865 — Поверхности — Вычислени

Значительный интерес представляет расчетное исследование течений при наличии вдува на поверхности или ее отдельных участках. Рассмотрим турбулентный пограничный слой на пластине, имеющей участок равномерного вдува. Для рассматриваемой задачи характерно скачкообразное изменение граничного условия (в начале участка вдува и в начале следующей за ним непроницаемой поверхности). Вычисленное изменение коэффициента трения на поверхности пластины при наличии [c.263]

С увеличением угла конуса Рк возрастает и угол скачка 0с, что влечет за собой более интенсивный разогрев газа около конуса, повышение на нем давления р и температуры Тк- Следствием разогрева газа является возрастание степени его диссоциации. Этот процесс происходит с поглощением теплоты, что вызывает снижение температуры Т на поверхности конуса по сравнению с той, которая была бы в газе, если в нем не происходило физико-химических превращений. Расчеты показывают также, что давление Рк на поверхности, вычисленное с учетом диссоциации, мало отличается от давления, рассчитанного без ее учета. [c.489]

В случае, когда точка не может оставить поверхность, вычисления могут быть упрощены следующим образом. Выразим прежде всего координаты точки поверхности в функции двух параметров и 2- Пусть, например, [c.117]

Поверхность — Вычисление 373 Торричелли принцип 378 Точечные источники поля 234 Точка—Движение — Графики 380 [c.587]

Поверхность—Вычисление 364 Траектория 372, 375 [c.563]

Силы Ti, Та и S связаны законом Гука с деформациями eg, v срединной поверхности, вычисленными в 5.1. Для изотропной упругой оболочки с учетом температурного расширения [c.135]

В некоторых случаях пропускание системы удобно представить в виде функции от отражательной способности отдельных составляющих подсистем. Рассмотрим для примера среду, изображенную на рис. 3.17. Пусть известен коэффициент отражения двух смежных поверхностей, вычисленный в предположении, что окружающей средой является соответствующий прилегающий слой, который будем считать бесконечно толстым. При этом пропускание Т промежуточного слоя, окруженного двумя мультислоями, определяется формулой суммы Эйри [c.191]

Для сопоставления приведем значения коэффициентов отражения для непросветленных поверхностей, вычисленных по формуле (349) [c.80]

Поверхность — Вычисление I — 364 Торможение — Испытания 6 — 25, 26 [c.482]

Поверхности — Вычисление 865 Питатели загрузочных устройств автоматических — Типы 247, 249 [c.896]

Поверхности — Вычисление 866 Слюда гильотинная — Свойства 837 Смазка при накатывании резьб 507 Смазочно-охлаждающие жидкости 316, [c.905]

Поверхность — Вычисление 867 Точение 569 [c.908]

Циклоиды — Уравнения 870 Цилиндры — Объемы — Вычисление 865 — Поверхности — Вычисление 865 [c.910]

Поверхности — Вычисление 865 Шевингование — Скорость резания 631 Шеверы 455, 465 [c.911]

Напор истечения следует рассматривать как удельную энергию потока в сечении аа уровне свободной поверхности, вычисленную относительно уровня сжатого сечения и давления р . [c.334]

При наличии в системе асферических поверхностей вычисление сумм производится по обычным формулам с добавлением к величине Р члена В, зависящего от деформации поверхности [c.228]

Точность определения положения дефекта. В качестве примера можно привести квадратную заготовку сечением 165 мм, в которой была обнаружена одиночная волосовина. После разрезки по месту обнаружения дефекта трещина была видна только на одной поверхности. Вычисленное положение трещины отличалось от фактического на 6,4 мм, длина ее была равна 6 мм. [c.283]

Вычисленное значение а округляют в большую сторону до целого числа. В дальнейшем под а будем понимать также расстояние между внутренней поверхностью стенки корпуса и торцом ступицы колеса. [c.45]

Схема компенсационной установки для измерения емкости двойного электрического слоя изображена на рис. 117. Метод состоит в сообщении поверхности металла и раствору некоторых малых количеств электричества AQ и —AQ и вычислении изменения потенциала электрода АУ и емкости. Чтобы электричество не тратилось на электрохимические реакции, при работе используется переменный ток высокой частоты. [c.166]

Формулы (12,1)—(12..5) показывают, что конические поверхности характеризуются четырьмя основ[ ыми парамет )ами D, d, L (/ или Я) и а (или К). Из этих параметров три являются независимыми, а любой четвертый может быть вычислен по ним. [c.146]

Вычислить коэффициент теплопередачи и определить площадь поверхности нагрева подогревателя. Расчет произвести по формулам для 1) цилиндрической и 2) плоской стенок. Сравнить результаты вычислений. [c.18]

Если поверхность представлена уравнением и векторной форме R = R(u, v). lo построению каркаса должны предшествовать вычисления координат точек, принадлежащих данной поверхности. [c.90]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

Для реальных типов изоэнергетических поверхностей вычисление (4.87) представляет достаточно сложную задачу. В этих случаях особое внимание уделяется анализу сингулярностей Л (е) связанных с точками к-пространства, для которых gradke =0. В то же время расчет по (4.87) достаточно прост для изоэнергетических поверхностей сферического типа. Например, в приближении свободных электронов [c.86]

