Уравнение для давления относительно подвижных осей

Пусть N — сила нормального давления тела на сферу в точке их соприкосновения, <о — мгновенная угловая скорость сферы, Va — скорость точки А сферы при ее скольжении на наклонной плоскости, Узе, Jyy Jz — моменты инерции сферы относительно подвижных осей координат. Движение точки С определяется уравнениями [c.57]

Pi зависит от давления при выходе из колеса и закона распределения давлений в области между стенкой корпуса и наружной стенкой обода колеса. При незначительности величины утечек Q , поток в области между корпусом и колесом находится в состоянии подвимшого равновесия под влиянием тормозящей силы трения о неподвижную стенку корпуса и ведущей силы трения о вращающуюся стенку колеса. Из уравнения динамического равновесия следует, что установизшееся движение наступает при равенстве моментов трения о подвижную и неподвижную стенки, что имеет место при равенстве относительной скорости потока к подвижной и неподвижной [c.358]

Для описания движения КА, кроме зависимостей д (1), р (I), необходимо найти решение уравиений (3.64) и (3.67), определяющих движение относительной системы координат. Эти уравнения имеют приближенное решение и — о = О, которое мы называем подвижной точкой либрации . Степень его приближенности определяется малыми ускорениями, обусловлейными влиянием Солнца ( Фг) и другими возмущениями (— а и а ). Оценки показывают, что эти ускорения имеют порядок 10 м сек для сил светового давления, 10 м1сек для сил гравитационного притяжения Солнца и они много меньше 10 м1сек для остальных возмущающих факторов. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...