Излучение материалов полное — Степень

Известь—.Характеристика 200 Излучение материалов полное — Степень черноты 154 ---металлов полное—Степень черноты 154 [c.540]

Излучение материалов полное — Степень черноты 2—154 - металлов полнее — Степень черноты 2 — 154 [c.424]

Степень черноты полного нормального излучения материалов [c.200]

Степень черноты полного излучения материалов [Л. 12] [c.292]

Таблица 16. Степень черноты полного нормального излучения для различных материалов

Степень черноты полного излучения различных материалов [Л. 241 [c.471]

Значения степени полного излучения обмуровочных материалов и стальных труб приведены в табл. 10-2. [c.177]

Степень черноты полного излучения обмуровочных материалов и стальных труб [c.177]

Теплоизоляционные материалы — Степень черноты полного излучения 230 Теплоносители жидкометаллические — Применение 43 Теплообмен 182 — Форма оптимальная — Выбор 243 [c.732]

При любых расчетах теплообмена излучением между телами одними из основных исходных данных являются данные о степенях черноты поверхностей тел. К сожалению, в отечественной литературе эти материалы представлены недостаточно. Этот пробел в известной мере восполняется таблицами графиков спектральных и интегральных степеней черноты различных материалов по [Л. 29], которые приведены в приложении. Они охватывают широкий диапазон температур, в котором обычно работают различные элементы теплотехнических установок, и наиболее полно отражают влияние состояния поверхности материала на его спектральную и интегральную степени черноты. Данные включают широкий круг материалов, представляющих интерес для самых различных областей техники, в особенности для энергомашиностроения. [c.7]

Значения степени черноты факела можно заимствовать из теплового расчета котельного агрегата. При отсутствии данных расчета средние значения степени черноты пламени ei можно ориентировочно принимать по табл. 3-1, а значения черноты полного излучения обмуровочных материалов и стальных труб — по табл. 3-2. [c.62]

Таблица 7-34 Степень черноты полного излучения различных материалов [Л. 50]

Степень черноты 8 полного излучения различных материалов приведена в табл. 2-5. [c.39]

Исходя из этого кривая 2 описывает температурную зависимость степени черноты преимущественно тетрагональной модификации, а кривые 3 ш 5 — тригональной. После охлаждения образца с 2463° К до комнатной температуры зависимость степени черноты не следует по кривой 5, а совпадает с кривой 2. Это говорит о том, что при низких температурах имеет место необратимый переход тригональной модификации в тетрагональную. Степень черноты полного излучения высокотемпературных модификаций двуокиси гафния значительно ниже по сравнению с двуокисью циркония. В минимуме провала она примерно одинакова для обоих материалов. Аналогичный ход кривых получен на покрытии, нанесенном из стабилизированной двуокиси циркония (рис. 3). Только здесь абсолютные значения степени черноты из-за присутствия окиси кальция несколько ниже, чем в случае нестабилизированного материала. Примерно при той же температуре также отмечен невоспроизводимый провал степени черноты. Это может лишь указывать на аллотропическое превращение и в материале покрытия, нанесенного плазменным методом из стабилизированного порошка. [c.99]

Степень черноты полного нормального излучения для различных материалов, применяемых в вагонных конструкциях [c.804]

Важной характеристикой нагрева за счет ИК-излучения является степень поглощения материалом лучистой энергии. Результаты измерений поглощения полного потока излучения силитового стержня, нагретого до температуры 1050 С, показали, что по степени прозрачности исследованные нами материалы можно расположить в следующем порядке [c.11]

Поглощательные и отражательные способности поверхностей зависят от материала тела, температуры и свойств поверхности и от угла наклона лучистого но1ока к поверхности. Они различны для разных спектральных составляющих излучения. Наиболее полную характеристику радиационных свойств твердых тел можно получить, если определить зависимости от длины волны спектральных величин поглощательных и отражательных способностей и степеней черноты. По значениям спектральных радиационных характеристик, пользуясь формулами (1-73), (1-77) и (1-80), можно найти их интегральные значения. К сожалению, определение спектральных значений радиационных характеристик, особенно когда дело касается направленных лучистых потоков, представляет больщие трудности, причина которых заключается в том, что эти величины обладают очень малой энергией. Поэтому большинство экспериментальных материалов по радиационным характеристикам относится к их интегральным значениям. [c.72]

