Экситоны одномерные

Экситонные поляритоны в структуре с N квантовыми ямами. Модель одномерной цепочки классических осцилляторов, задаваемая уравнениями (3.171), применима и для конечного числа квантовых ям. Поэтому задачу об отражении света можно было решать, исходя из системы уравнений для средних поляризаций [c.120]

В одномерном кристалле при вычислении энергии экситонов можно пользоваться приближением ближайших соседей. Тогда энергия экситонов [c.399]

Экситонные волны ). Можно показать (и довольно легко), что при движении экситона в кристалле возбуждение распространяется в кристалле подобно волне. Рассмотрим модель кристалла, содержащего N атомов в виде одномерной цепочки — линейной или замкнутой в виде кольца. Если есть волновая функция /-Г0 атома, находящегося в основном состоянии, то волновую функцию основного состояния всего кристалла (пренебрегая взаимодействием между атомами) можно записать в виде [c.638]

Здесь X—характеры матриц приводимого представления, указанные в таблице. Таким образом, представление Е группы Од распадается на два одномерных представления -> Если волновые функции механических экситонов [c.369]

Таким образом, задача об экситонных поляритонах в структуре с квантовыми ямами сводится к нахождению собственных возбуждений в одномерной цепочке классических осцилляторов, характеризующихся резонансной частотой о параметром затухания Г + Го и набором коэффициентов связи Л . между двумя различными осцилляторами п и и. Коэффициенты связи равны произведению радиационного затухания экситона в одиночной яме на фазовый множитель, определяемый расстоянием между центрами ям. Поэтому матрица Л - симметрична, но неэрмитова Л = Л ф А - . [c.113]

Диамагиитные экситоны. В 42.2 указывалось, что в сильном магнитном поле при низких температурах трехмерные квазинепрерывные энергетические зоны превраш,аются в одномерные подзоны Ландау. В 1959 г. Эллиотт и Лаудон [190] показали, что в магнитном поле В, удовлетворяюш,ем условию [c.321]

В противоположность движению свободных экситонов в трехмерных кристаллах, описываемых волновыми пакетами, возбуждения одномерных кристаллов, описываемые функциями (51.20), не расплываются , а сохраняют свою форму с течением времени. Поэтому такие возбуждения в одномерных кристаллах можно назвать частицеподобными (уединенными) экситонами или соли-тонами. [c.422]

Такое движение является когерентным. В одномерной модели Мпт = М фп.п + а + Ьп.п-а), П = Па (л = 0, 1, 2,. ..). ПоЭ-тому < (ft)==2iVi OS (йа). В длинноволновом приближении v — = 2Ma k/h. Следовательно, для средней скорости экситонов можно принять значение [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...