Удельные объемы воды

Фазовая ри-диаграмма системы, состоящей из жидкости и пара, представляет собой график зависимости удельных объемов воды и пара от давления. [c.174]

I и II даны значения удельного объема воды при указанных там температурах давление при этом значения [c.113]

Неравномерность распределения расхода по трубам во всех схемах тем меньше, чем больше сопротивление трубы по сравнению с изменением давления в коллекторе. В экономайзерах и парообразующих поверхностях нагрева ввиду малого удельного объема воды осевая скорость в коллекторе незначительна, поэтому изменение давления по длине коллектора по сравнению с гидравлическим сопротивлением труб получается пренебрежимо малым. Заметное его влияние на равномерность раздачи среды наблюдается В перегревателях, в первую очередь вторичного пара, поскольку сопротивление трубной системы относительно невелико, а изменение давления вдоль коллектора значительно ввиду большой скорости пара в нем. [c.171]

Описанные дифференциальные трубчатые манометры успешно применялись в Московском энергетическом институте (МЭИ) для измерения давления в комбинации с поршневым манометром в установках для определения удельных объемов воды и водяного пара. При работе с таким манометром надо следить за тем, чтобы раз- [c.75]

В целом ряде точных опытов по определению удельных объемов воды и водяного пара при высоких параметрах для этой цели применялся трубчатый дифференциальный манометр (рис. 2-7). [c.185]

На фиг, 74, а дан цикл Ренкина в диаграмме pv с учетом удельного объема жидкости (воды), а на фиг. 74, б этот же цикл дан при удельном объеме воды у = 0. [c.151]

Широкое распространение получило понятие скорости циркуляции, под которой понимают отношение суммарного массового расхода смеси при удельном объеме воды к полному сечению трубы, т. е. [c.45]

При неизменном сечении / через обогреваемую трубу при установившемся движении протекает одна и та же масса теплоносителя вне зависимости от удельного объема (воды, пароводяной смеси или пара), поэтому можно записать [c.48]

Z Ч- В в 10 12 n 16 n го 22 24- 2S 26 SOm JkS Рис. 1-3. Зависимость удельного объема воды и водяного пара от температуры и давления. [c.11]

В табл. 6-36 приведены удельные объемы воды и перегретого водяного пара. На фиг. 6-8 показана зависимость удельных объемов воды и водяного пара от давления и температуры в критической области. [c.216]

Фиг. 6-8. Удельные объемы воды и водяного пара критической области (до 500 ата—по точным данным В. А. Кириллина и Л. И. Румянцева от 500 до 1 ООО бар — ориентировочные данные).

Ударная коррозия 572 Удельная теплоемкость 55, 265 Удельные объемы воды 218 [c.727]

На рис. 7-2 представлено распределение удельных объемов воды по высоте сосуда высотой в 1 м температура которого равна критической температуре"воды (374,15°С). Как видно из этого рисунка, удельный объем меняется по высоте сосуда весьма значительно (примерно на 15%). Точка перегиба на кривой у (й) на рис. 7-2 соответствует той высоте сосуда, давление в которой равно крити-. [c.165]

Рис. 151. Изменение удельного объема воды в зависимости от температуры

Удельный объем v" сухого насыщенного пара, естественно, больше, чем объем и воды, и так же, как температура насыщения, однозначно определяется давлением. Чем выше давление (см. табл. 1.1), тем меньше удельный объем. При давлении р = = 22,115 МПа удельные объемы воды и сухого на- [c.19]

Определите удельные объемы воды и пара при температуре насыщения 18 °С. [c.206]

Жидкости, как правило, заметно расширяются при нагревании. У некоторых веществ (например, у воды) имеет место характерная аномалия в значениях изобарного коэффициента расширения. Зависимость удельного объема воды от температуры представлена на рис. 2.6. При температурах менее [c.119]

Рис. 2.6. Зависимость удельного объема воды от ее температуры

V средняя величина удельного объема воды, м= . кг С о рас- -о.Д тепла, кДж кг [c.451]

Таблица 5.8. Отклонения расчетных значений удельных объемов воды

Если q > О, то для большинства веществ > Vi- Поэтому давление в двухфазной системе растет с температурой. Но бывают и исключения удельный объем льда больше удельного объема воды. Поэтому для процесса плавления льда имеется обратная зависимость. Лед под давлением плавится при температуре ниже О °С. Эта аномалия найдена и у некоторых других веществ. [c.200]

