ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Флуктуации параметров сферической волны из "Распространение волн в турбулентной атмосфере " В настоящем пункте мы рассмотрим флуктуации параметров сферической волны от точечного источника, расположенного в среде со случайными неоднородностями. [c.248] Формулы (13а — в) мы применим в следующем параграфе для вычисления угловой корреляции разностей фаз в двух пучках плоских волн, распространяющихся под углом друг к другу. [c.254] Имея выражение (13) для (5i —5а)% , по формулам предыдущего параграфа можно найти выражения для корреляционных функций флуктуаций направления распространения. [c.254] Формула (28) отличается от соответствующей формулы для плоской волны дополнительным множителем р/В под знаком интеграла. В случае, если неоднородности е присутствуют только при значениях р i , множитель р/Н 1 и (28) переходит в соответствующее выражение для плоской волны. Из (28) видно, что так как множитель р/Д 1, то флуктуации амплитуды сферической волны меньше флуктуаций амплитуды плоской волны, прошедшей то же расстояние. [c.256] И1 ) — угол между направлениями из центра на точки наблюдения, который мы будем считать малым. [c.258] Интегрирование по в (35) может быть распространено на пределы (О, оо), так как функция Д / е быстро убывает при /о. [c.259] Формула (38) связывает корреляционную функцию логарифма амплитуды сферической волны с корреляционной функцией для ПЛОСКОЙ волны, прошедшей то же расстояние в неоднородной среде [95]. Положив в (38) = О, мы получим после интегрирования формулу (32). [c.260] Множитель r) ( i т ) в (37) дает относительный вес различных участков вдоль луча в эффекте возникновения флуктуаций. Как известно, линза, помеш енная непосредственно вблизи источника света или вблизи точки наблюдения, не меняет интенсивности света. Поэтому множитель — г)) и обращается в нуль в этих точках. [c.260] Этим же эффектом объясняется относительная малость флуктуаций сферической волны по сравнению с плоской — неоднородности, непосредственно примыкающие к источнику, не вызывают флуктуаций интенсивности волны. [c.260] Следует отметить, что между формулами (13) и (38), связывающими флуктуации фазы и амплитуды сферической и плоской волн, имеется существенное различие. Если мы рассмотрим две плоские волны, расходящиеся под углом и произведем для них расчет флуктуаций разности фаз, то результат будет совпадать с формулой (13). В то же время для амплитудных флуктуаций в этом случае будет получен результат, отличный от (38) (см. гл. 4). [c.260] Вернуться к основной статье