Равновесие материальных тел скольжения

Решение. Рассмотрим мотоциклиста как материальное тело. Пусть мотоциклист составляет с вертикалью угол а, а расстояние от нижних точек шин до общего центра тяжести мотоциклиста с мотоциклом h. На мотоциклиста действуют активные силы и реакции связей вес G (приложен в центре тяжести), нормальная реакция стены N и сила трения скольжения тр (обе приложены в месте соприкосновения колес со стеной). Направим оси координат. Так как мотоциклист движется по окружности с постоянной скоростью, то необходимо добавить только нормальную силу инерции Р , приложенную в центре тяжести. Составим три уравнения кинетостатического равновесия [c.233]

Решение. Выбираем тело, равновесие которого будем рассматривать. Таким, телом будет пластинка. Примем ее за материальную точку М. Эта точка несвободна. Связь, на нее наложенная, осуществляется шероховатой наклонной плоскостью. Отбрасываем связь и заменяем ее действие на точку М реакциями. Тогда точку М можно будет рассматривать как свободную и находящуюся в равновесии под действием плоской системы сходящихся сил активных сил Р н F, нормальной реакции наклонной плоскости N и максимальной силы трения скольжения в покое соответствующей началу скольжения пластинки по наклонной плоскости. Ось х направим по наклонной плоскости, ось у — перпендикулярно к ней. [c.123]

До сих пор в этой книге обсуждались контактные задачи, в которых скорость нагружения достаточно низкая, так что напряжения находятся в статическом равновесии с внешними нагрузками на всем протяжении цикла нагружения. В отличие от этого в условиях удара скорость нагружения очень велика и динамические эффекты могут быть существенными при контакте качения и скольжения с большими скоростями инерция материальных элементов, проходящих через деформированную область, может оказать влияние на поле напряжений. В этой главе в ряде контактных задач будет проанализировано влияние сил инерции. [c.386]

Обобщение Прандтлем понятия идеально пластичной среды. Применение к течению твердых тел в условиях плоского напряженного состояния, иллюстрируемое соответствующими изогональными линиями скольжения. Прежде чем продвинуться дальше в рассмотрении предельного равновесия сыпучей среды, выясним группу смежных вопросов, перечисленных в названии этого раздела, к которым привлек внимание Прандтль в двух из первых его статей, посвященных теории пластичности На основе рассмотрения огибающих кругов Мора для наибольших главных напряжений он ввел понятие обобщенного идеально пластичного тела, не обладающего свойством деформационного упрочнения, имея в виду твердые тела квазиизо-тропного поликристаллического строения с вполне определенным пределом текучести. Для такого тела он смог постулировать, что материальные элементы начинают деформироваться и непрерывно деформируются неопределенно долго, если только максимальное касательное напряжение Тщах достигает строго определенного предела, зависящего от среднего значения полусуммы) наи-больилего и наименьшего главных напряжений 01 и оз, [c.558]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...