Большие экспериментальные и теоретические работы по исследованию термодинамических свойств водяного пара, удостоенные в 1951 г. Сталинской премии, проводились одновременно на кафедре теоретических основ теплотехники Московского ордена Ленина энергетического института имени В. М. Молотова. Здесь была разработана оригинальная экспериментальная методика определения удельных объемов воды и водяного пара. На созданной по этой методике установке лауреатами Сталинской премии В. А. Кириллиным и Л. И. Румянцевым были определены с высокой степенью точности (максимальная ошибка не превышает 0,2%) удельные объемы воды и водяного пара при давлениях от 58 до 524 ата и температурах от 300 до 650° С. Всего было получено 266 значений удельных объемов. Эти работы по широте исследованной области температур и давлений намного превосходят все проведенные ранее работы в этой области. [c.5]

Значения удельных объемов воды, приведенные в настоящих таблицах, были получены путем интерполяции данных скелетной таблицы, которые [c.8]

Пусть вода, масса которой I кг при температуре 0° С и некотором давлении р, заш1мает объем Uq — отрезок NS (рис. 11-1). Вся кривая АЕ выражает зависимость удельного объема воды от давления при температуре 0° С. Так как вода — вещество почти несжимаемое, то кривая АЕ почти параллельна оси ординат. Если при постоян- [c.174]

У некоторых веш еств (например, у воды) имеет место характерная аномалия в значениях температурного коэффициента объемного расширения. Известно, что при температуре 3,98° С плотность воды при атмосферном давлении проходит через максимум зависимость удельного объема воды от температуры при р = 98 кПа (1 кгс/см ) представлена на рис. 6-6. Как видно из этого графика, при температурах Т < 3,98° С у воды dvIdT) < О, т. е. в интервале температур от О до 3,98° С нагревание воды приводит не к увеличению, а к уменьшению ее объема. В точке наибольшей плотности при температуре 3,98° С у воды (dvldT) =Q. Некоторые другие особенности свойств воды, обусловленные этой аномалией плотности, будут рассмотрены в 7-1. [c.166]

По горизонтальной оси этой диаграммы будем откладывать удельные объемы воды и пара разных состояний, по вертикальной оси — ооответствующие этим объемам давления (рис. 25) [c.116]

Рис. 2.18. Зависимость среднего удельного объема воды от по данным Мартинелли — Нельсона

Рассмотрим последовательно протекание переходных процессов в отдельных участках парогенератора докри-тического давления экономайзерном, испарительном и перегревательном. Изолированно эти участки рассмотрены в гл. 6, и метод решения описывающих уравнений известен. Отсчет расстояний 2 на любом участке будет вестись от входа в парогенератор, т. е. от входа в экономайзерный участок. Для простоты нахождения численных значений динамических характеристик удельные объемы воды и пара приняты равными значениям на линии насыщения v и v" (точность повышается, если принять усредненные значения Оср соответственно на экономайзерном и перегревательном участках). Для наглядности на всех рисунках данного параграфа будут изображены динамические характеристики различных параметров парогенератора, имеющего следующие кон- [c.314]

Unap — удельный объем пара при давлении и температуре Ткоторый намного меньше соответствующего удельного объема воды, м 1кг. [c.251]

Скелетная таблица удельных объемов составлена в основном по экспериментальным данным Кейса и Смита [Л. 1 и 2], исследовавшим удельные объемы воды и водяного пара до температуры 460° С и давления 360 kzI m . Таким образом, удельные объемы воды на изобаре 400 Kzj M и удельные объемы пара на изотермах 500 и 550 °С, приведенные в скелетной таблице, получены путем экстраполяции. [c.3]

При расчете динамических характеристик каналов р- ", p- D" следует иметь в виду, что коэффициенты Ь, с соответствующих передаточных функций (табл. 13-31) являются функцией давления среды. Коэффициент а может быть представлен в виде двух сомножителей a = 0iil3, первый из которых является функцией давления среды, а второй — функцией отношения диаметров труб. Для практически важного случая — зоны испарения прямоточных котлов, коэффициент K=Vq/vq также является функцией давления среды, поскольку удельный объем среды v o на входе в зону испарения определяется удельным объемом воды на линии насыщения, а удельный объем среды Vq на выходе из зоны испарения — удельным объемом насыщенного пара. Графики [c.825]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...