Гауссов пучок показателя преломления

Гауссов пучок (2.2.15), рассмотренный в предыдущем разделе, является решением волнового уравнения (2.1.2) для однородной среды (/ j = 0). Во многих случаях приходится сталкиваться со средой, показатель преломления которой изменяется по квадратичному закону (2.1.4), причем / j 0. Например, показатель преломления и (г) градиентных волокон (см. ниже рис. 2.5) приблизительно описывается распределением (2.1.4). Другим важным примером является распространение гауссова пучка в среде с керровской нелинейностью [11]. В последнем случае к квадратичному распределению показателя преломления приводит распределение интенсивности самого лазерного пучка. Распространение волны в таких средах можно описывать двумя различными методами. При модовом описа- [c.38]

В некоторых случаях при расчете лазерных резонаторов необходимо знать, как гауссов пучок распространяется в прозрачном диэлектрике. Так как в данной книге рассматриваются лигпь монохроматические пучки, то поля в свободном пространстве и в диэлектрике различаются лишь тем, что в последнем длина волны в п раз меньше, чем в свободном пространстве (п — показатель преломления диэлектрика) л [c.30]

Физическая основа самофокусировки или самодефокусировки излучения достаточно проста. Если пучок с неоднородным по поперечному сечению распределением интенсивности (например, гауссов пучок) распространяется по среде, диэлектрическая проницаемость или показатель преломления которой зависит от напряженности поля, то лучи, составляющие этот пучок, в соответствии с законами геометрической оптики будут отклоняться в область большего показателя преломления. В соответствии с этим при дп/д Е >0> и монотонном распределении интенсивности с максимумом на оси происходит отклонение лучей к оси, т. е. самофокусировка излуче- [c.243]

Из упомянутых в 7.1 световых мод пучки Бесселя вызывают особый интерес благодаря свойству распространяться в свободном пространстве практически без дифракции. В работах 20, 21 изучался световой пучок, описываемый функцией Бесселя первого рода нулевого порядка, а в [22] — пучок, амплитуда которого про-порщюнальна произведению функции Бесселя на функщю Гаусса. В [23, 24] рассмотрены бездифракционные пучки высших порядков, описываемые функциями Бесселя произвольного порядка, т. н. бесселевыми модами [25]. Они распространяются, например, внутри сердцевины круглого оптического волокна со ступенчатым показателем преломления, а также появляются на выходе резонатора с круглыми плоскими зеркалами одинакового радиуса. [c.475]

Интерес к эрмитовым пучкам или, в частности, модам Гаусса-Эрмита (ГЭ), обусловлен тем, что в свободном пространстве они распространяются без изменения своей структуры, изменяясь только масштабно, а в световых волокнах с параболическим профилем показателя преломления они распространяются и без изменения масштаба. В работах [60, 61 приведены разиые аналитические выражения для мод ГЭ. Это послужило толчком к тому, чтобы выяснить степень различия и сходства двух разных форм эрмитовых пучков. Оказалось, что оба типа пучков являются частными случаями более общих модовых эрмитовых пучков. Известны итеративные алгоритмы [50, 51, 53 для расчета ДОЭ, генерирующего одномодовый пучок с использованием вспомогательной области шш на основе аппроксимации функции пропускания транспаранта конечной суммой ортогональных мод. [c.517]

II. Найдите коэффициенты с (а), = 0), определяемые выражением (8.10.9), для волокон с параболическим профилем показателя преломления, полагая, что на вход волокна подается линейно-поляризованный гауссов пучок Е р, г = О, О = = дехр[ - р / 2Я ) (К <а). Подсказка. См. в предыдущей задаче. [c.634]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...