Изэнтропическая аппроксимация

В следующем параграфе мы покажем, что изменение 5 при переходе через адиабатическую ударную волну, когда, градиенты перемещения малы, имеет третий порядок малости. Часто удобно пренебрегать этим изменением 5, и тогда 5 постоянно всюду и во все моменты времени. Такая аппроксимация называется изэнтропической. Однако мы подчеркнем еще раз, что изэнтропическая аппроксимация не может использоваться при переходе через ударную волну, пока не установлено, что малое изменение 5 при переходе через волну действительно является положи- [c.40]

В этой главе рассматриваются решения основных уравнений (2.1) для плоских волн, определяемых уравнениями (2.18), при отсутствии массовых сил, т. е. при Х = О, в предположении справедливости изэнтропической аппроксимации, которая будет использоваться при 5 = 0. Если функция энергии динамического деформирования W определяется формулой [c.56]

Кривая ОЕ показывает траекторию ударной волны. Среда приводится в движение ударной волной (поскольку принята изэнтропическая аппроксимация, нагревания не происходит), и за фронтом ударной волны должна создаваться определенная кинетическая энергия. Для этого требуется, чтобы характеристика С+ (например, РЕ) пересекала ударную волну, или, иначе говоря, чтобы скорость на характеристике С+ была больше соответствующей скорости ударной волны при том же значении т. Такое условие, согласно уравнениям (3.7) и (3.14), имеет вид [c.63]

В криволинейных координатах, которые будут рассматриваться далее в этой главе, текущее положение частицы является понятием более простым, чем перемещение. Поэтому мы будем использовать в исходной форме основных уравнений текущие координаты Хг вместо перемещений щ. Э условиях изэнтропической. аппроксимации основные уравнения принимают вид [c.88]

Уравнения распространения ударной волны в деформированной среде при изэнтропической аппроксимации получаются, если положить 5 в уравнениях [c.118]

Идеальная несжимаемая резина 148 Идеальный газ 18 Изэнтропическая аппроксимация 40 [c.179]

Решения уравнения (4) зависят от вида входящих коэффициентов. Применяя для расчета Ф и Фг закон изэнтропического расширения продуктов сгорания, получаем, что данные функции сильно убывают с увеличением 5 (рис. 1), причем характер данных функций слабо зависит от эффективного показателя адиабаты 1,15 1,25 и параметров торможения. Решение уравнения (4) может быть выполнено численно (с помощью ЭВМ) или аналитически при аппроксимации функций Ф1 и Фг некоторыми выражениями. Например, аппроксимацию можно выполнить с помощью убывающих функций [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...