Переходное и черепковское излучения

Переходное и черепковское излучения [c.166]

Рис. 1.3. Угловая зависимость интенсивности оптического переходного и черенковского излучений (при заданной частоте), испускаемых частицей вперед при пересечении границы среда-вакуум ( =1,6 е"=0,01). Максимумы справа (при г 0,545 и 0,875 рад) соответствуют черепковскому излучению (при 7=2 и 7>10), а максимумы при <0,05 рад—переходному излучению. Числа у кривых указывают значение лоренц-фактора частицы

В предыдущих разделах теория переходного излучения рассматривалась на основе классических уравнений Максвелла. Представляет интерес дать квантовую теорию этого явления, в которой учитывалась бы отдача пролетающей быстрой заряженной частицы. В случае излучения Вавилова—Черенкова феноменологическая квантовая теория, которая была построена в работах Гинзбурга [40.1], Соколова [40.2], Рязанова [57.6] и др. (см. обзоры [57.7, 59.8]), дает небольшую поправку к обычной формуле. Это обусловлено тем, что черепковское излучение в основном является оптическим и поэтому вызванная им отдача частицы весьма незначительна. [c.161]

Выще, даже для ограниченной среды, речь шла только о черенковском излучении. Между тем при пересечении границы равномерно движущимся зарядом возникает также переходное излучение [125] (о тормозном и некоторых других видах излучения, связанных с изменением движения заряда, мы здесь не говорим) ). Учет пространственной дисперсии в теории переходного излучения обсуждался в работах [109, 110, 128]. При этом в работе [110] было показано. что в области экситонной линии в кристаллах вклад переходного излучения по сравнению с черепковским излучением мал и практически не сказывается на общей картине явления. [c.353]

Кроме рассмотренного выше возможного максимума излучения под черепковским углом >ч угловое распределение (2.6), как и (1.37) в случае полубесконечной среды, имеет еш.е один максимум при угле порядка (если 7>1), обусловленный знаменателем (1—который будем называть максимумом переходного излучения (см. п. 1.6.Б). [c.60]

Развитие техники электронных ускорителей, формирующих плотные сгустки электронов, стимулировало дальнейшие теоретические и экспериментальные исследования по генерации микроволн с использованием черепковского и переходного излучений. Такие исследования, начиная с 1965 г., проводились Барсуковым, Лазиевым с сотрудниками [65.10, 71.11, 72.22—72.24, 73.22, 73.23, 76.10—76.13]. В частности, на пучке электронов линейного ускорителя с энергией около 50 МэВ Лазиевым, Оксузяном и Серовым 72.23] было подтверждено, что спектральная интенсивность микроволнового переходного излучения, образованного в стопке пластин, находящихся в волноводе, имеет максимумы при некоторых частотах (так называемое параметрическое черепковское излучение [57.1]). Экспериментально было найдено, что интенсивность в максимуме примерно на два порядка превышает интенсивность черепковского излучения на той же частоте. Результаты эксперимента хорошо согласуются с теорией [57.1, 65.10, 71.11, 72.22, 76.10]. [c.22]

Особую группу составляют Д., в к-рых используется свет, излучаемый при прохождении заряж. частиц через вещество. Это — сцинтилляционный детектор, черепковский счётчик и Д. на переходном излучении. Основные элементы сцинтилляц. Д.— сцинтиллятор, в к-ром проходящая заряж. частица вызывает световую вспышку, и фотоэлектронный умножитель (ФЭУ), регистрирующий вспышку. Высокое времепибе разре- [c.589]

Д. п. учитывалась также при изучении ряда др. вопросов, таких, как аномальный скин-эффект в металлах [41, динамика кристаллнч. решёток (5], плазменные волны в изотропной и магнитоактивион плазме [6, 7], в теории черепковского и переходного излучений, в теории поверхностных эл.-магн. волн [8, 9] н т. д. Кро.мо того, учёт Д. п. существен также при рассмотрении рассеяния света п поведения нек-рых оптич. колебанлй кристаллов вблизи точек фазового перехода 2-го рода, [c.650]

При фиксированной энергии Е лоренц-фактор 7 1/т и интенсивность переходного излучения больше у частиц меньшей массы. Это позволяет разделять частицы по массам, притом в области энергий, начинающейся там, где газовым черепковским счетчикам выполнять это уже трудно. TRD применяют не только для разделения электронов и тяжелых частиц (протонов, пиопов), но и для разделения пионов и протонов и даже пионов и К-мезонов. Эти детекторы используют рентгеновское переходное излучение (РПИ). [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...