Пластинка неустойчивость пограничного

Физическое толкование эффекта неустойчивости для предельного вдува основано на предположении о нарушении механизма вязкого обмена импульсом при слишком большом поступлении в пограничный слой инородного вещества, имеющего на стенке нулевую продольную составляющую скорости. С другой стороны, пограничный слой настолько утолщается, что уравнения Прандтля теряют свою силу. Для вычисления асимптотических значений Hi при отрицательных значениях параметра Mi было использовано полученное нами точное решение уравнения теплового пограничного слоя пластинки, обтекаемой равномерно нагретой жидкостью при однородном отсосе и неизменной температуре стенки. [c.140]

Неустойчивость конвекции от вертикальной пластинки. Колеблющаяся лента помещена в ламинарный свободно-конвективный пограничный слой на нагреваемой электрическим током фольге в атмосфере азота при давлении 16 атм. Иигерфе-рограммы, растянутые по ширине в шесть раз, де- [c.127]

Устойчивость пограничного слоя, образуемого течением вдоль плоской пластинки, важна для практики и имеет основное значение для теории. В несжимаемом случае его неустойчивость была впервые предсказана Толлмином (1929), рассматривавшим эту задачу как задачу о параллельном течении. Шлихтинг (1933 а, Ь, 1935 а) провел подробное вычисление характеристик колебаний, возникающих из-за неустойчивости. Tax как пограничный слой растет в толщину в направлении течения, Тэйлор (1938), исходя из физических соображений, поставил под сомнение законность приложения теории параллельных течений. Эти сомнения были устранены экспериментами Шубауэра и Скрэмстеда (1947), результаты которых подтвердили все общие характеристики, предсказанные теорией. Однако вычисления Шлихтинга находятся только в качественном сог-тасии с экспериментами. Применив метод вычислений гл. 3 к данному случаю ), Линь (1944) заново получил нейтральную кривую Толлмина, лучше согласующуюся с экспериментами, чем последняя кривая, вычисленная Шлихтингом. Используя тот же метод вычислений, что и Линь, Шэнь (1954) повторил вычисления скорости нарастания и получил результаты, лучше согласующиеся с экспериментом, чем значения, полученные Шлихтингом (фиг. 13, 14 и 15). Шлихтинг вычислил также распределение амплитуд колебаний, а Шубауэр и Скрэмстед нашли, что оно в общем согласуется с их экспериментальными результатами (фиг. 16). [c.88]

Периодические решения уравнений малых возмущений 99 Пограничный слой на плоской пластинке 88 неустойчивость и переход к турбулентности 114 стабилизация 112 устойчивость 101 Прандтль 65, 78, 81 Претч 22, 120 [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...