гильберта 409 [c.586]

Д. с., Б Л и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрест-пости соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. пе могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по пек-рой поверхности, либо образуют цилпнд-рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены), либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-ыеелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). [c.9]

Возможны также и другие реально наблюдаемые конфигурации стенок. Так, на рис. 5 (слева) показано состояние ЦМД (5 =0), к-рое может реализоваться при наличии поля в плоскости плёнки. Возникающие в стенке переходные области, связанные с разл. направлением разворота намагниченности в центре стенки, наз. блоховскими линиями (БЛ в данном случае—вертикальными блоховскими линиями — ВБЛ см. Блоха линия). В случае конфигурации, изображённой на рис. 5 (справа, 5=1), грворят о незакрученной паре БЛ — паре БЛ разного знака (при сближении таких БЛ разворот намагниченности исчезает—линии аннигилируют), в отличие от закрученной пары БЛ (линии одного знака) в структуре на рис. 5 (слева). [c.436]

Статическое состояние ЦМД характеризуется тройкой чисел (S, L, Р) и спиральностью доменной стенки здесь индекс состояния S—целое или полуцелое число, L — число блоховских линий (чётное), Р—число блоховских точек. Для не сильно закрученных доменных стенок (малые индексы S) характерно асимметричное распределение БЛ вдоль контура домена фис. 4). Этот эффект получил название кластеризации ВБЛ (Хуберт, 1973 Слончевский, 1974) и обусловлен конкуренцией между магнитостатической и обменной энергиями. [c.436]

Важнейший результат исследований 1970-х гг.— открытие эффекта отклонения траектории поступат. движения ЦМД от направления градиента внеш. поля смещения. Отклонение ЦМД вызывается поперечной гироскопич. силой, действующей на движущийся участок стенки, характеризующийся разворотом вектора намагниченности по азимутальному углу ф, независимо от того, локализовано ли изменение ф в блоховской линии или распределено непрерывным образом вдоль стенки домена, как в ЦМД с 5= I (рис. 4) (см. также Доменной стенки динамика). Шроско-пич. сила действующая на ЦМД, зависит от суммарного разворота угла ср вдоль стенки домена (т. е. от ср. индекса S) [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...