Изменение параметров газа при переходе через скачок уплотнения

Изменение параметров газа при переходе через скачок уплотнения [c.199]

Тогда, исключая последовательно из уравнения (5.20) с помощью (5.22) pi и рг или pi и рг и подставляя в (5.20) 2/fl2 ИЗ (5.21), получаем искомые связи между термодинамическими параметрами на скачке, приведенные в табл. 5.1. Формулы в табл. 5.1 выражают зависимость изменения параметров газа при переходе через косой скачок уплотнения от k, скорости потока до скачка Mi и угла косого скачка р. Из формул следует, кроме того, что угол косого скачка больше угла характеристики а]. При p=ai= [c.126]

Формулы (4-5), (4-11) — (4-15) выражают изменения параметров газа при переходе через косой скачок уплотнения в зависимости от показателя к, скорости потока до скачка и угла косого скачка р. Эти формулы вместе с тем вскрывают основные физические свойства косого скачка. Так, из формулы (4-13) можно заключить, что нормальная составляющая скорости до скачка больше критической скорости. Действительно, так как - >1 и 2 [c.137]

Явление разрывного (скачкообразного) изменения параметров газового потока при переходе через некоторую поверхность называется ударной волной. Если поверхность разрыва представляет собой неподвижную плоскость, нормальную к скорости равномерного потока газа, то такое явление называется прямым скачком уплотнения. Скачки уплотнения могут возникать только в сверхзвуковом потоке газа, они сопровождаются уменьшением скорости и возрастанием давления, плотности и темпера- [c.63]

Первая выражает изменение параметров газа при переходе через скачок, вторая отвечает изоэнтропному непрерывному изменению давления и плотности. На графиках (рис. 11.6) нанесены кривые идеальной адиабаты и ударной адиабаты по уравнению (11.57). Различие этих кривых состоит прежде всего в том, что по идеальной адиабате отношение pj/pi может возрастать безгранично при увеличении pjpi- Согласно ударной адиабате при увеличении pjpi отношение pg/pj асимптотически приближается к пределу, равному k + ) (k — 1). Это значит, что как бы ни возрастало давление при переходе через скачок, уплотнение газа не может превосходить этого предела (для воздуха равного шести). [c.426]

Отсюда следует, что при изменении параметров газа по идеальной адиабате (pJp = р,/р ) энтропия остается постоянной (за — 51 = 0), тогда как при переходе через скачок согласно ударной адиабате она возрастает (За — 1 >0, поскольку Р2/Р1 > Рг Р )- Таким образом, скачок уплотнения не является изэнтропным процессом и сопровождается необратимыми преобразованиями механической энергии в тепловую (потерями). [c.450]

Большой теоретический и практический интерес представляет задача о течении газа за скачком уплотнения в случае, если удельные теплоемкости ср, с ) являются постоянными величинами. Хотя такое течение считается частным (идеализированным) случаем движения газа, фиэико-химичсские свойства которого в большей или меньшей степени меняются при переходе через скачок, тем не. менее найденные результаты решения этой задачи дают возможность представить общую качественную картину скачкообразного перехода. Получаемые прн этом в явной форме зависимости, характеризующие изменение параметров газа при переходе через скачок, могут использоваться также для приближенной количественной оценки этих параметров, когда рассматривается более общий случай переменных теплоемкостей. Наконец, рассматриваемая задача имеет и самостоятельное значение, так как ее решение применимо непосредственно для определения параметров 1Г1за за скачком уплотнения, возникающим в потоке со сравнительно небольшими сверхзвуковыми скоростями, при которых изменение удельных теплоемкостей в сжатом газе пренебрежимо мало. Эти скорости, определяемые для наиболее интенсивного — прямого — скачка уплотнения, соответствуют примерно числам. Чсс<3-н4. [c.161]

Представляет также интерес торможение газовых потоков. Из выводов 1 и 2 следует, что дозвуковой поток можно затормозить расширяющейся трубой (диффузором), а для сверхзвукового потока эту роль выполнит сужающаяся труба. Опыт показывает, что в последнем случае поток газа неустойчив и в нем легко возникает система косых и прямых скачков уплотнения, в которых и происходит торможение. Скачки уплотнения представляют собой поверхности, при переходе через которые происходит разрыЕ)-ное (скачкообразное) изменение параметров газового потока. Поскольку, как мы увидим ниже, скачки уплотнения сопровождаются потерями энергии, возникает вопрос о таком профилировании трубы, которое обеспечило бы системы скачков с минимальными потерями. Функцию устройства, осуществляющего торможение сверхзвукового потока и преобразование его в дозвуковой, может выполнить труба той же конфигурации, что и сопло Лаваля, которая, однако, в данном случае является сверхзвуковым диффузором. [c.421]

Никаких ограничений на размеры области нерав новее ности (области, где происходит диссипация энергии) не налагается. Она может быть идеализирована в виде области исчезающе малой толщины, при переходе через которую параметры течения испытывают скачок. Такая поверхность разрыва называется ударной волной или скачком уплотнения. Конечно, в реальном газе поверхность разрыва есть идеализация, на самом деле—это узкая зона очень больших градиентов изменения параметров течения. Эти большие градиенты приводят к возникновению внутри ударной волны вязкостных напряжений и явлений теплопередачи, т. е. неравновесных условий. Так как сечения / и 2 могут быть проведены сколь угодно близко к ударной волне, то нет необходимости рассматривать канал с постоянной площадью сечения. Иначе говоря, всегда можно применить уравнения (5.9), (5.10) и [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...