Уравнения термомагнитной конвекции

УРАВНЕНИЯ ТЕРМОМАГНИТНОЙ КОНВЕКЦИИ [c.15]

Наряду с уравнениями термомагнитной конвекции (1.24) и 0-26) при том же Gr = 0 рассматривались и стационарные аналоги этих уравнений. [c.147]

Чтобы решать конкретные задачи термомагнитной конвекции, эти уравнения необходимо расписать покомпонентно и привести к безразмерному виду. [c.17]

При данной конфигурации области процесс термомагнитной конвекции естественно рассматривать в цилиндрической системе координат, совместив ось z с осью цилиндров. Введем безразмерные переменные, ныбрав характерным размером толщину зазора —rl, характерными градиентами магнитного поля и температуры — соответственно G=[H(r )—Я(гг)]/с =//2яг1г2 и 7 = = (7]—To)ld. На стенке внешнего цилиндра, соответствующей безразмерному радиусу г= 1/(1—rilr ), значение безразмерной температуры удобно взять 7 = 0 тогда на противолежащей стенке г=1/(1—г,/г2) — 1 получим 7=1. Симметрия формы стенок, температурных условий на них и структуры магнитного поля таковы, что при невесомости (Gr = 0) двумерной математической моделью может служить как система уравнений (1.24) (плоская задача), так и система уравнений (1.26) (осесимметричная задача). В плоской задаче решение предполагается не зависящим от координаты z, в осесимметричной — от полярного угла ф. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...