Электромагнитные вол. 7.5. Излучение точечного заряда

Об атомной системе предполагается, что точечные заряды находятся в конечном объеме V, линейные размеры которого малы по сравнению с длинами действующих волн электромагнитного поля. В качестве примера можно представить себе атом или молекулу с небольшим числом атомов, находящиеся под влиянием излучения с длинами волн, лежащими в ультрафиолетовой или видимой области. [c.186]

Существует несколько способов получения бегущих плоских электромагнитных волн. Один способ, связанный с использованием передающей линии из параллельных пластин, мы только что рассмотрели. Источником плоских электромагнитных волн может быть и точечный источник (например свеча, уличный фонарь или звезда), если только наблюдать волны на достаточно далеком расстоянии от источника. (В следующей главе мы установим, при каких размерах источника его можно считать точечным.) В этом случае все излучение в области вблизи наблюдателя распространяется в определенном направлении при условии, что эта область не слишком велика. (Дальше мы установим критерии не слишком большой области. Они зависят от характера выполняемых опытов.) Выражения (143) описывают локальные свойства электромагнитных плоских волн (это утверждение кажется правдоподобным, но в следующей главе мы докажем его, исходя из уравнений Максвелла) и не зависят от граничных условий, т. е. от конфигураций тока и заряда, которые ответственны за электромагнитное излучение. Разумеется, тот факт, что у вектора Е есть только составляющая Ех, зависит от начальных условий, связанных с геометрией передающей линии. [c.193]

В этом пункте мы будем рассматривать электрические и магнитные поля в сферической бегущей волне, образованной колеблющимся точечным зарядом. Полученные результаты помогут нам понять свойства электромагнитного излучения, испускаемого атомами, радиостанциями, звездами, и ответить на вопрос о причине голубого цвета неба. [c.328]

Рассмотрим излучение электромагнитных волн зарядом, движущимся во внешнем электромагнитном поле. В основу рассмотрения положим уравнение Дирака-Лоренца (1938) для точечного электрона, записанное с учетом сил радиационного торможения [c.92]

Рассмотрим электромагнитное поле, возникающее в плазме при движении в ней точечного заряда q. Мы ограничимся случаем равномерного движения с постоянной скоростью и. Сразу заметим, что в сравнении с результатом 27, помимо очевидного возникновения наряду с электрическим так же и магнитного поля, при таком движении заряда в плазме может возникать поле излучения. Такое излучение отвечает возможности эффекта Черенкова в плазме, который может иметь место в изотропной плазме для продольных волн, когда при равномерном движении заряда выполняется условие O) = hu, Бя швaюп ee скорость заряда с частотой и волновым Гектором нламменного колебания. [c.113]

Действие непрозрачного экрана. Любое электромагнитное излучение связано с колебанием заряженных частиц. Полное электрическое (и магнитное) поле в любой точке представляет собой суперпозицию волн, образованных всеми источниками, т. е. всел4и колеблющимися зарядами. В нашей задаче мы имеем один удаленный точечный источник, который дает падающую на экран плоскую волну. Полная амплитуда волны за непрозрачным экраном равна нулю по определению (экран непрозрачный). Эта полная амплитуда представляет собой суперпозицию волны от источника 5 и волн, испущенных колеблющимися электронами в веществе экрана. Экран не пропускает падающую волну. Это значит, что суперпозиция всех волн, т. е. волн от источника 5 и волн от возбужденных падающим излучением электронов экрана (электроны возбуждаются также вследствие излучения от других электронов), дает за экраном нулевую амплитуду. [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...