Состояния статистическая смесь

В теории ассоциации реальный газ рассматривается как смесь ван-дер-ваальсовских газов различных ассоциаций [1 ]. Для простоты в дальнейшем рассмотрим реальный газ, состоящий из одиночных и двойных молекул, числа которых в состоянии термодинамического равновесия соответственно равны N я N . Как известно, уравнение Ван-дер-Ваальса качественно правильно описывает всю область состояний и не может быть выведено из статистических соображений [c.10]

Эти общие положения хорошо подтверждаются экспериментально. Наглядное представление о смещении Ас в сталях с различным исходным состоянием дают металлографические исследования. Закаленный, отожженный и деформированный на 50 % холодной прокаткой образцы стали 20 нагревались в совершенно идентичных условиях (одновременно) до различных температур от 725°С (равновесная точка i) и ниже через каждые 10° и после 10-мин вьщержки охлаждались. Средняя скорость нагрева составляла 250 - 300°С/мин. Для облегчения идентификации исходной и вновь сформировавшейся при нагреве структур для разных состояний применялись различные условия охлаждения. Образцы с ферритоперлитной структурой после нагрева до соответствующей температуры подвергались закалке, в результате которой образовавшиеся участки аустенита превращались в мартенсит, легко обнаруживаемый в исходной матрице. Предварительно закаленная сталь охлаждалась на воздухе. При этом аустенит распадался на феррито-кар-бидную смесь, которая выглядела темными участками на фоне исходной структуры и тоже легко идентифицировалась. Количественные определения степени развития а 7-превращения осуществлялись на основании статистических подсчетов. [c.47]

Это заключение дает возможность представлять любую статистическую совокупность (заданную как дискретным, так и непрерывным законом распределения в функциональном пространстве) как смесь систем, находящихся в чистых состояниях 9i, 92-.., причем доли общего числа систем в этих состояниях равны соответственно w , W2... Таким образом, любой непрерывный закон распределения эквивалентен некоторому дискретному закону распределения, заданному для соответствующей системы ортогональных функций (мы называем эквивалентными такие распределения, для которых матехматические ожидания любых операторов одинаковы). Свойство статистических совокупностей быть представпхлшми в виде смесей счетной последовательности состояний 9 , 9.2... позволяет определять их как такую смесь. Это определение часто берется за исходное, хотя последовательнее было бы получать его как следствие, не сужая исходного определения статистической совокупности предположением о том, что в эту совокупность входят лишь Т-функции некоторой счетной последовательности — заданной ортогональной системы функций. [c.155]

С точки зрения записи эволюционных уравнений статистического поведения системы многоатомный газ удобно представлять себе как смесь различных одноатомных газов. Каждый из этих газов образуется молекулами, соответствующими данной внутренней энергии, и столкновение, изменяющее внутреннее состояние хотя бы одной молекулы, можно считать реактивным столкновением типа рассмотренного выше, причем l J плотность вероятности столкновения, преобразующего две молекулы с внутренними состояниями к, I и скоростями в молекулы с внутренними состояниями i, / и скоростями I, 1нс соответственно. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...