Гармоники частоты молекулярного колебания

В реальном эксперименте наблюдаемое поле создается огромным числом молекул, и вместо дискретных переменных Qi ( ) надо рассматривать сплошное молекулярное поле Q г1) или его фурье-образ Q (Л со). Поле Еа с частотой сОд в направлении ка в дальней зоне пропорционально своей молекулярной гармонике Q ка — кь, (Оа — шь) = < а- Аналогично, Е пропорционально ( кь — к , (Оь — сОд) = Qs. Гармоники локализованных молекулярных колебаний б-коррелированы, и поэтому Еа И Е будут статистически связаны, лишь если они образованы одной и той же гармоникой (( = Qs), откуда следует условие синхронизма ка — кь = кь — к . [c.236]

Явления преломления и отражения света с молекулярной точки зрения рассматриваются как результат интерференции падающей волны и вторичных волн, испускаемых молекулами среды благодаря вынужденным колебаниям зарядов, индуцированных падающей волной ( 135). В линейной оптике вынужденные колебания совершаются с частотой внешнего поля, вследствие чего падающая, отраженная и преломленная волны имеют одну и ту же частоту. Если. принимать во внимание ангармоничность колебаний зарядов в молекулах среды, то, как было выяснено в 235, индуцированный полем дипольный момент имеет слагаемые, отвечающие колебаниям с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Поэтому молекулы среды испускают волны и с кратными частотами, и нелинейная среда в целом создает излучение с частотами 2а>, Зсо и т. д. Это явление получило название генерации кратных гармоник света. [c.837]

Принцип нестационарной АСКР ясен из рис. 4.19. Бигармоническая импульсная накачка в момент времени Г = О возбуждает когерентные молекулярные колебания с амплитудой Q. Задержанный пробный импульс зондирует среду через время At = Т3. Если Т2, пробный импульс проходат через среду не рассеиваясь. Если же Тз Г2, пробный импульс рассеивается, причем эффективность рассеяния определяется отличной от нуля когерентной амплитудой колебания Q(t), возбужденной импульсами накачки и сохранившейся к моменту времени t = Г3. В качестве возбуждающих и зондирующих используются пикосекундные лазерные импульсы. В первых экспериментах, выполненных в 70-е годы Кайзером с сотр. [28], вместо перестраиваемого по длине волны импульса накачки (со2) использовалась стоксова компонента ВКР импульса накачки частоты oj, а в качестве зондирующего — задержанный импульс второй гармоники лазера накачки частоты 2 oi. Нужно помнить, однако, что с помощью ВКР можно возбудить [c.254]

Под действием излучения большой интенсивности, создаваемого молщыми лазерами, среда становится нелинейной. Индуцированные в молекулах среды под действием сильного электрич. поля световой волны диполи вследствие ангармоничности колебаний электронов молекул излучают в среде вторичные волны не только на частоте ш падающего излучения, но также волны с удвоенной частотой — гармоники — 2<а (и более высокие гармоники Зсо,., .). С молекулярной точки зрения интерференция этих вторичных волн приводит к образованию в среде результирующих преломлён- [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...