Прохождение света через прозрачный диэлектрик

Прохождение света через прозрачный диэлектрик [c.51]

Для прозрачных диэлектриков величина обычно мала. Например, для видимой области (зеленая длина волны) при п = 1,52 величина Я — 0,04, т. е. 4 % от падающего на поверхность света идет в отраженную волну. Необходимо отметить, что значение коэффициента отражения при нормальном падении не зависит от направления распространения луча, т. е. от того, из какой среды (первой или второй) свет падает на границу раздела. Таким образом, при прохождении волны через стеклянную пластинку теряется 8 % энергии, т. е. коэффициент пропускания такой пластинки 7 = 92 %. [c.63]

Итак, мы рассмотрели амплитудную и фазовую модуляцию световой волны и убедились, что волна переносит информацию о поглощающих свойствах, толщине и преломляющих свойствах объектов-транспарантов. Однако перечисленные виды модуляции не исчерпывают возможностей световой волны переносить информацию о прозрачных объектах. Как известно, часто при прохождении света через прозрачные объекты может измениться поляризация световой волны. Эти изменения могут быть обусловлены следующими причинами 1) прохождением границы двух диэлектриков (или границы вакуум-диэлектрик), когда изменение поляризации обусловлено изменением угла падения световой волны на границу раздела, 2) свойствами вещества объекта, когда вещество обладает, например, двулуче-преломлением или способностью поворачивать плоскость поляризации. [c.16]

ФРЕНЕЛЯ ФЙРМУЛЫ—определяют отношения амплитуды, фазы и состояния поляризации отражённой и преломлённой световых волн, возникающих при прохождении света через границу раздела двух прозрачных диэлектриков, к соответствующим характеристикам падающей волны. Установлены О. Ж. Френелем в 1823 на основе представлений об упругих поперечных колебаниях эфира. Однако те же самые соотношения—Ф. ф.— следуют в результате строгого вывода из эл.-магн. теории света при решении ур-ний Максвелла. [c.375]

При пропускании тока через гелий-неоновую смесь газов электронным ударом атомы гелия возбуждаются до состояний 2 8 и 2 8, которые являются метастабильными, поскольку переход в основное состояние из них запрещен квантово-механическими правилами отбора. При прохождении тока атомы накапливаются на этих уровнях. Когда возбужденный атом гелия сталкивается с невозбужденным атомом неона, энергия возбуждения переходит к последнему. Этот переход осуществляется очень эффективно вследствие хорощего совпадения энергии соответствующих уровней. Вследствие этого на уровнях 35 и 28 неона образуется инверсная заселенность относительно уровней ЗР и 2Р, приводящая к возможности генерации лазерного излучения. Лазер может оперировать в непрерывном режиме. Типичная схема гелий-неонового лазера показана на рис. 289. Концы лазерной трубки закрыты соответствующим прозрачным материалом так, чтобы аксиальные моды падали на него под углом Брюстера Благодаря эток обеспечивается полное пропускание одной из поляризаций света и устранение из пучка другой. Излучение гелий-неонового лазера линейно поляризовано. Обычно давление гелия в камере составляет 332 Па а неона — 66 Па Постоянное напряжение на трубке около 4 кВ. Одно из зеркал имеет коэффициент отражения порядка 0,999, а второе, через которое выходит лазерное излучение, — около 0,990. В качестве зеркал используют многослойные диэлектрики (см. 29), поскольку более низкие коэффициенты отражения не обеспечивают достижения порога генерации. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...