Деление ядра вынужденное

Деление ядра вынужденное 270 [c.331]

В соответствии с капельной моделью вынужденное деление ядра становится возможным, когда энергия возбуждения делящегося ядра превышает барьер деления [c.398]

Деление ядра — это распад данного Я, а. на два или более ядер (осколков) примерно одинаковой массы. Деление бывает как самопроизвольное (спонтанное), так и вынужденное (под действием Y-квантов, нейтронов и др. частиц, переводящих ядро в возбужденное состояние) (см. Ядра атомного деление). [c.572]

Теперь рассмотрим процесс вынужденного деления ядра в результате его соударения с нейтроном. При любом механизме этого процесса захват нейтрона ядром сопровождается передачей ему некоторой энергии W. Возможны два случая. [c.275]

Для у-квантов условие вынужденного деления упрош,ается, так как практически вся энергия у-кванта идет на возбуждение делящегося ядра [c.399]

Делением называется реакция расщепления атомного ядра (обычно тяжелого) на две (иногда на три) примерно равные по массе части (осколки деления). Тяжелые ядра (Z>90) делятся как после предварительного слабого возбуждения атомного ядра, например в результате облучения его нейтронами с энергией Тп 1 Мэе, а для некоторых ядер даже тепловыми нейтро-на ли (вынужденное деление), так и без предварительного возбуждения, т. е. самопроизвольно (спонтанное деление). [c.410]

Ядра с Z < 90 делятся только вынужденным способом , причем энергия возбуждения, необходимая для деления, растет [c.410]

Капельная модель дает хорошее согласие с опытом при исследовании устойчивости основных состояний ядер по отношению к самопроизвольному делению. Близость модели к физической реальности подтверждается тем фактом, что тяжелые ядра, расположенные вблизи предела устойчивости, действительно испытывают вынужденное деление. [c.60]

Вынужденное деление ядра. Пусть некоторая частица падает на ядро, поглощается в нем и переводит его в возбужденное состояние. Энергия возбуждения равномерно распределяется в ядре, оно вследствие этого дес юрмируется, и в нем возникают колебания формы. [c.270]

Вернемся к вопросу вынужденного деления ядер под действием нейтронов, используя основные положения теории деления. Лусть ядро с массовым числом А и зарядом Z, захватив тепловой нейтрон, превращается в ядро с тем же зарядом Z и массовым числом А - 1. Это образовавшееся составргое ядро оказывается в возбужденном состоянии с энергией возбуждения равной энергии связи захваченного нейтрона (7,5 5,8 Mse). Возбужденное ядро приходит в колебания, то вытягиваясь то сжимаясь, будет испытывать деформации. Если энергия возбуждения превышает энергию активации Sf, то деформация составного ядра достигает критической величины, на ядре образуется перетяжка и ядро испытывает деление. На рисунке 95 изображена последовательность стадий [c.302]

Сравнение значений v для вынужденного деления Pu239 спонтанного деления (в обоих случаях делится одно и то же ядро Pu2 ) показывает, что v растет с энергией возбуждения ядра. Этот вывод подтверждается результатами измерений V при делении ядер нейтронами с энергией 14 Мэе. В этом случае v для ядра возрастает до [c.404]

Величина Q вычисляется как разность масс (энергий) исходного ядра и осколков, выраженных с помощью полуэмпирической формулы Вейцзеккера. Вычисление показывает, что деление энергетически выгодно (Q > 0) при Z /A > 17 (т. е. при Z>47), причем Q растет с ростом Z /A. Из более подробного анализа следует, что в процессе деформации, предшествующей делению, энергия ядра должна первоначально возрастать и только после этого убывать (энергетический барьер деления). Высота барьера деления убывает с ростом Z /A и при Z /A = = 45 ч- 49 становится равной нулю (Z 120). Вынужденное де- [c.411]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

Рис. 1. Зависимость вероятно-сти вынужденного деления ядер оЛ иод действием дейтронов Р = =a(d, p/)/a(d, р) от энергии БозОуждення делящегося ядра o(d, р/) - сечение деления, o(d, р) — полное сечение. j

Я. м. третьей группы объясняют эксперименты по рассеянию у ваптов, нуклонов п более тяжелых частнц на ядрах, а также деление атомных ядер, самопроизвольное и вынужденное. [c.547]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...