Специальный интерес представляет определение депрессион-ной кривой АВ (т. е. линии свободной поверхности), вычисление длины промежутка высачивания h и расхода Q через сечение ВС. Последние величины вычисляются по формулам [c.110]

Взяв другой крайний случай, когда сторона а весьма велика Bt сравнении с Ь, мы найдем, что для него максимальный прогиб, очевидно, такой же, как и для равномерно загруженной полоски длиной Ь, защемленной на одном конце и свободной на другом. Ряд значений максимального прогиба, вычисленных ) для различных значений отношения bja, приведен в таблице 39. В той же таблице даны также максимальные значения изгибающих моментов, получаемые непосредственно из выражения для изогнутой поверхности. Вычисления показывают, что имеют место в середине неопертого [c.236]

Продолжается работа над программами машинной графики, которые в будущем будут сопрягаться с системой. Они включают проектирование несущих поверхностей, вычисление основных нагрузок, двух- и трехмерный анализ конструкций, расчет свойств сечений и анализ напряжений. Сейчас система получает отзывы отделений эскизного проектирования и передовых исследований фирмы Lo kheed-Georgia. Изучение первых применений будет идти параллельно [c.223]

Такое расхождение можно объяснить трудностью создания на поверхности кристалла зародышей новых мономолекуляр-ных слоев в том случае, когда поверхность кристалла совершенна. Если же имеется винтовая дислокация типа изображенной схематически на рис. 20.21, то в зарождении нового слоя нет никакой необходимости, поскольку кристалл будет спирально расти от края ступеньки. (Атом может быть связан со ступенькой сильнее, чем с плоской поверхностью.) Вычисление скорости роста, основанное на этом механизме, дает результаты, хорошо согласующиеся с наблюдениями. Поэтому следует, видимо, считать, что все кристаллы в природе, выросшие при малых пересыщениях, содержат дислокации, ибо в противном случае они не могли бы вырасти. [c.713]

Другой случай разрушения от усталости при действии высокой концентрации напряжений представляет разрушение поверхности катков и зубчатых колес под повторным действием контактных давлений во время вращения. Рассматривая два вращающихся катка, прижатых уг к другу силами Р (рис. 337), мы можем вычислить наибольшее сжимающее напряжение на поверхности контакта при помощи формул п. 63. В случае идеально гладкой поверхности вычисленное таким образом напряжение является истинным, и поверхностная усталостная прочность катков данного материала будет зависеть только от величины STorjo напряжения. В действительности поверхность катка имеет различного рода неровности, величина которых зависит от рода обработки поверхности. Несколько примеров обработки поверхности показано ) в увеличенном виде на рис. 338. Естественно, шероховатая поверхность будет влиять на распределение давления на поверхности соприкасания катков рис. 337). В результате местного перенапряжения у вершин наиболее резких неправильностей трещины усталости будут появляться раньше, чем в случае гладких катков. Это указывает на то, что усталостная прочность катков зависит от степени шероховатости йх поверхности. [c.422]

Следует хорошо понять физический смысл того обстоятельства, что V-T = 0. В теории идеальной жидкости полагают х = О и, следовательно, т = О, так что равенство V-т = О тривиально. Для ньютоновской несжимаемой жидкости в случае безвихревого течения V т = О (т. е. результирующая сила вследствие действия напряжений па любую замкнутую поверхность равна нулю), но сами напряжения не равны нулю. То, что дивергенция тензора напряжений может быть равна нулю, хотя сами напряжения и не равны нулю, не неожиданно действительно, в гл.. 5, например, это было показано для течения удлинения. Заметим, что диссипацрш энергии т Vv всегда равна нулю в идеальной жидкости, но отлична от нуля в ньютоновской жидкости, даже если последняя участвует в изохорном безвихревом течении, где V - т = 0. Фактически эта интересная задача ньютоновской гидромеханики была первоначально решена в работах [2, 3] при помощи вычисления полной скорости диссипации в безвихревом поле течения, удовлетворяющем уравнению (7-1.6). [c.256]

Приведенные примеры показывают, как с помощью векторных уравнений линий и поверхностей можно создавать их изображения, используя ЭВМ для вычисления координат точек, принадлежащих reoMei-рической фигуре. [c.2]

Уравнение (6.12) целесообразно испо.п ьзовать для определения модуля по межосевому расстоянию Uw и 1аирине колес bw, вычисленным исходя из условия контактной вь носливости. В этом случае можно приблизиться к равнопрочное и зубьев по контактной выносливости рабочих поверхностей и иггибной выносливости. [c.113]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Для металлов со сферической поверхностью Ферми величина (1А1с1г всегда положительна и /ИЦе в общем случае также положительна, следовательно, величина 5 должна быть отрицательной. Долгое время не удавалось объяснить положительности 5 для благородных металлов, несмотря на многочисленные исследования поверхности Ферми. Недавно были выполнены новые вычисления Л/ е [15], основанные на измерении массы в эффекте де Гааза — ван Альфена, которые показали, что величина должна быть существенно отрицательной. Окончательный вывод, однако, не ясен, поскольку экспериментальные исследования дают в ряде случаев д11дг>0. [c.272]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...