Прохождение пары векторов через

Прохождение пары векторов через вершину [c.196]

Рис. 9.4. Прохождение пары векторов через вершину графическое представление уравнения (9.8.9).

Попытаемся теперь обобщить результаты разд. 9.8. Первые десять уравнений обобщаются тривиально (мы считаем, что И (а) имеет треугольный вид, причем элементы, лежащие ниже диагонали, равны нулю). Условия прохождения пары векторов через вершину (9.8.11) принимают вид (индекс / заменен на j) [c.218]

Если D = , то р=-д = 0, что соответствует положениям равновесия на оси г. Если пару плоскостей и движение происходит по сепаратрисам, проходящим через седловую точку равновесия 0. При Bвектор угловой скорости постоянен и находится в крайней правой или крайней левой вершинах эллипсоида. На каждой траектории конца вектора ш нетрудно указать направление ее прохождения, выясняя знак р по знакам <7 и г из уравнений Эйлера. [c.210]

Определим векторы скорости для чисто активной ступени. Состояние пара на выходе из сопла является тем же самым, что и состояние на выходе из ступени, поскольку при прохождении через рабочие лопатки давление и энтропия не изменяются. В таком случае скорость пара на выходе из сопла, обозначаемая Уь определяется из уравнения [c.72]

Как показано в разд. 9.5, из свойств 1 — VI с необходимостью следуют уравнения (9.3.6), (9.3.8) для собственных значений Л матрицы V. Таким образом, мы получили эти уравнения, не используя анзац Бете. Имеется два ключевых момента в проделанных вычислениях — соотношение звезда — треугольник (9.6.8) и соотношение (9.8.9), описывающее прохождение пары векторов через вершину. Следует подчеркнуть, что каждое из них представляет собой локальное свойство первое относится треугольнику из трех вершин, второе — к отдельной вершине. [c.203]

Поляризация 164. См. также Спонтанная поляризация Поттса модель 321—352 Правило льда 131 Прохождение пары векторов через вершину 196, 197, 218 Пуассона формула суммирования 465 Пфаффиан 129 [c.480]

В заключение отметим некоторые особенности явлений интерференции поляризованных лучей. На рис. 29.8 показан результат действия скрещенных поляризатора и анализатора. Обозначения на рисунке остаются прежними. Как видно из рисунка, при прохождении световой волны через кристаллическую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретут добавочную разность фаз, равную я, так как векторы fio и а е составляют между собой угол 180°. Особенно интересным является то обстоятельство, что при использовании белого света потерю полуволны будет испытывать каждая пара лучей монохроматических составляющих белого света. Такой эффект нельзя получить ни в одной из обычных интерференционных схем, т. е. без участия лучей, поля-зизованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...