С. ч. характеризует как способность тола излучать лучистую эиергшо, так и способность поглощать ее. При любой темп-ре поглощательная способность тола тем больше, чем больше его иснускательная способность. Для монохроматич. излучения при одной и той же темп-ре С. ч. численно равна коэфф. поглощения ei(T)=a-j T). Для полного излучения это положение, строго говоря, справедливо только для абсолютно серых тел, практически же с известной степенью приближения е=а принимают для всех тел, приближающихся по своим св вам к серым, т. е. для большинства строительных и теплоизоляционных материалов, окисленных металлов и т. и. Во всех др. случаях, иапр. для полированных металлов, величина коэфф. поглощения а зависит также от особенностей и темп-ры излучающего тела, участвующего в теилообмепе. [c.275]

Приводимые ниже результаты исследования получены на образцах с покрытиями, толщина которых указана в табл. 2. Степень черноты более толстых покрытий, определенная во время контрольных измерений при исследовании термического сопротивления покрытия, не изменялась, и это указывает на то, что рассматриваемые слои покрытий находились за пределалш прозрачности. Поэтому полученные данные можно относить к веществу покрытия. Температурные зависимости степени черноты полного излучения покрытий представлены на рис. 1—3. При начальном подъеме температуры на всех кривых для чистых и стабилизированных материалов наблюдается невоспроизводимый провал степени черноты с минимумом в области температуры 1700° К для двуокиси циркония и 1800 -ь 1950° К для двуокиси гафния. При нагреве покрытий выше этих температур степень черноты увеличивается и последующие кривые, полученные при промежуточных охлаждениях образцов, не ложатся на первоначальную. Наблюдаемая картина может найти объяснение при сопоставлении степени черноты с устойчивостью модификаций вещества покрытий. Вначале удобно это рассмотреть на чистых двуокисях циркония и гафния. [c.98]

В связи с указанным выще трудно создать термоизлучатели, имеющие мощное излучение в узких пределах частот (полос) собственных колебаний полимерных материалов. На практике приходится иметь дело с полным потоком излучения и при оценке нагрева учитывать не только степень поглощения ИК-излучения самим полимером, но и способность поглощения различных добавок, имеющихся в полимерах (красители, пластификаторы и т. д.). [c.10]

КгР-лазер с такой энергией близок по своим возможностям к лабораторному драйверу. В США и Японии имеются серьезные проработки проектов КгР-установки на энергию 0,5-1 МДж. Одним из серьезных достоинств КгР-лазера, накачка активной среды которого осуществляется электронным пучком, является высокий КПД. На лазере NIKE уже сегодня достигнут полный КПД, равный 1,5%, и физический КПД — 6%. По проекту полный КПД лазера будет 5%, а физический до 12-15%. Еще одним важным достижением является высокая степень однородности распределения интенсивности по поперечному сечению пучка. Без использования дополнительных оптических элементов, выравнивающих распределение интенсивности по пучку (таких как различного рода фазовые пластины и линзы), неоднородность распределения в отдельном пучке лазера NIKE не превосходит 2-3%. Для КгР-лазера, как газового лазера, допускающего циклическую смену активной среды, ясные перспективы имеет решение проблемы частотного режима работы установки. Наиболее сложной проблемой, с точки зрения требований, предъявляемых к реакторному драйверу, является проблема ресурса работы. Причина состоит в способе накачки активной среды лазера. Дело в том, что электронные пучки накачки, рассеиваясь при взаимодействии с активной средой, а также рентгеновское излучение, образующееся при этом взаимодействии, оказывают серьезное разрушающее воздействие на оптические элементы лазера. На сегодняшнем уровне технологии, имеющиеся материалы покрытия оптических элементов могут обеспечить ресурс работы КгР-лазера только в несколько сот выстрелов. [c.27]

Исследование аморфных материалов и частично упорядоченных объектов. Рентгенограмму с чёткими дифракц. максимумами можно получить только при полной трёхмерной периодичности образца. Чем ниже степень упорядоченности его ат. строения, тем более размытый, диффузный характер имеет рассеянное им рентг. излучение. Диаметр диффузного кольца на рентгенограмме аморфного в-ва (рис. 3) может служить для грубой оценки ср. межатомных расстояний в нём. С ростом степени упорядоченности (см. Дальний [c.641]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...