Результирующий тип симметрии 139 (глава II, Зд)

Итак, в данной главе излагается способ определения эффективных модулей слоистого тела, каждый слой которого является анизотропным и не обладает никаким частным видом упругой симметрии, т. е. характеризуется 21 упругим коэффициентом. Исследование ограничивается случаем, когда результирующие сила и момент, действующие на слоистое тело, а также поверхностные силы постоянны. Это означает, что межслойные напряжения также постоянны. (Наиболее общий случай, когда последнее условие не выполняется, изучается в настоящее время.) Далее рассматривается определение эффективных коэффициентов теплового расширения. [c.39]

Можно воспользоваться принципом Сен-Венана (глава III, 92—94) для того, чтобы показать, что наше решение достаточно точно в центральной части длинной трубы. Связь, осуществляемая крышкой на конце, вызывает (благодаря симметрии) систему равномерно распределенных по окружности трубы радиальных сил. Система этих сил уравновешенная, т. е. она не имеет результирующей. И, следовательно, принцип Сен-Венана ( 92—94) утверждает, что влияние крышек будет заметным только в непосредственной близости концов. Тогда в предложенном ( 153) для прямого определения К эксперименте мы можем не обращать внимания на условия на концах трубы, если выберем для экспе- [c.195]

Результирующий тип симметрии 139 (глава II, Зд) [c.622]

Аналитическая теория, развитая в настоящей главе, относилась своей количественной стороной только к плотинам с одним рядом свай. Влияние дополнительных шпунтовых рядов можно свободно вывести на основании более простых задач. Так, если представлены два ряда свай равной длины — один ряд в пяте основания плотины, а другой—в носке ее, или же они расположены симметрично по отношению к основанию плотины, то распределение давления под плотиной будет обладать симметрией относительно вертикальной плоскости, проходящей через центровую линию основания плотины (гл. IV, п. 16). В частности, эта центровая линия будет являться эквипотенциальной линией, величина которой будет равна среднеарифметическому потенциалу верхнего и нижнего бьефа. Разность потенциала между этой линией и двумя точками, симметрично расположенными относительно нее, будет одна и та же. Соответственно этому перепад давления у обеих свайных крепей будет одним и тем же. Кроме того, суммарная величина силы противодавления остается неизменной при наличии двух таких симметрично расположенных рядов свай. Абсолютная величина перепада давления через свайные крепи будет меньше по сравнению с тем случаем, когда под плотиной существует только один ряд свай. Разумеется, результирующий перепад будет больше, чем для [c.209]

Подъемная сила н ло< овое сопротивление. В главе о сопро тивлении обтекаемых тел мы рассматривали только ту составляющую сопротивления жидкости, которая действует в направлении течэния. Однако, эта составляющая идентична с ргзультируюц ею силою течения только в том случае, когда обтекаемое тело симметричное и ось симметрии совпадает с направлением течения. Во всех других случаях направление результирующей силы течения не совпадает с направлением течения, и поэтому при разложении этой результирующей на две взаимно перпендикулярных составляющих, кроме силы сопротивления, появляется еще составляющая, перпендикулярная к направлению течения. Эту составляющую мы будем называть подъемной силой, а ту составляющую, которая совггадает с направлением течения — лобовым сопротивлением, в [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...