Дисперсионное соотношение для длинноволновых оптических

Для длинноволновых оптических решеточных колебаний мы могли заменить дисперсионное соотношение а>(к) для заданного направления поляризации и распространения касательной к функции при й = 0 это было хорошим приближением. Однако качественно совсем другие дисперсионные кривые появляются при учете связи оптических колебаний с электромагнитными колебаниями. До сих пор мы пользовались уравнениями (3.16-30) и (3.16-31), не принимая во внимание, что волновое уравнение [c.376]

Оказалось, что в экспериментах по получению фемтосекундных импульсов [37, 38] оптимальная длина световода более чем в 2,5 раза превышает предсказанную соотношением (6.4.3). Это неудивительно, поскольку соотношение (6.4.3) основано на численном решении уравнения (6.4.1), где пренебрегается дисперсионными и нелинейными эффектами высших порядков, что недопустимо при импульсах короче 100 фс. Чтобы точно определить оптимальную длину световода, следует использовать уравнение (5.5.1), где учтены эффекты кубичной 1исперсии, дисперсии нелинейности и задержки нелинейного отклика в волоконных световодах. Как было показано в разд. 5.5, решающий вклад вносится задержкой нелинейного отклика (член, пропорциональный времени отклика 7 ). Данный эффект проявляется в виде сдвига спектра импульса в длинноволновую область (см. рис. 5.20). С длинноволновым сдвигом связана задержка оптического импульса. Такая задержка существенно влияет на взаимодействие между дисперсией и ФСМ (что определяет сжатие импульса). Численные расчеты действительно показывают, что оптимальная длина световода больше, чем предсказано уравнением (6.4.1). [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...