Случай произвольной восприимчивости

Случай произвольной восприимчивости [c.238]

Небольшая по объему глава 9 посвящена теории оптической бистабильности — направлению, которое развивается необычайно стремительно. Возникновение бистабильности изучается на модельной задаче, в которой волна распространяется внутри замкнутого контура, состоящего из непрозрачных и полупрозрачных зеркал. В одном из плеч контура находится ячейка с нелинейной активной средой. Проведено рассмотрение и для более общего случая с произвольной восприимчивостью среды. Подчеркнем, что оптическая бистабильность рассматривается в настоящее время как идейная основа будущего оптического компьютера, новых полностью оптических систем обработки информации с использованием дискретной логики. Выпускаемая в 1988 г. на русском языке издательством Мир книга [27] послужит для заинтересованного читателя хорошим продолжением материала главы 9. [c.7]

Здесь мы рассмотрим в дополнение к уравнению (1.22-3) дальнейшие соотношения симметрии между компонентами восприимчивости для процессов без потерь, основанные на одновременных перестановках тензорных индексов и частот. Для простоты мы ограничимся при этом представлением для нелинейных восприимчивостей второго порядка, которое легко обобщается на случай произвольного порядка п. [c.78]

Подобно определению функции системы для общего нелинейного электрического квадруполя при известных входном и выходном напряжениях, восприимчивости получаются из соотношения Р,(Е.). Заданный при этом закон изменения напряженности поля может быть в принципе выбран в значительной мере произвольно. Однако как с теоретической, так и с практической точки зрения полезно рассмотреть два предельных случая, а именно случаи импульсных и стационарных условий. В первом случае мы встречаемся с узкими импульсами напряженности поля, которые во временном представлении математически описываются б-функциями. Во втором случае напряженность поля характеризуется фиксированным значением частоты и в частотном представлении описывается б-функцией. Как известно, такие б-им-пульсы напряженности поля невозможно получить ни во временном, ни в частотном представлениях, поскольку с ними было бы связано бесконечно большое содержание энергии. Поэтому мы должны представить себе импульсы конечной (во времени) ширины или колебания с конечной шириной полосы частот. Вместе с тем ширины импульсов или ширины частотных полос должны быть достаточно малыми, чтобы возможно было бы их описание при помощи б-функций. Это условие выполнимо, так как входящие в материальные уравнения восприимчивости являются величинами, имеющими физический смысл, и их необходимое математическое поведение поэтому обеспечено. [c.53]

Свободные энергии Fн F h зависят от максвелловского поля Л/. Это поле совпадает с внешним для цилиндрической геометрии, т. е. для случая, когда цилиндрический образец произвольного сечения помещен в продольное магнит ное поле. Если между В к Н имеется линейное соотношение В= М, М=хН, ц=1-Ь4ях, ц—магнитная проницаемость, а / — магнитная восприимчивость, [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...