Роуланда плоские

Теория плоской дифракционной решетки была создана Роуландом [3.1] еще в 1893 г. и практически осталась без изменений за исключением несущественных для практики уточнений) до настоящего времени. Мы будем придерживаться теории Роуланда. [c.203]

Основным свойством сферической вогнутой дифракционной решетки, отличающим ее от плоской, является фокусирующее действие. Если поместить вогнутую решетку G, имеющую радиус кривизны р, на окружности радиусом вдвое меньшим, чем радиус кривизны решетки, то спектр фокусируется на той же окружности (рис. 7.1.17). Эту окружность называют кругом Роуланда, по имени ученого, предложившего такую схему. [c.442]

Недостатком вогнутой решетки является астигматизм. Эта аберрация проявляется в том, что точка на входной щели изображается на круге Роуланда в виде отрезка прямой, параллельного штрихам решетки. Следствием этого является уменьшение освещенности изображения спектральной линии. Из-за астигматизма повышаются требования к точности установки входной щели спектрографа параллельно штрихам решетки, ибо небольшой наклон щели относительно штрихов приводит к размытию линий, в то время как в спектрографах с плоскими решетками это приведет лишь к наклону спектральных линий, т. е. качество спектра не ухудшится. Для уменьшения астигматизма вогнутые дифракционные решетки иногда выполняют с переменным шагом или их нарезают на асферической поверхности — тороидальной, эллиптической и др. [c.444]

Здесь также образуется неск. спектров ра.зл. порядков, расположенных па круге Роуланда, к-рый является линией дисперсии. Поскольку ур-ние релк тки для вогнутой Д. р. такое же, как и для плоской, то и выражения для спектроскопич. характеристик — угл. дисперспи, разрешающей способности и области дисперсии — оказываются совпадающими для решеток обоих видов. Выражения же для линейных дисперсий этих решёток различны (см. Спектральные приборы). [c.659]

Вогнутые Д. р., в отличие от плоских, обладают астигматизмом, к-рый проявляется в том, что каждая точка источника (щели) изображается решёткой не в виде точки, а в виде отрезка, перпендикулярного к кругу Роуланда (к лннии дисперсии), т. е. направленного вдоль спектральных линий, что приводит к значит. уменьшению интенсивности спектра. Наличие астигматизма также препятствует применению разл. фо-тометрич. приспособлений. Астигматизм можно устранить, если штрихи нанести на асферическую, напр, тороидальную вогнутую, поверхность или нарезать решётку не с эквидистантными, а с изменяющимися по нек-рому закону расстояниями между нирихами. Но изготовление таких решёток связано с большими трудностями, они ие получилп ещё широкого применения. [c.659]

По форме ОДР могут быть плоскими, сферическими или асферическими. Вогнутые ОДР могут использоваться одноврем. в качестве диспергирующего и фокусирующего элементов. Для снижения значит, аберраций, возникающих при скользящем падении, применяют особые схемы расположения источника, решётки и детектора (напр., дли сферич. решётки — схема Роуланда см. Рентгеновская спектральная аппаратура), а также переходят к асферич. форме подложки (тороидальной, эллиптической или более высокого порядка). Для получения стигматич. изображений используют также перем. шаг и кривизну штрихов, при этом могут быть построены весьма светосильные ОДР, дающие спектральные изображения с разрешением к/Ак 10°—10 [предельное разрешение обычных сферич. решёток с регулярными прямолинейными штрихами не превышает (2—3)-10 J. [c.349]

Сравнивая последнее соотношение с выражением для линейной дисперсии плоской решетки d//d . = /j ( / f/rf/.) = /. т/ id os q). мы впдпм. что радиус кривизны играет роль фокусзюго расстояния при расположении спектра на любой части круга Роуланда, хотя расстояние от центра решеткп до спектра при этом изменяется (гь = В со f). [c.297]

Пусть а — ширина входной щели а —ширина ее изображения в направлении, перпендикулярном гг. Тогда имеем ( я )=а/г1 и d(f> = a In (рис. 7.1.17). Учитывая, что ri = p/ osij3 и Г2 = = р/со5ф, получаем а = а. Этот результат означает, что в направлении, перпендикулярном дифрагированному лучу, ширина изображения щели равна ширине самой щели, т. е. в плоскости круга Роуланда вогнутая решетка не дает линейного увеличения (У=1). В этом она существенно отличается от спектральных приборов с плоской решеткой. Если учесть выражение для линейной дисперсии Di, то придем к выводу, что изображение щели занимает один и тот же спектральный интервал в пределах одного порядка спектра. [c.443]

Существует большое число различных схем С. п. с плоской дифракц, решетаой как с линзовой, так и зеркальной фокусирующей оптикой. В С, п. с вогнутой дифракц, решеткой нет спец, фокусирующей оптики, а входная щель, решетка и спектральные линии располагаются на окружности (круг Роуланда), диаметр к-рой равен радиусу кри- [c.12]

Схема, предложенная Иглом, напоминает по своей компактности, установку Литрова с плоской решеткой. 1Дель можно рас1юлага-1ь выше или ниже центра кассеты с пластинкой (рис. 8.29) или даже сбоку кассеты, а свет можно направить в нужном направлении небольшим зеркальцем. Для наблюдения различных участков спектра пластинку и решетку нужно одновременно поворачивать на один и тот же угол, но в противоположных направлениях, а расстояние между ними следует изменять так, чтобы их поверхности всегда были касательны к кругу Роуланда. Наблюдается часть спектра, образованного лучами, дифрагировавшими обратно в направлении щели под углами, близкими к углу падения. Чтобы это устройство было строго автоколлимационным, щель 5 должна находиться в центре пластинки. [c.379]

В качестве примера приведем однометровый спектрометр скользящего падения, используемый на электронном синхротроне ДЭЗИ. Спектрометр смонт1фован по схеме Роуланда и предназначен для спектроскопии твердого тела в области спектра 10—400 А. В такой схеме пучок СИ падает на входную щель спектрометра после отражения от плоского зеркала. Такая схема, в которой на расширенную входную щель и далее на решетку падает параллельный пучок СИ, не является уже роуландовской. Схема не дает высокого разрешения (до 2 А),. но позволяет увеличить полезную интенсивность и избавиться от рентгеновского фона. Когда СИ падает непосредственно на входную щель спектрометра, возникает сильный фон из-за интенсивной жесткой компоненты СИ. Еще большего эффекта можно достичь, совместив фильтрацию (отражение) с фокусировкой СИ на входную щель спектрометра. При этом плоское зеркало заменяется на вогнутое, собирающее СИ на входную щель. При такой установке с фокусировкой на входную щель спектрометра разрешение улучшается в 10 раз (до 0,2 А), а интенсивность спектра увеличивается почти в 10 раз. В этой схеме спектры второго порядка проявляются в области около 100 А. В первой установке для выделения порядков применялись пленочные фильтры, а измерение поглощения проводилось при разных толщинах, чтобы путем расчега коэффициента поглоще- [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...