Непрозрачность локальная средня

Непрозрачность локальная средняя 391-398 [c.547]

Подробно исследуя N и О при температурах в несколько эв, Армстронг и др. [3] нашли, что не существует спектрального интервала, большего чем 1 эв, где было бы менее двух линий. Поскольку таким образом показано плотное расположение линий в спектре, понятие локальной средней непрозрачности имеет смысл для всего спектра. Отсутствие спектральных окон должно быть показано в каждом конкретном случае, поскольку возможно, что поток энергии будет связан с узким участком спектра. Это [c.396]

В предыдущей главе было показано, что при условии локального термодинамического равновесия и достаточной малости градиентов температуры полный поток энергии, переносимый излучением, определяется средней непрозрачностью излучающей среды. В данной главе будут описаны различные методы, используемые для вычисления средних непрозрачностей. Фактические вычисления являются крайне трудоемкими, часто весьма сложными, а иногда требуют применения особых приемов. Поэтому тех, кто хочет более подробно ознакомиться с этим вопросом, мы отсылаем к оригинальным источникам, обзор которых содержится в 11.7. К сожалению, значительная часть литературы по этому вопросу представляет собою неопубликованные отчеты лабораторий. [c.380]

Локальная средняя непрозрачность. Спектры многих атомов содержат большое число линий. Хотя частоты последовательностей спектральных линий упорядочены, положения линий, относящихся к нескольким разным последовательностям в пределах Аи, не обязательно должны быть упорядочены. Такая ситуация приводит к выводу, что вклад спектральных линий в непрозрачность может быть оценен на основе представления о статистическом распределении центров линий в пределах Ди. Некоторые подробности такого подхода разработаны Мейером [1] и Гуди [16]. Мы приведем здесь модификацию такого подхода, данную Стюартом и Пайтом [5]. Она справедлива для простого случая, но по крайней мере может продемонстрировать основные особенности метода. [c.391]

Светогидравлический эффект хорошо получался с обычным рубиновым лазером средней мощности. Но оказалось, что стоило только немного подкрасить воду, хотя бы до светло-голубого цвета, медным купоросом, как световой взрыв становился заметно сильнее. Газированная вода вскипала легче чем простая водопроводная. Было доказано, что именно примеси — пузырьки газа, песчинки, частицы краски — рассеивают свет и становятся центрами локального местного нагрева. К тому же любая, самая прозрачная для обычного света, жидкость становится непрозрачной для лазерного луча высокой интенсивности и жадно поглощает световую энергию. [c.279]

В этой главе будем рассматривать перенос энергии излучением на основе концепции локального термодинамического равновесия. Будет выведено интегродифференциальное уравнение для потока энергии, переносимой излучением, и дано его представление соответственно для трех различных приближений. Первое — так называемое диффузионное приближение, справедливо для оптически толстых слоев, в пределах которых излучаемые газом фотоны поглощаются с большой вероятностью. Второе — эмиссионное приближение, справедливо для оптически тонких слоев, в которых излученные фотоны поглощаются незначительно и могут свободно покидать рассматриваемое пространство. Оба эти приближения ведут к определению двух средних непрозрачностей, которые могут быть выражены через соответствующим образом усредненный но частотам фотона средний свободный пробег. Это хорошо известные непрозрачность Росселанда (оптически толстый слой) и непрозрачность Планка (оптически тонкий слой). Третье приближение описывает холодную не излучающую среду, сквозь которую проходит излучение. Несколько иной подход к рассмотрению лучистого переноса был использован Чандрасекаром [1] и Кургановым [2]. [c.357]

Фиг. 11.2, а иллюстрирует свойства множителя Те (В, Р) локальной непрозрачности Росселанда для случая равноотстоящих линий, рассмотренного Элзассером. Функция Те (Л, Р) определена уравнением (11.31) и связана со средней непрозрачностью Росселанда соотношением (11.30). Переменные Лир определены соотношениями (11.27а) и (11.276). Заметим, что при одних и тех же значениях аргументов Лир функция Т (Л, Р) всегда меньше, чем Ти (Л, Р) (см. фиг. 11.2, в). Однако, за исключением [c.394]

На фиг. 11.2, в показано поведение множителя локальной непрозрачности Росселанда Тм В, Р) для случая статистического распределения линий согласно Мейеру — Гуди. Среднее значение Тм (В, Р) определяется уравнением (11.28) и связано со средней непрозрачностью Росселанда формулой (11.30). Лир определены соотношениями (11.27а) и (11.276). [c.396]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...