Моделирование процессов излучения теплопроводности

Существенная роль в исследовании вопросов передачи тепла принадлежит русским и советским физикам. Строгое изложение теории теплопроводности было дано в лекциях А. Г. Столетова, прочитанных им в Московском университете в 1881—1882 гг. Большие работы в области конвективного теплообмена были начаты в 1925 г. акад. М. В. Кирпичевым, основателем советской школы изучения теплообмена и автором теории подобия и моделирования процессов теплообмена. Работы акад. М. В, Кирпичева были в дальнейшем продолжены и развиты акад. М. А. Михеевым и его учениками. Серьезным вкладом в изучение теплообмена излучением являются труды Г. Л. Поляка, разработавшего методику определения взаимных поверхностей облучения различных тел при помощи алгебры лучистых потоков . [c.6]

Метод электрического моделирования был использован выше применительно к процессам теплопроводности ( 3-12). Существует также аналогия между переносом энергии излучением и переносом заряда в электрической цепи. Сходство математических описаний для указанных процессов позволяет получить практическое осуществление аналогии для различных задач лучистого теплообмена. [c.420]

Метод электрического моделирования был использован выше (см. гл. 3) применительно к процессам теплопроводности. В данном случае также используется математическое сходство процессов теплового излучения и электрических явлений. [c.378]

Настоящая глава посвящена анализу автомодельной задачи о поршне в предположении, что газ является нетеплопроводным, однако на движение газа влияют нелинейные объемные источники или стоки массы, импульса и энергии. Исследование нестационарного течения газа с учетом объемных источников и стоков различной природы представляет большой интерес. Известно, например, какую роль играют при нагреве и сжатии плотной высокотемпературной плазмы энерговыделение от поглощения лазерного излучения, объемные потери энергии на собственное тепловое излучение, выделение тепла от термоядерных реакций и другие физические эффекты [78]. На сжатие и нагрев плазмы осевым магнитным полем (тета-пинч) существенное влияние оказывают потери массы через торцы плазменного шнура и торцевые потери энергии за счет продольной электронной теплопроводности [19]. Вычислительные эксперименты показали [13, 18], что процессы, происходящие в тета-пинчах, могут быть Удовлетворительно описаны в одномерном приближении при моделировании торцевых потерь объемными стоками. [c.197]

Необходимость решения задач в нелинейной постановке возникает наиболее часто при моделировании процессов, в которых температура изменяется в широком диапг зоне. Например, теплопроводность сталей, применяемых в конструкциях криогенных систем, изменяется от 1 до 15 Вт (м-К) в интервале температур Т = 5ч--1-300 К. Коэффициенты теплоотдачи излучением а-, могут изменяться более чем в 10 раз при изменении температуры поверхности от 20° до 700 С. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...